DoktoraTezi
K VE ÜÇ BOYUTLU LNEER OLMAYAN AKUSTK
ALAN YAPILARININ DENEYSEL NCELENMES
Devkan KALEC
nönü Üniversitesi
Fen BilimleriEnstitüsü
Fizik AnabilimDal
132 +xi sayfa
2007
Tez Dan³man: Prof. Dr. Aliahin
Lineerolmayanakustikalanndakiartançabalarteknolojikgeli³meleride
be-raberinde getirmi³tir.Lineer ve lineer olmayan etkileri kullanan çok çe³itli medikal
aletler klinik uygulamalarda kullanlmaktadr. Buna ra§men, ço§u aletler alt
har-monikbile³enlerini kullanmadklariçin, görüntü kalitesi hekimleri memnun ede ek
düzeydede§ildir.Temel nedenise, akustikalanlarnaltharmonikyaplarhakknda
yeterli bilgiyesahip olunmamasdr.
Bu tezinama , daireselbirkayna§n iki ve üç boyutta lineerolmayan
akus-tik basnç alanlarnndeneysel olarak in elenmesidir.Geli³tirilen deneysel düzenek
yardmyla, saf su ortamnda, ilk dört harmonik bile³eni içinakustik eksen ve
rad-yaleksen boyun a, ikive üç boyutta lineerolmayanakustikbasnç alan yaplarnn
ölçüm sonuçlar sunulmu³tur.
Alt harmoniklerin açsalve eksensel görüntü kalitesine etkileri tart³lm³tr.
Yapla akek çal³malaraksa a de§inilmi³tir.
ler.
Ph. D.
EXPERIMENTAL INVESTIGATION OF NONLINEAR
ACOUSTIC FIELD STRUCTURE IN TWO AND THREE
DIMENSIONS
Devkan KALEC,
nönüUniversity
The Fa ulty of S ien e and Arts
Department of Physi s
132 + xiiipages
2007
Supervisor :Prof. Dr. Ali ahin
In reasing eort in the nonlinear a ousti s eld brought the te honologi al
progress at the same time. Various ultrasoni medi al equipments were developed
andare beingused in lini alappli ationswhi hare usedlinearornonlinearee ts.
However, image quality of these equipments is not quite good enough to satisfy
the lini iansas many equipments are not use the sub harmoni omponents. The
main reason is that the unsatisfying knowledge about the harmoni ontent of the
nonlinear a ousti elds.
Theaimofthesisistoinvestigatetheexperimentalnonlinearpressureeldsof
ir ularsour e intwo and three dimensions.Nonlinearpressure eld measurements
werepresented bythedesignedexperimentalsystemintwoandthreedimensionsfor
the rstfourharmoni s, measuredboth ana ousti axisand radialaxis,indistilled
water medium.
The ee t of the sub harmoni s on the lateral and axial image quality were
dis ussed. Future works were alsooutlined briey.
KEYWORDS: A ousti Fields,Nonlinearity, Sub Harmoni s.
Bu tezin hazrlanmas süresin e benden her türlü deste§ini ve yardmlarn
esirgemeyen dan³man ho am SaynProf. Dr. Ali AHN'e,
Ba³ta bölüm ba³kanmzSayn Prof. Dr. Ali BAYR olmaküzere bütün
ho- alarmve mesai arkada³larma,
Tezin her a³amasnda yardmlarnesirgemeyen BilgisayarÖ§retmenli§i
Bö-lümBa³kan SaynYrd.Doç. Dr. OlgunAdem KAYA'ya,
Tezin yazmndakulland§mLatexTemplatedosyasnn hazrlanmasndave
tez a³amasndakiyardmlarndandolay EnformatikBölümBa³kanSaynYrd.Doç.
Dr. Mustafa KARAKAPLAN'a,
Doktora çal³mam süresin e bana her türlü deste§i veren aileme sonsuz
te-³ekkürederim.
