BAZI KISALTMALAR VE SEMBOLLER
5. SONUÇ ve TARTIŞMA
Katkılama yerdeğiştirme çalışmalarında en çok kullanılan süperiletkenlerden biri olan YBCO süperiletken malzemesine iki farklı katkılama aynı anda yapılmıştır. Bu şekilde iki farklı süperiletken yapı meydana getirilmeye çalışılmıştır. Bunlardan ilkinde Y bölgesine Gd atomu ve Ba bölgesine Nb atomu katkılanmıştır. İkincisinde ise Y bölgesine Gd atomu ve Cu bölgesine Nb atomu katkılanmıştır. Nadir Toprak Elementlerinden olan Gd için en uygun yerdeğiştirmenin Y bölgesi için olacağı (Tamegai ve ark. 1987, Yang ve ark. 1987, aXiao ve ark. 1987, Hor ve ark. 1987, Tarascon ve ark. 1987, Nakabayashi ve ark 1988, Karen ve ark. 1990, Guillaume ve ark. 1994, Carillo ve ark. 2002, Awaji ve ark. 2004, Diko 2004, Yokoyama ve Kita 2004, Kaneko ve ark. 2005, Shi ve ark. 2005) bulunmuştur. YBCO süperiletkeninin süperiletkenlik özellikleri oksijen konsantrasyonuna şiddetli bir şekilde bağlıdır (Sheahen 1994, Cava 2000, Bilgeç 2004, Çelik 2006). YBCO süperiletkeninden sonra sentezlenen Gd tabanlı GdBCO süperiletkeni, YBCO’dan daha iyi oksijen tutma özelliğine sahiptir. Ancak oksijen eksikliğinde çok çabuk süperiletkenlik özelliklerini kaybetmektedir (Taka ve ark. 2002). Ba ve Cu bölgelerine yapılacak Nb katkısınının YBCO’nun yapısında oksijen kaybına yol açmasını ve bundan dolayı süperiletkenlik özelliklerini kötüleştirmesini ortadan kaldırmak amacıyla, YBCO’dan daha iyi oksijen tutma kapasitesine sahip olan ve oksijen eksikliğinde GdBCO’dan daha yavaş süperiletkenlik özelliklerini yitiren bir malzeme sentezlenmesi amaçlanmıştır. Bu amaçla Y bölgesine Gd kısmi yerdeğiştirme yapılmıştır. YBCO fazının Gd-YBCO fazından daha baskın olması için 0.6 mol Y ve 0.4 mol Gd oranları seçilmiştir. Böylece daha baskın bir YBCO yapısına ve daha iyi oksijen tutma yeteneğine sahip yeni bir malzeme (Y0.6Gd0.4BCO) sentezlenmiştir. Bu malzemede Ba ve Cu bölgelerine Nb katkılamasının
elektriksel yapısal ve süperiletkenlik özellikleri üzerine etkileri incelenmiştir.
Nb atomu, Ba atomu ile aynı uzay gurubuna sahiptir. Elektronegatifliği, örgü parametreleri ve bağ uzunlukları Cu atomuna daha yakındır. Atomik çapı ise Ba ve Cu
atomunun arasında yer almaktadır (Tablo 3.1). Bu sebepten dolayı Nb atomunun hangi bölgeye daha iyi uyum sağladığını araştırmak amacıyla Ba ve Cu bölgelerine ayrı ayrı katkılaması yapılarak iki seri malzeme üretilmiştir. Bu seriler, Ba-Nb serisi (Y0.6Gd0.4Ba2-xNbxCu3O7-δ x = 0.025, 0.075, 0.125, 0.175, 0.225) ve Cu-Nb serisi
(Y0.6Gd0.4Ba2Cu3-xNbxO7-δx = 0.025, 0.075, 0.125, 0.175, 0.225)’dir. Üretilen bu iki seri
malzemeye referans teşkil etmesi amacıyla saf YBCO (YBa2Cu3O7-δ) ve Gd-YBCO
(Y0.6Gd0.4Ba2Cu3O7-δ) bileşikleri de sentezlenmiştir.
İlk olarak saf YBCO ile Gd-YBCO’nun deneysel verileri karşılaştırılmıştır. Daha sonra Ba-Nb serisi bileşiklerine ve Cu-Nb serisi bileşiklerine ilişkin deneysel veriler Gd-YBCO bileşiği ile karşılaştırılmıştır. Son olarak elde edilen sonuçlar literatürdeki diğer sonuçlarla karşılaştırılmıştır.
