1
BÖLÜM 3: ZORLA SALINIMLAR
Daha önceki bölümlerde titreşen sistem ile ortam arasındaki sürtünme ihmal edildi. Eğer sistem ile ortam arasında sürtünme varsa bir süre sonra titreşim hareketi sonlanır. Bu harekete sönümlü salnım (titreşim) denir. Titreşim hareketinin devam etmesi için dışarıdan kuvvet uygulanması gerekir. Eğer sistem bir dış etki ile salınım yapıyorsa bu salınıma zorla salınım denir. Bu bölümde sönümlü harmonik hareket ve zorla salınımlar ele alınacak.
3.1 Bir Boyutlu Sönümlü Harmonik Salınıcı
Serbest salınım: Dışarıdan bir etki olmadan gerçekleşen salınım hareketine serbest salınım denir.
𝑘: yay sabiti
𝑥(𝑡): kütlenin denge konumundan olan uzaklığı (yerdeğiştirme) 𝐹 = −𝑘𝑥: yay kuvveti (geri çağırıcı kuvvet)
Newton’un 2. yasası bu sisteme uygulandığında:
𝐹 = 𝑚𝑎 = −𝑘𝑥 𝑑2𝑥(𝑡)
𝑑𝑡2 + 𝜔02 𝑥(𝑡) = 0
Burada, 𝜔02 =𝑚𝑘 serbest salınım frekansı olarak tanımlanır. Bu denklemin çözümü
𝑥(𝑡) = 𝐴 𝑐𝑜𝑠 (𝜔0𝑡 + 𝜑)
şeklindedir. 𝐴 ve 𝜑 sabitleri, başlangıç koşulları (𝑡 = 0’da; 𝑥(0) = 𝑥0, 𝑥̇ (0) = 𝑣0) cinsinden belirlenir.
2
Sönümlü salınım: Eğer sistem ve ortam arasında sürtünme varsa sistem sönümlü salınım hareketi yapar. Yani bir süre sonra salınım hareketi sonlanır.
𝐹𝑠 = −𝑀Γ𝑥 : sürtünme kuvveti Γ: birim kütle başına sönüm sabiti
Sönümlü hareket için hareket denklemi aşağıdaki gibidir:
𝐹 = 𝑚𝑎 = −𝑘𝑥 − 𝑀Γ𝑥 𝑑2𝑥(𝑡)
𝑑𝑡2 + Γ𝑑𝑥(𝑡)
𝑑𝑡 + 𝜔02 𝑥(𝑡) = 0 Bu denklemin çözümü,
𝑥(𝑡) = 𝐴 𝑒−Γ2𝑡 𝑐𝑜𝑠 (𝜔1𝑡 + 𝜑) olarak elde edilir. Burada,
𝜔12 = 𝜔02−Γ2 4 sönümlü salınıcının frekansıdır.
Γ2 − 4𝜔02 ‘nin aldığı değere göre sistemin yaptığı salınım hareketinin karekteri değişir:
i) Γ2 > 4𝜔02 aşırı sönüm ii) Γ2 = 4𝜔02 kritik sönüm iii) Γ2 < 4𝜔02 zayıf sönüm
3
3.2 Bir Serbestlik Dereceli Sistemlerde Zorla Salınım
Sistemin periyodik bir dış kuvvet etkisi altında yaptığı salınım hareketi zorla salınımdır. Zorla salınım, sönümlü ya da sönümsüz olabilir. Bu kesimde, ilk olarak bir tek harmonik bileşenli bir dış kuvvetin etkisi altındaki sürtünmeli (sönümlü) kütle-yay sistemini ele alalım.
𝐹(𝑡) = F0 cos 𝜔𝑡 : dış kuvvet 𝜔 : dış kuvvetin frekansı
Bu sistem için hareket denklemi
𝐹 = 𝑚𝑎 = −𝑘𝑥 − 𝑀Γ𝑥 + 𝐹(𝑡)
𝑑2𝑥(𝑡)
𝑑𝑡2 + Γ𝑑𝑥(𝑡)
𝑑𝑡 + 𝜔02 𝑥(𝑡) = F0
𝑚 cos 𝜔𝑡
olarak verilir. Kararlı durum, 𝐹(𝑡) kuvveti 𝑡 sönüm süresine göre uzun bir süre uygulandıktan sonra sistemin yaptığı harekettir. Kararlı durumda sistem dış kuvvetin 𝜔 frekansına eşit frekanslı salınım hareketi yapar:
𝑥𝑠(𝑡) = 𝐴 sin 𝜔𝑡 + 𝐵 cos 𝜔𝑡
Burada, 𝐴 ve 𝐵 katsayıları 𝑥𝑠(𝑡) çözümü hareket denkleminde yerine konularak bulunur:
𝐴 =𝐹0
𝑚 Γ𝜔
(𝜔02− 𝜔2)2+ Γ2𝜔2 = 𝐴𝑠𝑜𝑔𝑢𝑟𝑚𝑎 𝐵 =𝐹0
𝑚 (𝜔02− 𝜔2)
(𝜔02− 𝜔2)2+ Γ2𝜔2 = 𝐴𝑒𝑠𝑛𝑒𝑘𝑙𝑖𝑘
4
𝐴 ve 𝐵 katsayıları 𝜔 ile değişmektedir. Yani hareketin genliği, frekans ile ayarlanabilir.
Bu grafikte, 𝜔0 = 4 olarak alınmıştır. 𝜔 = 𝜔0 rezonans frekansı olarak adlandırılır. Grafikten de görüldüğü gibi, 𝜔 = 𝜔0 olduğunda 𝐵 katsayısı sıfır olmaktadır. Böylece, rezonans yakınında çözüm 𝑥𝑠(𝑡) ≈ 𝐴 sin 𝜔𝑡 ve rezonanstan uzak bölgelerde ise 𝑥𝑠(𝑡) ≈ 𝐵 cos 𝜔𝑡 şeklindedir.
Bu sistemde sürtünme kuvvetinin birim zamanda harcadığı enerji (güç) 𝑃𝑠ü𝑟(𝑡) = 𝐹𝑠ü𝑟(𝑡) 𝑣𝑠 , dış kuvvetin birim zamanda sisteme sağladığı enerjiye 𝑃(𝑡) = 𝐹(𝑡) 𝑣𝑠 eşittir:
〈𝑃𝑠ü𝑟(𝑡)〉 = 1
2 𝜔 𝐹0 𝐴 = 〈𝑃(𝑡)〉 (bir periyot üzerinden ortalama güç) Böylece sistemin salınım hareketinin devamlılığı sağlanır. Eğer dış kuvvet uygulanmazsa harmonik hareket söner.
Prof. Dr. Şengül Kuru, Ankara Üniversitesi, Fen Fakültesi, Fizik Bölümü
2 4 6 8 10 12
0.02 0.02 0.04 0.06 0.08
A, B