Özet i
Abstra t iii
TEEKKÜR iv
ekiller Dizini vii
Çizelgeler Dizini xi 1. Giri³ 1 1.1 Tezin Ama . . . 1 1.2 Tezin Kapsam . . . 1 2. Temel Bilgiler 3 2.1 Giri³ . . . 3 2.2 Tarihsel Süreç . . . 3 2.3 Temel Tanmlar . . . 5
2.3.1 Duran velerleyen Dalgalar . . . 5
2.3.2 Düzlemselve KüreselDalgalar . . . 6
2.3.3 Krnmve Huygens Prensibi . . . 7
2.3.4 Giri³imve Young Deneyi . . . 8
2.3.5 Yansma ve Snell Yasas . . . 9
2.3.6 Akustik Empedans ve Yansma Katsays . . . 11
2.3.7 Akustik iddetve DesibelÖlçe§i . . . 12
2.4 Akustik DalgalarnSnandrlmas . . . 14
2.4.1 Frekansna Göre Akustik Dalgalar . . . 14
2.4.2 Ortamçinde Yaylma ekline Göre AkustikDalgalar . . . 15
3. Lineer ve Lineer Olmayan Akustik 19 3.1 Giri³ . . . 19
3.2 Lineer Akustik . . . 19
3.2.1 Lineer DalgaDenklemleri . . . 20
3.3 Lineer OlmayanAkustik . . . 26
3.3.1 Lineer OlmayanOrtamda Akustik Dalgann Yaylmas . . . 27
3.3.2 Akustik NonlineerlikveNonlineer Parametre (
β
) . . . 283.3.3 Akustik DalgannZayamas . . . 29
3.3.4 Akustik okOlu³umu . . . 32
3.3.5 Lineer OlmayanAkustik DalgaDenklemleri . . . 33
4.1 Giri³ . . . 36
4.1.1 Ultrasonik Görüntüleme(Pulse-E ho) Sistemleri . . . 36
4.1.2 Ultrasonik HasarszMuayene Testleri (NDT) . . . 40
4.1.3 TaramalAkustik Mikroskop (SAM) . . . 42
4.1.4 Akustik Temizleyi iler . . . 44
4.1.5 BöbrekTa³Kr lar . . . 45
4.1.6 KanserTedavisi . . . 46
4.2 Akustik Görüntüleme KalitesiniEtkileyen Faktörler . . . 46
4.2.1 KullanlanAletlerin Teknik Özellikleri . . . 47
4.2.2 SeçilenGörüntüleme De§i³kenleri ve KullanlanYöntemler. . . 53
5. Deneysel Düzenek 55 5.1 Giri³ . . . 55
5.2 Donanm . . . 55
5.2.1 Su Tank Ünitesi . . . 57
5.2.2 Stepper(Admlay )Motor Ünitesi . . . 64
5.2.3 BilgisayarKontrolÜnitesi . . . 64
5.2.4 RF (Radio Frequan y) Güç Yükselte i . . . 66
5.3 Yazlm . . . 67
6. Deneysel Sonuçlar ve Yorumlar 73 6.1 Giri³ . . . 73
6.2 Ba³langç BasnçDe§erleri (
P
0
) . . . 746.3 Akustik Eksen Ölçümleri . . . 76
6.4 Radyal Eksen Ölçümleri . . . 80
6.5 kiBoyutluÖlçümler . . . 89
6.5.1 Kontür veÜç BoyutluÇizimler . . . 89
6.6 Üç Boyutlu Ölçümler . . . 103
6.7 Deneysel Sonuçlar le Teorik Sonuçlarn Kar³la³trlmas . . . 106
6.8 Harmonik Görüntüleme . . . 111
7. Genel rdelemeler ve leri Çal³malar 114
8. Kaynaklar 116
9. Ekler 125
Özgeçmi³ 132
2.1 Ayn fazda iki harmonik dalgann üst üste binmesi ile olu³an duran
dalgalar. . . 6
2.2 Akustik dalgannkrnm. . . 8
2.3 (a) Çift yarkta iki dalgann giri³imi, (b) perde üzerindeki giri³im deseni ve ( ) ³iddetindeki de§i³im. . . 9
2.4 (a) Düzgün ve(b) pürüzlüyüzeyde yansma. . . 10
2.5 Krlma indisi
n
1
olan birortamdankrlmaindisin
2
olanbirortama geçerken dalgadameydana gelen krlma. . . 102.6 Boyuna akustikdalgannhareketi. . . 15
2.7 Enine akustik dalgasnnhareketi. . . 16
2.8 Rayleighakustik dalgasnnhareketi. . . 17
2.9 Plate akustikdalgalarnn titre³immodlar. . . 17
3.1 Birim ha imden geçen kütleaks. . . 21
3.2 Akustik dalgannlineer olmayanortamdabozulmasnedeniye olu³an de§i³im. . . 27
3.3 Sinüzoidal dalgannbozulmasylaortaya çkanaltharmonikler. . . 31