Polarize ışık demeti altında görüntülenen optik fotoğraf incelemelerinde; Gd-YBCO malzemesinde (Şekil 4.2) tanecik boyutlarının saf YBCO’dan (Şekil 4.1) daha büyük olduğu, tanecikler arası boşlukların daha az olduğu göze çarpmaktadır. Bu durum, seçilen sinterleme sıcaklığının Gd-YBCO’da taneciklerin büyümesi için uygun bir sıcaklık değeri olduğunu göstermektedir. Ancak saf YBCO’da tanecik büyüklüklerinin dağılımının Gd-YBCO’dan daha homojen olduğu gözlenmiştir. Taneciklerin parlaklıklarının farklı olmasından dolayı tanecik yönelimlerinin keyfi olduğu, tercih edilebilir bir yönelime sahip olmadığı görülmektedir. Ba-Nb serisine ait optik görüntülerde, Ba-Nb-2 (x = 0.075) malzemesinde (Şekil 4.4) parlak kristalimsi ve iğnemsi yapılar görülmektedir. Bu yapılar Nb miktarının (x) artışıyla (Şekil 4.5-7) daha da belirgin hale gelmektedir. Saf YBCO ve Gd-YBCO’da görülmeyen bu yapıların Nb içerdiği düşünülmektedir. Ba-Nb-1 malzemesinde (Şekil 4.1) tanecik büyüklükleri ve dağılımı hemen hemen homojen iken diğer Ba-Nb serisi malzemelerinde tanecik büyüklükleri ve dağılımları heterojendir. Ba-Nb-4 malzemesinde (x = 0.175) tanecik büyüklüklerinde belirgin bir azalma sözkonusudur. Bu azalma Ba-Nb-5 malzemesinde (x = 0.225) daha da belirginleşerek küçük taneciklerden oluşan homojen sayılabilecek bir yapı ortaya çıkmıştır. Ba-Nb serisinde de Saf YBCO ve Gd-YBCO malzemelerinde olduğu gibi tercih edilebilir bir yönelimin olmadığı gözlenmiştir.
Cu-Nb serisinde de Ba-Nb serisinde olduğu gibi parlak kristalimsi ve iğnemsi yapılar gözlenmiştir. Bu yapıların katkı miktarı (x)’in artışıyla daha da belirgin hale gelmiş olması Nb içeren yapılar olduğunu göstermektedir. Bu durum, Nb atomlarının büyük katkı (x) değerlerinde yapı içerisine tamamen giremediklerini göstermektedir. Cu-Nb-1 malzemesinde (x = 0.025) tanecik büyüklükleri serideki diğer malzemelerin tanecik büyüklüklüklerinden daha büyüktür. Cu-Nb-2 ve Cu-Nb-5’te tanecik büyüklükleri heterojen bir görüntü sergilemekte iken serideki diğer malzemelerde tanecik büyüklükleri daha homojen bir görünüm sergilemektedir. Tüm serilerde Nb miktarının artışıyla tanecik büyüklüğünde bir azalma görülmektedir. Bu azalma malzemelerin süperiletkenlik özelliklerini kısmen olumsuz yönde etkilemiştir. SEM, XRD, Tc ve Jc sonuçları da bu durumu desteklemektedir.
Üretilen malzemelerin SEM ve EDS analizlerlerinden, malzemelerin tanecik büyüklükleri, tanecik yönelimleri, tanecik sınırları, tanecikler arası boşluklar, uygulanan ısıl işlemlerin tanecikte meydana getirdiği değişiklikler hakkında ayrıntılı bilgiler elde edilmiştir. Saf YBCO’ya ait SEM görüntüsünden (Şekil 4.13) tanecik büyüklükleri iri, taneciklerin birbirleri ile temasının iyi ve tanecikler arası boşlukların küçük olduğu gözlenmiştir. Bu sonuçlar, sentezlenen malzemenin süperiletkenlik özelliklerinin iyi olduğunu ortaya koymaktadır. Ancak bazı tanecikler üzerinde gözlenen koyu lekelerin uygulanan ısıl işlemin malzemeyi eriyik faz eğilimine yönlendirdiğinden kaynaklandığı düşünülmektedir. EDS sonuçları ve XRD spekterumları bu durumu doğrulamaktadır. Saf YBCO’ya ait SEM görüntüsü taneciklerin yöneliminin keyfi olduğunu daha net şekilde göstermiştir.