3.4 Tipik birakustik ³okdalgasnnbasn veolu³um süresi. . . 32
4.1 A-s an görüntüleme tekni§inin³ematik gösterimi. . . 38
4.2 B-s an görüntüleme tekni§inin³ematik gösterimi. . . 39
4.3 SAM aletinin diyagram gösterimi. . . 43
4.4 Bir ultrasoniksistemin tasarmndagerekli temel parametreler. . . 47
4.5 Transdu ernüretti§i güç içinkarakteristikbant geni³i§i. . . 48
4.6
∆t
zaman aral§nda seçilencos(2πf
c
t)
fonsiyonunun Fourier dönü-³ümü (Ref [58℄'den alnm³tr). . . 504.7 Akustik Al veveri inin yerle³im düzeni. . . 51
4.8
E(θ)
fonksiyonununa = 0.02
m,f
c
= 4
MHz,c = 1540
m/s için çizilen örnek gra§i(Ref [21℄'den alnm³tr). . . 525.1 Deney sistemininfarkl açlardanfoto§raar.. . . 56
5.2 Deney sisteminingenel kongürasyonu. . . 57
5.3 Deney sisteminde kullanlan ultrasonik tank ünitesinin ³ematik gös-terimi. . . 58
5.4 D³ardan uygulan elektrikalansonu u olu³an piezoelektrikleme etki-sinin ³ematik gösterimi.. . . 59
5.5 Tipikbirtransdu ernkesitiveolu³turdu§uakustikbasnçalan(Ref [59℄'den alnm³tr). . . 60
5.6 Zar tipihydrophone'larngenel yaps . . . 62
[64℄'den alnm³tr). . . 63
5.8 Steppermotor ünitesinin ³ematik gösterimi. . . 64
5.9 AR 75A250 RF güç yükselti isinin frekansa göre güç çk³ (Ref [71℄'den alnm³tr). . . 67
5.10 Deney sisteminde kullanlan yazlmn ba³langçara yüzü. . . 68
5.11 Koordinatekseninin ayarlanmasndakullanlan ara yüz. . . 69
5.12 Ölçüm parametrelerinin belirlendi§iara yüz. . . 70
5.13 Data topla ara yüzü. . . 71
5.14 Datalarn analizlerinin yaplmasnda kullanlan ara yüz. . . 72
6.1 Ölçümlerin yapld§eksenlerin ³ematik gösterimi. . . 74
6.2 Ba³angçbasnçde§erlerininhesaplanmasndakullanlanörnekölçüm sonuçlar. . . 75
6.3
f = 2.25
MHz,P
0
=0.015 MPa de§erleri için ilk dört harmoni§in akustik basn nn akustik eksen boyun a de§i³imi. . . 776.4
f = 2.25
MHz,P
0
=0.055 MPa de§erleri için ilk dört harmoni§in akustik basn nn akustik eksen boyun a de§i³imi. . . 786.5
f = 2.25
MHz,P
0
=0.080 MPa de§erleri için ilk dört harmoni§in akustik basn nn akustik eksen boyun a de§i³imi. . . 786.6
f = 2.25
MHz,P
0
=0.115 MPa de§erleri için ilk dört harmoni§in akustik basn nn akustik eksen boyun a de§i³imi. . . 796.7
f = 2.25
MHz,P
0
=0.145 MPa de§erleri için ilk dört harmoni§in akustik basn nn akustik eksen boyun a de§i³imi. . . 796.8
f = 2.25
MHz,P
0
=0.080 MPa de§erleri için transdu erdan 16 m kesim noktasndailkdörtharmoni§inakustikbasn nn radyaleksen boyun a de§i³imi. . . 816.9
f = 2.25
MHz,P
0
=0.115 MPa de§erleri için transdu erdan 16 m kesim noktasndailkdörtharmoni§inakustikbasn nn radyaleksen boyun a de§i³imi. . . 816.10
f = 2.25
MHz,P
0
=0.145 MPa de§erleri için transdu erdan 16 m kesim noktasndailkdörtharmoni§inakustikbasn nn radyaleksen boyun a de§i³imi. . . 826.11
f = 2.25
MHz,P
0
=0.080 MPa de§erleri için transdu erdan 27 m kesim noktasndailkdörtharmoni§inakustikbasn nn radyaleksen boyun a de§i³imi. . . 836.12
f = 2.25
MHz,P
0
=0.115 MPa de§erleri için transdu erdan 27 m kesim noktasndailkdörtharmoni§inakustikbasn nn radyaleksen boyun a de§i³imi. . . 836.13
f = 2.25
MHz,P
0
=0.145 MPa de§erleri için transdu erdan 27 m kesim noktasndailkdörtharmoni§inakustikbasn nn radyaleksen boyun a de§i³imi. . . 846.14
f = 2.25
MHz,P
0
=0.080 MPa de§erleri için transdu erdan 38 m kesim noktasndailkdörtharmoni§inakustikbasn nn radyaleksen boyun a de§i³imi. . . 856.15
f = 2.25
MHz,P
0
=0.115 MPa de§erleri için transdu erdan 38 m kesim noktasndailkdörtharmoni§inakustikbasn nn radyaleksenboyun a de§i³imi. . . 85
6.16
f = 2.25
MHz,P
0
=0.145 MPa de§erleri için transdu erdan 38 m kesim noktasndailkdörtharmoni§inakustikbasn nn radyaleksenboyun a de§i³imi. . . 86
6.17
f = 2.25
MHz,P
0
=0.080 MPa de§erleri için transdu erdan 60 m kesim noktasndailkdörtharmoni§inakustikbasn nn radyaleksenboyun a de§i³imi. . . 87
6.18
f = 2.25
MHz,P
0
=0.115 MPa de§erleri için transdu erdan 60 m kesim noktasndailkdörtharmoni§inakustikbasn nn radyaleksenboyun a de§i³imi. . . 87
6.19
f = 2.25
MHz,P
0
=0.145 MPa de§erleri için transdu erdan 60 m kesim noktasndailkdörtharmoni§inakustikbasn nn radyaleksenboyun a de§i³imi. . . 88
6.20
f = 2.25
MHz,P
0
=0.080 MPa de§erleri için 1. harmoni§in akustik basnç alannn kontür gösterimi. . . 916.21
f = 2.25
MHz,P
0
=0.080 MPa de§erleri için 1. harmoni§in akustik basnç alannn üç boyutta gösterimi. . . 916.22
f = 2.25
MHz,P
0
=0.115 MPa de§erleri için 1. harmoni§in akustik basnç alannn kontür gösterimi. . . 926.23
f = 2.25
MHz,P
0
=0.115 MPa de§erleri için 1. harmoni§in akustik basnç alannn üç boyutta gösterimi. . . 926.24
f = 2.25
MHz,P
0
=0.145 MPa de§erleri için 1. harmoni§in akustik basnç alannn kontür gösterimi. . . 936.25
f = 2.25
MHz,P
0
=0.145 MPa de§erleri için 1. harmoni§in akustik basnç alannn üç boyutta gösterimi. . . 936.26
f = 2.25
MHz,P
0
=0.080 MPa de§erleri için 2. harmoni§in akustik basnç alannn kontür gösterimi. . . 946.27
f = 2.25
MHz,P
0
=0.080 MPa de§erleri için 2. harmoni§in akustik basnç alannn üç boyutta gösterimi. . . 946.28
f = 2.25
MHz,P
0
=0.115 MPa de§erleri için 2. harmoni§in akustik basnç alannn kontür gösterimi. . . 956.29
f = 2.25
MHz,P
0
=0.115 MPa de§erleri için 2. harmoni§in akustik basnç alannn üç boyutta gösterimi. . . 956.30
f = 2.25
MHz,P
0
=0.145 MPa de§erleri için 2. harmoni§in akustik basnç alannn kontür gösterimi. . . 966.31
f = 2.25
MHz,P
0
=0.145 MPa de§erleri için 2. harmoni§in akustik basnç alannn üç boyutta gösterimi. . . 966.32
f = 2.25
MHz,P
0
=0.080 MPa de§erleri için 3. harmoni§in akustik basnç alannn kontür gösterimi. . . 976.33
f = 2.25
MHz,P
0
=0.080 MPa de§erleri için 3. harmoni§in akustik basnç alannn üç boyutta gösterimi. . . 976.34
f = 2.25
MHz,P
0
=0.115 MPa de§erleri için 3. harmoni§in akustik basnç alannn kontür gösterimi. . . 986.35
f = 2.25
MHz,P
0
=0.115 MPa de§erleri için 3. harmoni§in akustik basnç alannn üç boyutta gösterimi. . . 986.36
f = 2.25
MHz,P
0
=0.145 MPa de§erleri için 3. harmoni§in akustik basnç alannn kontür gösterimi. . . 996.37
f = 2.25
MHz,P
0
=0.145 MPa de§erleri için 3. harmoni§in akustik basnç alannn üç boyutta gösterimi. . . 996.38