Gd-YBCO’ya ait SEM görüntüsü Gd-YBCO’nun saf YBCO’dan daha büyük ve daha düzenli taneciklere sahip olduğunu, tanecikler arasındaki boşlukların daha az olduğunu göstermektedir. Tanecik yönelimleri tercih edilebilir bir yönde olmasa da Saf YBCO’daki kadar düzensiz değildir. Taneciklerin büyüklüğü ve düzeni, seçilen ısıl işlemin Gd-YBCO için oldukça uygun olduğunu göstermektedir. EDS analizi Y ile Gd’nin hemen hemen aynı miktarlarda olduğunu göstermektedir. Bu sonuçlar YBCO’ya Gd katkılamasının uygun ve katkılama sürecinin başarılı olduğunu göstermektedir.
Ba-Nb-1 malzemesine ait SEM görüntüsü taneciklerin büyük, tanecikler arası boşlukların küçük olduğunu ve tanecik yönelimlerinin saf YBCO, Gd-YBCO ve serideki diğer malzemelerden daha iyi olduğunu göstermektedir. Ba-Nb-2 malzemesinde (Şekil 4.19) tanecik boyutlarında küçülme ve tanecikler arası boşluklarda artma görülmektedir. Tanecik yönelimleri keyfi olduğu tanecikler üzerinde açık renkli küçük yapıların olduğu tespit edilmiştir. Ba-Nb-3 malzemesinde tanecik boyutlarında artış, tanecikler arası boşluklarda azalmalar vardır. Özellikle açık renkli küçük yapıların tanecikler arası boşluklara öbeklendiği görülmektedir. Ba-Nb-4 ve Ba-Nb-5 malzemelerinde tanecikler arası boşlukların küçük yapılar tarafından tamemen doldurulduğu ve taneciklerin yüzeylerinin tamamen kaplandığı görülmektedir. Cu-Nb serisine ait malzemelerde x katkı miktarına göre tanecik büyüklüklerinin önemli miktarda değişmediği, tanecikler arası boşlukların arttığı, küçük tanecikli yapıların tanecikler arası boşluğu doldurduğu ve tanecik yüzeyini tamamen kapladığı görülmektedir.
Görüntülenen bölgelerden alınan EDS analizlerinde Nb miktarının düzgün oranlarda artmadığı görülmektedir. Bu durum Nb katkı miktarı (x)’nın artmasıyla yapı içerisine tamamen giremediğini, yüzeyde ve tanecik sınırlarında küçük yapılar halinde toplandığını göstermektedir. Bu durum optik görüntülerle de desteklenmektedir.
Saf YBCO ve Gd-YBCO’ya ait X-ışını kırınım desenlerinde 123 yapısına ait olan (002), (003), (100), (012), (102), (013), (103), (005), (113), (006), (020), (200), (115), (007), (116) ve (213) pikleri görülmüştür. 211 yarı-iletken yapısına ait yalnızca 30.52o’de (211) piki görülmüştür. Gd-YBCO malzemesi de saf YBCO ile aynı düzlemlerden yansıma vermiştir. Ancak pikler Gd yerdeğiştirmesi ile 0.1o sola kaymış ve şiddetlerinde değişiklikler meydana gelmiştir. Saf YBCO için hesaplanan örgü parametreleri a = 3.82979 A , b = 3.89105 ° A ve c = 11.69979 ° A olarak ° bulunmuştur. Bu değerler literatürde verilen a = 3.81850 °A , b = 3.88560 °A ve c = 11.68040 A (JCPDS 83-1433) değerlerden 0.01 ° A kadar büyüktür. Pik ° şiddetlerinde ve örgü parametrelerinde ortaya çıkan bu durumun, YBCO’nun bulk-eriyik faz sınırında olmasından kaynaklandığı düşünülmektedir. Çünkü, malzemelerin ısıl işlemleri için seçilen 925 oC sıcaklığı, bulk YBCO için üst sınır kabul edilen sinterleme
sıcaklığı (925 oC) ile (Murakami 1992) aynıdır. Gd-YBCO için hesaplanan örgü parametreleri a = 3.84493 A , b = 3.89523 ° A ve c = 11.71360 ° A olarak ° bulunmuştur. Literatürde GdBa2Cu3O7-δ için verilen örgü parametreleri a = 3.8397 °A ,
b = 3.8987 ve c = 11.703 ’dur (Tarascon ve ark. 1987). Y0.5Gd0.5Ba2Cu3O7-δ ve