f = 2.25
MHz,P
0
=0.080 MPa de§erleri için 4. harmoni§in akustik basnç alannn kontür gösterimi. . . 1006.39
f = 2.25
MHz,P
0
=0.080 MPa de§erleri için 4. harmoni§in akustik basnç alannn üç boyutta gösterimi. . . 1006.40
f = 2.25
MHz,P
0
=0.115 MPa de§erleri için 4. harmoni§in akustik basnç alannn kontür gösterimi. . . 1016.41
f = 2.25
MHz,P
0
=0.115 MPa de§erleri için 4. harmoni§in akustik basnç alannn üç boyutta gösterimi. . . 1016.42
f = 2.25
MHz,P
0
=0.145 MPa de§erleri için 4. harmoni§in akustik basnç alannn kontür gösterimi. . . 1026.43
f = 2.25
MHz,P
0
=0.145 MPa de§erleri için 4. harmoni§in akustik basnç alannn üç boyutta gösterimi. . . 1026.44
f = 2.25
MHz,P
0
=0.070MPade§erleriiçin1.harmoni§inüçboyutta yaplan ölçümlerin sonu unda elde edilen akustik basnçalanlar. . . . 1046.45
f = 2.25
MHz,P
0
=0.070MPade§erleriiçin2.harmoni§inüçboyutta yaplan ölçümlerin sonu unda elde edilen akustik basnçalanlar. . . . 1046.46
f = 2.25
MHz,P
0
=0.070MPade§erleriiçin3.harmoni§inüçboyutta yaplan ölçümlerin sonu unda elde edilen akustik basnçalanlar. . . . 1056.47
f = 2.25
MHz,P
0
=0.070MPade§erleriiçin4.harmoni§inüçboyutta yaplan ölçümlerin sonu unda elde edilen akustik basnçalanlar. . . . 1056.48
f = 2.25
MHz,P
0
=0.080 MPa de§erleriiçinilk üç harmoni§inteorik ve deneysel akustik basnç alanlarnakustik eksen boyun ade§i³im-lerinin kar³la³trmas. . . 107
6.49
f = 2.25
MHz,P
0
=0.080 MPa de§erleriiçinilk üç harmoni§inteorik ve deneysel akustik basnç alanlarnakustik eksen boyun ade§i³im-lerinin kar³la³trmas. . . 107
6.50
f = 2.25
MHz,P
0
=0.095 MPa de§erleriiçinilk üç harmoni§inteorik ve deneysel akustik basnç alanlarnakustik eksen boyun ade§i³im-lerinin kar³la³trmas. . . 108
6.51
f = 2.25
MHz,P
0
=0.080 MPa de§erleriiçinilk üç harmoni§inteorik ve deneysel akustikbasnç alanlarnnkontür çizimlerininkar³la³tr-mas. . . 110
9.1 Deney sistemi için geli³tirilen yazlmn ak³ diyagram. . . 125
9.2 ekil 5.10'dagösterilen ba³langç ara yüzün Labview Blo k Diagram. 126
9.3 ekil 5.11'de gösterilen koordinat eksenlerinin ayarlanmasnda
kulla-nlan ara yüzün Labview Blo k Diagram. . . 127
9.4 ekil5.12'degösterilenölçümparametrelerininbelirlendi§iara yüzün
Labview Blo k Diagram. . . 128
9.5 ekil5.13'degösterilendatatoplaarayüzününLabviewBlo kDiagram.129
9.6 ekil5.14'degösterilendatalarnanalizlerininyaplmasndakullanlan
ara yüzün Labview Blo k Diagram. . . 130
9.7 Datalarn dosyaya yazlmasn sa§layan altprogramn Labview Blo k
Diagram. . . 131
2.2 S aklk etkisiile akustik dalgannhava içinde ilerlerken hznda,
yo-§unlu§unda ve empedansnda meydana gelen de§i³im. . . 11
5.1 75A250 RF güç yükselti isininkarakteristik özellikleri. . . 67
1.1 Tezin Ama
Günümüzde bilimsel ve teknolojik ilerlemeye paralel olarak lineer olmayan
akustik çal³malarda önemli bir geli³me içerisine girmi³ ve lineer olmayanetkileri
kullanan çe³itli medikal sistemler klinik uygulamalarda sklkla kullanlmaya
ba³-lanm³tr. Buna ra§men görüntü kalitesi henüz istenilen düzeye ula³trlamam³tr.