Y0.75Gd0.25 için literatürde verilen örgü parametreleri sırayla a = 3.8243 ,
b = 3.8885 ° A° ° A A ° A , c = 11.687 °A ve a = 3.8185 °A , b = 3.8856 °A , c = 11.6804 °A ’dur (El Ali ve ark. 2002). Hesaplanan örgü parametrelerinin literatürde bulunan değerlere çok yakındır. Ancak a ve b parametresinde önemli bir değişme olmaz iken, c örgü parametresinde büyüme gözlenmiştir. Bu büyümenin nedeni olarak Y yerlerine kismi yerdeğiştirmeler için tercih edilen sıcaklık değerinin çoğunluka 935 oC’den büyük sıcaklıklar (Tarascon ve ark. 1987, Taka ve ark. 2002, Nishida ve ark. 2002) seçilmiş olması düşünülmektedir. (Y,Gd)BCO bileşiklerinde c ekseninin artması Tc değerini baskılar. Tc değeri oksijen eksikliğine çok duyarlıdır. Oksijen eksikliği de yapının örgü parametrelerini artırmaktadır (Taka ve ark. 2002).
Ba-Nb serisine ait olan X-ışını kırınım desenlerinde (Şekil 4.40), Gd-YBCO, Ba-Nb-1, Ba-Nb-2, Ba-Nb-4’te piklerin şiddetlerinin aynı mertebede olması tanecik yönelimlerindeki benzerliği göstermektedir. Yine Şekil 4.40’da Gd-YBCO’da görülmeyen ilk kez Ba-Nb-1’de görülmeye başlayan ve şiddeti Nb konsantrasyonu ile artan kırmızı ve mavi oklarla gösterilen pikler görülmektedir. Bu piklerin Nb konsantrasyonu ile şiddetinin artması, Nb katkısından ileri geldiğini göstermektedir. Dolayısı ile Nb, Ba-Nb serisinde yapı içerisine kısmen girdiği söylenebilir. Nb’nin yapıda hangi bölgeyi işgal ettiğini tespit etmek için yapı arıtımı (structure refinement) yapmak gereklidir. Cu-Nb serisine ait olan X-ışını kırınım desenlerinde (Şekil 4.42) pik şiddetlerinden Gd-YBCO ile Cu-Nb-5’in yönelimlerinin daha iyi olduğu görülmektedir. Ba-Nb bölgesinde Nb katkısından kaynaklanan pikler Cu-Nb serisindeki malzemelerin kırınım desenlerinde de ortaya çıkmıştır. Nb’un hem Ba bölgesine katkılama hem de Cu bölgesine katkılama çalışmalarında medana gelen bu piklerin aynı açı değerlerinde ortaya çıkması Nb’un yapıya girdiği bölgenin Ba ve Cu’da bağımsız olduğunu göstermektedir. YBCO ince filmde Cu bölgesine Nb katkılamasında x = 0.100 katkı miktarı ve bu değerden daha büyük değerlerde YBa2Cu3O6 safsızlık fazının XRD’de
görüldüğü belirtilmiştir. Ancak Nb’un örgü içinde işgal ettiği yer doğrulanamamıştır (Srinivas ve ark. 1995).
Gd-YBCO’nun örgü parametrelerine göre Ba-Nb ve Cu-Nb serilerinin örgü parametrelerinde (Tablo 4.13) düzgün bir değişim gözlenmemekle birlikte, genel olarak Nb konsantrasyonunun artışıyla bir azalma görülmektedir. Bu durum Tc değerinde anlamlı bir değişikliğe yol açmamıştır. Nb atomunun atomik çapı Ba ve Cu atomunun atomic çapları arasında bir değerdedir Tablo 3.1. Nb’un Cu bölgelerine yerleşmesi durumunda örgü parametrelerinin artması, Ba bölgesine yerleşmesi durumunda azalması beklenir. Ancak XRD sonuçları Nb’un yapı içerisindeki yerinin sabit olduğunu göstermektedir. Bu durumun Gd’un oksijen tutma yeteneğinden kaynaklandığı düşünülmektedir. Miraghaei ve ark. (2008) yaptıkları bir çalışmada toz haldeki Nb’a ait XRD piklerini tespit etmistir. Ancak bulunan pikler, Ba-Nb serisi ve Cu-Nb serisinde Nb’un artışıyla gözlenen piklerden farklı açı değerlerindedir. Bu da Nb’un kısmen yapıya girdiğini doğrulamaktadır.
Saf YBCO ve Gd-YBCO’nun Tcoffset değerleri sırasıyla 92.384 K ve için 91.672 K olarak ölçülmüştür. Bu değerler, literatürde YBCO için verilen 91-94 K (Tarascon ve ark. 1987, Hor ve ark. 1987, Yang ve ark. 1987, Guillaume ve ark. 1994) ve GdBCO için ~92 K (Tarascon ve ark. 1987, Hor ve ark. 1987, Yang ve ark. 1987, Hong ve ark. 1989, Guillaume ve ark. 1994) değerlerine yakın değerlerdir. Y0.6Gd0.4 için literatürde
ölçülen Tc değeri 92.8 K’dir (Feng ve ark. 1998). Ba-Nb serisi için ölçülen Tc değerleri (Şekil 4.49) sırayla Ba-Nb-1 için 92.659 K, Ba-Nb-2 için 91.193 K, Ba-Nb-3 için 91.785 K, Ba-Nb-4 için 89.118 K ve Ba-Nb-5 için 89.421 K’dir. Küçük dalgalanmalar olmakla birlikte genel olarak Nb konsantrasyonunun artışıyla Tc’de bir azalma meydana gelmektedir. Bu değerler daha önce Ba bölgesine Nb katkılama çalışmaları mevcut olmadığından literatürle karşılaştırılamamıştır. Cu-Nb serisi için ölçülen Tc değerleri (Şekil 4.51) sırayla Cu-Nb-1 için 87.681 K, Cu-Nb-2 için 92.654 K, Cu-Nb-3 için
91.967 K, Cu-Nb-4 için 91.818 K ve Cu-Nb-5 için 88.782 K’dir. Ba-Nb-1 ve Cu-Nb-2’deki Tc değerinin Saf YBCO ve Gd-YBCO değerlerinden yüksek olması SEM
fotoğrafında (Şekil 4.29) görüldüğü üzere taneciklerin büyük ve tanecikler arasındaki boşlukların az olmasından kaynaklanmaktadır. Bazı malzemelerin düşük Tc değerlerinde
yüksek akım yoğunluğuna sahip olmaları, süperiletkenlerin tanecikli yapısıyla açıklanmaktadır (Taka ve ark. 2002, Grekhow ve ark. 1994, Srinivas ve ark. 1995). Çalışmada katkı miktarı x = 0.225 değerine kadar çıkılmış ancak Tc’de ciddi bir düşme gözlenmezken kritik akım yoğunluğu (Jc) değerlerinde ise bir düşme gözlenmiştir. Gd, Nb katkılı YBCO süperiletkenlerinde süperiletkenliğin baskılanmasını geciktirmektedir.