Bunun temel sebebi ise, ortamn lineer olmay³nn sonu u ortaya çkan bir çok
etkinin yeteri kadar etkin kullanlmamasve altharmonik olu³umlar hakknda
ye-terlibilgiyesahip olunmamasdr.Özellikle altharmonikyaplarniki ve üç boyutta
deneysel in elenmesini temel alan çal³malarn literatürde az sayda bulunmas bu
konuya olan ilgiyiarttrm³tr.
Bunedenle bu çal³mada,daireselbirkaynaktarafndanolu³turulan
ultraso-nik dalgalarn iki ve üç boyutlu lineer olmayan akustik basnç alanlarnn deneysel
olarakin elenmesi amaçlanm³tr.
1.2 Tezin Kapsam
Tezin ilk bölümünde, tezinama ve kapsam açklanm³tr.
Tezinikin ibölümünde,ilkolaraktarihselsüreçten bahsedilmi³tir.Duran ve
ilerleyen dalgalar,düzlemselveküresel dalgalarhakknda bilgilerverilerek, krnm,
giri³im,yansma,akustikempedansveakustik³iddetkavramalarayrntlarile
açk-lanm³tr.Son olarakise, frekansna ve ortamdayaylma ³ekline göre snandrlan
akustikdalga türlerinede§inilmi³tir.
Tezin üçün ü bölümünde, lineer ve lineerolmayanakustik kavramlar
ayrn-tlar ile açklanm³tr. lk olarak lineer akustik olaylara de§inilerek, lineer akustik
denklemleriolan, Durum Denklemi, SüreklilikDenklemi, Euler Denklemive Lineer
sonuçlarndan bahsedilmi³tir. Ortamn lineer olmamas nedeniyle akustik dalgada
meydana gelen de§i³im ve bozulmalara de§inilerek, akustik nonlineerlik kavram
açklanm³tr.Yine ortamn lineer olmamasnn sonu u olarak akustik dalgann
za-yamasveözel birhaliolan akustik³ok dalgasolu³umuaçklanm³tr.Sonolarak
ise, lineer olmayan dalga denklemleri olan Burger, Genelle³tirilmi³ Burger ve KZK
Denklemleri hakknda bilgiverilerek ziksel önemleriüzerinde durulmu³tur.
Tezin dördün ü bölümünde, akustik dalgalarn uygulama alanlarndan
bah-sedilmi³tir.lk olarak temel pulse-e ho görüntüleme sistemleri olan A-s an, B-s an
ve Doppler etkisi hakknda bilgi verilmi³tir. Daha sonra sanayide, tpta ve bilimsel
çal³malarda sklkla kullanlan uygulamalar olan NDT (Nondestru tive Testing),
SAM (S anning A ousti Mi ros opy), akustik temizleyi iler, böbrek ta³ kr lar
vekansertedavisistemleriaçklanm³tr.Sonolarakise,aksutikgörüntülemekalitesi
ve görüntüleme kalitesini etkileyen temel etkenler açklanarak, görüntü kalitesinin
artrlmasiçinyaplmasgereken çal³malarüzerinde durulmu³tur.
Tezin be³in i bölümünde, akustik basnç alannn ölçülebilmesi için dizayn
edilenbilgisayarkontrollüdeneyseldüzenekhakknda bilgiverilmi³tir.Sistemdeyer
alantüm donanmaraçlarayrntlarileaçklanm³tr.Bölümünsonunda ise,deney
sistemi içingeli³tirilenyazlm ayrntlarile tantlm³tr.
Tezin altn bölümünde,lineerolmayanakustikbasnçalanlarnnölçülmesi
ile elde edilen deneysel sonuçlar sunulmu³tur. lk olarak, ba³langç basnç (
P
0
) de-§erinin hesaplanmas için yaplan örnek ölçüm sonuçlar verilmi³tir. Daha sonra,akustik eksen, radyal eksen, iki ve üç boyutta yaplan ölçümlerin sonu unda elde
edilen ilk dört harmoni§in akustik basnç alan de§i³imleri sunulmu³tur. Son
ola-rakise, deneysel sonuçlar ile teorik sonuçlar kar³la³trlm³ve akustik görüntüleme
sistemlerindealtharmoniklerinkullanlmasnnsa§laya a§avantajlartart³lm³tr.
2.1 Giri³
Akustikdalgalar,periyodikde§i³ikliklerikoordinatayadazamanaba§lolan
mekanikseltitre³imlerdir.Yaylabilmekiçinbirortamaihtiyaçduyarlar. Bunedenle
yaylma hzlar yayld§ ortamn elastik özelliklerine,ortamn yo§unlu§una,
s ak-l§na ve kaynaktan gönderilen dalgann türüne ba§ldr. Bu tür dalgalar ortamda
yaylrken, ortam içindeki molekülleri dalgann hareketi boyun a yo§unluk ve
ha- imde§i³ikliklerineu§rataraktitre³tirirler.Yerel parça k titre³imleri,ortam içinde
sk³mavegenle³melereneden olur.Butitre³imleriya dabasnçde§i³imlerini
mate-matiksel olarakbirdalga fonksiyonuile temsiletmek mümkündür.
2.2 Tarihsel Süreç
Lineer olmayan akustikile ilgiliilk çal³malar18. yüzylakadar
uzanmakta-dr [1,2℄. lk olarak Euler 1759 ylndasonlu genlikteki akustik dalgalar için lineer
olmayan dalga denklemini türetmi³tir [3℄. Ksa bir süre sonra ise, Lagrange
akus-tik dalgalarn yerel genli§ine ba§l yaylma hzn veren genel bir çözüm üretmi³tir
[4℄. Lagrange, bu denkleminde yaylma hzn sabit alarak bir yanlgya dü³mü³tür.
Oysa gerçekte üretti§i denklemde hesaba katmad§ lineer olmayan distorsion
(bo-zulma), akustik dalgann ola§an hareketini bozmaktadr. Poisson, e³sl gaz içinde
ilerleyen düzlem dalgalariçinaçk bir çözümüretmi³tir[5℄. Stokes ise, ³ok
dalgala-rnn analizini yaparak genli§indeki kaçnlmazazalma için viskozitenin ve s aklk
etkile³imlerininrol oynad§n göstermi³tir[6, 7℄.
1860'lyllarnba³larndaRiemannveEarnshaw'n yaynladklarikimakale,
ilk linear olmayan akustik çal³malar açsndan önem ihtiva etmektedir. [1℄.
Ri-emann, zt yönde ilerleyen iki dalga için çözümler üretirken, Earnshaw bir akustik
kayna§nkeybüyüklüktekiyüzeyindenyaylanakustikdalgalariçinsnrko³ullarn
birçal³ma sunmu³tur [8℄. Bu çal³malardan sonra Rankine, Hugoniot,Rayleighve
Toylartarafndan³okdalgalarnnanalizikonusundayaplanbirkaççal³mad³nda
1930'lu yllara kadar lineer olmayan akustikle ilgili önemli çal³malara rastlanmaz.
1930'lu yllarda yaynlanan iki makalede, düzlem dalgalarn hareket denklemlerini
çözebilmekiçiniki farklFourierserisi analiziyaplm³tr.lkçal³ma,akustik
zayf-lamann olmad§ svlar içinde ilerleyen akustik ³ok dalgalarnanalizinin yapld§
Fubini'nin çal³masdr [9℄. kin i çal³ma, viskoziteden kaynaklanan kayplarn
ol-mad§durumiçinFaytarafndanyaplanasimtotikçözümleriiçerençal³madr[10℄.
Buiki çal³ma,akustikdalgalariçinharmonikolu³umlarngösteren ilk
modelleme-lerolmasaçsndanönemlidir.YinebuyllardaThuras,JenkinsveO'neiltarafndan
yaplançal³madaise,dahaön ekiçal³malardanfarklolaraklineerolmayanakustik
alanndayaplm³olan ilk deneysel sonuçlar sunulmu³tur [11℄.