I-V değerlerinden hesaplanan Jc değerleri Saf YBCO için 89.9142 A/cm2, Gd-YBCO için 85.9137 A/cm2’dir. Saf YBCO’ya ait Jc değerinin büyük olması sinterleme sıcaklığının eriyik faz sınırında olmasından kaynaklanmaktadır. Eriyik yapıdaki YBCO’nun Jc değeri bulk YBCO’nun Jc değerinden daha büyüktür (Murakami 1992). Ba-Nb serisine ait malzemelerin Jc değerleri sırasıyla Ba-Nb-1 için 34.3696 A/cm2, Ba-Nb-2 için 39.2407 A/cm2, Ba-Nb-3 için 30.0481 A/cm2, Ba-Nb-4 için 23.6774 A/cm2 ve Ba-Nb-5 için 12.9136 A/cm2 olarak ölçülmüştür. Ba-Nb-2 dışındaki malzemelerde Nb konsantrasyonu arttıkça Jc değerlerinde bir azalma söz konusudur. Ba bölgesine Nb katkısı yapının oksijen tutma kapasitesini artırarak Tc değerinin düşmesini engellemesine rağmen tanecik boyutlarında küçülme meydana getirerek Jc değerlerinin azalmasına neden olmaktadır. Cu-Nb serisine ait malzemelerin Jc değerleri sırasıyla Cu-Nb-1 için 93.8510 A/cm2, Cu-Nb-2 için 67.3298 A/cm2, Cu-Nb-3 için 89.6431 A/cm2, Cu-Nb-4 için 77.7880 A/cm2 ve Cu-Nb-5 için 19.2266 A/cm2 olarak hesaplanmıştır. Genel olarak akım yoğunluğu artan x miktarı ile azalmaktadır. Ba-Nb ve Cu-Nb serisinde Nb konsantrasyonun artışıyla birlikte Jc değerlerinde azalmalar meydana gelir iken Tc değerlerinde küçük azalmalar meydana gelmektedir. Bu durum Nb’un yapıdaki taneciklerin arası boşlukları doldurarak oksijen tutma yeteneğini etkilediğini göstermektedir (Srinivas ve ark. 1995, Grekhov ve ark. 1994). SEM görüntüleri ve EDS sonuçları bu durumu desteklemektedir.
Sentezlenen malzemelerin yoğunlukları Nb konsantrasyonu ile düzgün bir artış veya azalış göstermemektetir. Toz malzemelerin preslenmesi esnasında uygulanan basıç değerinin küçük oluşu, sıkı paketlenmiş bir tablet yerine gevşek dokuya sahip bir tablet olmasına neden olabilir. Basınç değerindeki küçük sapmalar, gevşek yapıda farkedilebilir bir yoğunluk farkı meydana getirebilir. Ba-Nb serisi ve Cu-Nb serisi
karşılaştırıldığında, genel olarak Cu-Nb serisinin Ba-Nb serisinden daha yoğun olduğunu söylemek mümkündür.
Sonuç olarak; YBCO süperiletkenlerinde Y bölgesine Gd katkılanarak elde edilen Y0.6Gd0.4BCO bileşiğine Nb katkılanarak elde edilen Y0.6Gd0.4Ba2-xNbxCu3O7-δ ve
Y0.6Gd0.4Ba2Cu3-xNbxO7-δ bileşiklerinde, katkılamalarının malzemenin elektriksel,
yapısal ve süperiletkenlik özellikleri üzerine etkisinin araştırıldığı bu çalışmada; Gd katkısının YBCO’nun yapısal özelliklerinde olumlu etkiler yaptığı, elektriksel ve süperiletlenlik özellikleri üzerinde önemli bir değişmeye sebep olmadığı; Ba ve Cu bölgelerine Nb katkısının ise olumsuz sayılabilecek etkiler yaptığı, bununla birlikte Ba bölgesine x = 0.025 ve Cu bölgesine x = 0.075 katkı miktarlarında elektriksel özellikler üzerine olumlu etkiler yaptığı gözlenmiştir. Literatürde Ba bölgesine Nb katkılamasına ait hiç bir veriye rastlanamayışı ve yeni malzemelerin sentezlenmesi ile elde edilen bileşikler için yeni veriler elde edilmiş olması araştırmayı alanında önemli kılmaktadır. Bu açıdan, araştırmanın bundan sonraki ilgili çalışmalara ışık tutacağını düşünüyoruz.
Ayrıca, araştırmanın kapsamına dâhil edilmesi gereken, fakat malzeme ve veri çokluğu, zaman kısıtlaması ve ölçüm cihazlarının durumu gibi sebeplerden dolayı araştırma kapsamına alınmayan, magnetik özelliklerinin ve yapı arıtımı (structure refinement) gibi yapısal özelliklerin araştırılması ileriki zamanlar için planlanmaktadır.
6. KAYNAKLAR
AKIMITSU, J., Nagamatsu, J., Nakagawa, N., Murakana, T., Yuji, Z., 2001,
“Superconductivity at 39 K in Magnesium Diboride”, Nature 410, 63 – 64. AMARAL, V. S., Correia, J. G., Lourenqo, A. A. C. S., Marques, J. G., Mendes J. A.,
Baptista, M. A., Arafijo, J. P., Moreira, J. M., Sousa, J. B., Alves, E., da Silva, M. F., Soares, J. C., The Isolde Collaboration, 1998, “Microscopic studies of radioactive Hg implanted in YBa2Cu306+x superconducting thin
films”, Journal of Magnetism and Magnetic Materials 177 181, 511 512. ANDERSSON, M., Hegedüs, Z., Nygren, M., Rapp, Ö., 1989, “Structural, thermal and
electrical studies of the Y1−2xCaxThxBa2Cu3O7−δ system with 0 ≤ x ≤ 0.20”,
Physica C: Superconductivity Volume 160, Issue 1, Pages 65-68.
ANDERSSON, M., Rapp, Ö., 1989, “Upper critical magnetic field of Y1−2xCaxThxBa2Cu3O7-δ”, Physica C: Superconductivity Volumes 162-164,
Part 1, Pages 725-726.
ANDREAS, M. T., Kingon, A. I., 1991, “Cadmium substitution in yttrium barium copper oxide (YBa2Cu3O7-δ) and bismuth strontium calcium copper oxide
(Bi2Sr2CaCu2O8+δ), Chem. Mater.; 1991; 3(3) pp 428 – 431.
ANDRESEN, P. H., Fjellvag, H., Karen, P., Kjekshus, A., 1991, “Substitution for copper in YBa2Cu3O9-δ by 3d and pre-transiton metals”, Acta Chemica
Scandinavica 45, 698-708.
aARAÚJO, J. P., Correia, J. G., Wahl, U., Marques, J. G., Alves, E., Amaral, V. S.,
Lourenço, A. A., Galindo, V., vop Papen, T., Senateur, J. P., Weiss, F., Vantomme A., Langouche, G., Melo, A. A., da Silva, M. F., Soares, J. C., Sousa, J. B., The Isolde Collaboration, 1999, “Stability studies of Hg implanted YBa2Cu3O6+x”, Nuclear Instruments and Methods in Physics
Research B 147, 244-248.
bARAÚJO, J. P., Correia, J. G., Wahl, U., Marques, J. G., Alves, E., Amaral, V. S.,
Lourenço, A. A., Galindo, V., vop Papen, T., Senateur, J. P., Weiss, F., Vantomme A., Langouche, G., Melo, A. A., da Silva, M. F., Soares, J. C., Sousa, J. B., The Isolde Collaboration, 1999, “Stability and diffusion of Hg implanted YBa2Cu3O6+x”, Nuclear Instruments and Methods in Physics
ASHCROFT, N. W., Mermin, N. D., 1976, “Solid State Physics”, Thomson Learning Inc., College Edition, USA.
AUGIERI, A., Petrisor, T., Celentano, G., Ciontea, L., Galluzzi, V., Gambardella, U., Mancini, A., Rufoloni, A., 2004, “Effect of Ca doping in YBCO superconducting thin films”, Physica C 401, 320–324.
AUSLOOS, M., Laurent, Ch., Vanderschueren, H. W., Rulmont, A., Tarte, P., 1988, “Effects of alkali cation (Li, Na, K, Cs) substitution on the magneto- electrical properties of Y1Ba2Cu3O7−y granular superconductors”, Solid State
Communications Volume 68, Issue 6, Pages 539-545.
AVCI, I., Tepe, M., Oktem, B., Serincan, U., Turan, R., Abukay, D., 2005, “Developing a trilayer processing technique for superconducting YBa2Cu3O7−δ thin films
by using Ge ion implantation”, Supercond. Sci. Technol. 18, 477–481.
AWAJI, S., Isono, N., Watanabe, K., Muralidhar, M., Murakami, M., Koshizuka, N., Noto, K., 2004, “High magnetic field transport properties of (Nd, Eu, Gd)Ba2Cu3Ox bulk”, Supercond. Sci. Technol. 17, S6–S9.
BABU, T. G. N., Greaves C., 1993, “Critical hole density for superconductivity in Sr- containing phases related to YBa2Cu3O7 structure, superconductivity and
cation substitutions in YSr2Cu2.8Cr0.2O7”, Physica C: Superconductivity
Volume 207, Issues 1-2, Pages 44-50.
BABU, T. G. N., Kilgour, J. D., Slater, P. R., Greaves C., 1993, “Structural Disorder in YSr2Cu2CoO7 and Substituted Variants”, Journal of Solid State Chemistry
Volume 103, Issue 2, Pages 472-480.
BADRI, V. and Varadaraju, U. V., 1992, “Structure and superconductivity studies on LnBa2-xSrxCu3O7 (Ln = Yb and Lu; 0.0 ≤ x ≤ 0.5)”, Mat. Res. Bull., Vol. 27,
pp. 591-602.
BALDHA, G. J., Jotania, R. B., Joshi, H. H., Pandya, H. N., Kulkarni, R. G., 1989, “Superconductivity in the system YBa2−xCaxCu3O7−δ”, Solid State
Communications Volume 71, Issue 10, Pages 839-841.
BANĂCKY, P., Pelikán, P., Valko, M., Buchta, S., Hanic, F., Cigaň A., 2001, “Electron paramagnetic resonance of high-Tc superconducting composites YBa2Cu3- xScxO6±δ”, J. Phys. Chem. B, 105, 1943-1946.
BANDYOPADHYAY, S. K., Sen, P., Barat, P., Mukherjee, P., Bhattacharyay, A., Rajasekar, P., Chakraborty, P., Caccavale, F., LoRusso, S., Ghosh, A. K., Basu, A. N., 1997, “A study of superconducting (Yl-xCax)Ba2Cu3Oy”,
BEALES, T. P., Dineen, C., Freeman, W. G., Hall, S. R., Harrison, M. R., Jacobson D. M., Zammattio, S. J., 1992, “Superconductivity at 92 K in the (Pb, Cd)-1212 phase (Pb0.5Cd0.5)Sr2(Y0.7Ca0.3)Cu2O7-δ”, Supercond. Sci. Technol. 5 47-49.
BEALES, T. P., Dineen, C., Hall, S. R., Harrison, M. R., Parberry, J. M., 1993, “New cuprates with the “1212” structure (M',M)Sr2(Y,Ca)Cu2O7 where M' = Ce,
Bi and M = Cd, Zn, Cu”, Physica C: Superconductivity Volume 207, Issues 1-2, Pages 1-8.
BEN AZZOUZ, F., Zouaoui, M., Mani, K. D., Annabi, M., Van Tendeloo, G., Ben Salem, M., 2006, “Structure, microstructure and transport properties of B- doped YBCO system”, Physica C 442, 13–19.
BERENOV, A., Farvacque, C., Qi, X., MacManus-Driscoll, J. L., MacPhail, D., Foltyn, S., 2002, “Ca doping of YBCO grain boundaries”, Physica C 372–376, 1059–1062.
BİLGEÇ, G., 2004, “Sb2O3 katkılı YBCO süperiletken seramiklerin karakterizasyonu”,
Dokuz Eylül Üniversitesi Fen Bilimleri Enstitüsü Fizik Anabilim Dalı Yüksek Lisans Tezi, İzmir.
BORTOLOZO, A. D., Ferreira, B., dos Santos, C. A. M., Neves, M. A., Machado, A. J .S., 2004, “Influence of the Ta doping on the peritectic transformation of YBaCuO superconductor”, Physica C 408–410, 876–878.
BOYKO, V. S., Kezerashvili, R. Ya., Levine, A. M., 2004, “Transport properties of large-angle grain boundaries containing point defects in YBa2Cu3O7−δ”,
Physical Review B 69, 212502.
BUCKLEY, R. G., Pooke, D. M., Tallon, J. L., Presland, M. R., Flower, N. E., Staines, M. P., Johnson, H. L., Meylan, M., Williams G. V. M., Bowden, M., 1991, “Ca- and La-substitution in YBa2Cu3O7−ξ, Y2Ba4Cu7O15−ξ and YBa2Cu4O8”,
Physica C: Superconductivity Volume 174, Issues 4-6, Pages 383-393. BUZEA, C. ve Robbie, K., 2005, “Assembling the puzzle of superconducting elements:
a review”, Supercond. Sci. Technol. 18, R1-R8.
CARRILLO, A. E., Rodríguez Jr., P., Puig, T., Palau, A., Obradors, X., Zheng, H., Welp, U., Chen, L., Veal, B. W., Claus, H., Crabtree, G. W., 2002, “Growth and microstructure of MTG REBa2Cu3O7/RE’BaCuO5 with heavy rare earth
elements”, Physica C 372–376, 1119–1122.
CASTRO, H., Deutscher, G., 2003, “Transport measurements in overdoped YBCO thin