Lineer olmayan akusti§in modern ça§n ba³latan dalga denklemleri 1950'li
yllarnba³larnda E kart, Lighhill,Mendoussetarafndantüretilmi³tir.Mendousse,
viskozsvlariçindeilerleyendüzlemdalgalarmodellemedekullanlanBurger
denk-leminido§rulayarak,E kartve Lighhill'inüretmi³ olduklardenklemlerindüzlemsel
olmayansonlugenliktekiakustikdalgalariçindekullanlmasnsa§lam³tr.Bu
çal³-malarABD veSovyetler Birli§i'nde yaplan önemliçal³malarizlemi³tir.Khokhlov
veçal³maarkada³larBurger Denklemini küresel [12℄ ve silindirik[13℄ dalgalariçin
modellemesini yaparak bu denklemi düzlemsel akustik dalgalariçin de
kullanlabi-le e§inigöstermi³lerdir.
Pratik uygulamalarda oldukça önemli yer tutan parametrik diziler üzerine
yaplan ilk çal³malar,1960'l yllarnba³larnda Westervelt tarafndan
ba³latlm³-tr [1℄. Bu konuda, ilk teoriler ve deneysel çal³malar yine Westervelt tarafndan
yaplm³tr[14℄. Paramertik dizilerle ilgiliilk çal³malarABD'de ba³lam³olmasna
ra§men, 1968 yllarna kadar olan çal³malarn büyük bir ksm ngiltere ve
Nor-veç'te yaplm³tr.Parametrik dizilerle ilgiliteorilerinönemli bir ksm H. O.
d§kapsamlbir çal³ma sunarak parametrikdizilere olan ilgininartmasna büyük
katkda bulunmu³tur [17℄. 1970'li yllarnba³larnda özellikle askeri ara³trmalarda
olmakla birlikte,sivil alandaki ara³trmalardada parametrikdizilerleilgili
çal³ma-lar önemli bir yer bulmu³tur. Yine bu yllar içinde parametrik dizileri konu alan
yüzün üzerinde bilimsel çal³maçe³itli sempozyum ve kongrelerde sunulmu³tur [1℄.
1970'li yllarn ba³larnda Zabolotskaya, Khokhlov ve Kuznetsov tarafndan
SovyetlerBirli§i'nde akustikdalgalariçintemellineer olmayanetkiler olan
nonline-erlik, difraksiyon ve dissipation (da§nm) etkilerini içine alan ve KZK
(Khokhlov-Zabolotskaya-Kuznetskov) [18, 19℄ Denklemi olarak bilinen lineer olmayan dalga
denkleminitüretmi³lerdir.Budenklem,lineerolmayanakusti§inenönemlivehenüz
tamolarakanalitikçözümüneula³lmam³dalgadenklemidurumundadr[18,20,21℄.
Akustik dalgalarn yaylma esnasndaki lineer olmayan etkiler üzerine
Nor-veçli matematikçiler J. Naze Tjï
φ
tta, S. Tjïφ
tta ve çal³ma arkada³lar tarafndan önemliteorikçal³malaryaplm³tr[22,23,24℄.Dahasonrabukonuylailgilinümerikçal³malar Bakhvalov, Zhilieikin ve Zabolatskaya tarafndan birle³tirilerek derleme
birmakaleolarakyaynlanm³tr[19℄.Buderlemedahasonralargeli³tirilerekbir
ki-tap halinegetirilmi³tir.Bu kitapgünümüzde lineerolmayanakusti§e yeni ba³layan
ara³trma lariçinönemlivetemelbirkaynakdurumundadr.Ayr abukitaplineer
olmayan akustikle ilgiliara³trmadüzeyinde ilk kitap saylabilir.
2.3 Temel Tanmlar
2.3.1 Duran ve lerleyen Dalgalar
Ztyöndeaynfrekanstaveaynfazdailerleyenikiharmonikdalgannüstüste
binmesi ile olu³an dalgalara duran dalgalar denir. Duran dalgalar kararl dalgalar
olaraktabilinirvedalgannprolihareketetmez[25℄.Durandalga³ekillenimleri
yer-de§i³tirmeninolmad§ortamboyun a sabitdura§an noktalarilekarakterize edilir.
Yerde§i³tirmeninolmad§bu noktalaranode (dü§ümnoktalar)denir.Dü§üm
ekil2.1'de,üstüste binmi³birbirindenfarkgenlikleresahipikidurandalga
gösterilmektedir.ekildendalgalarnprollerininhareketsizoldu§uaçkça
görülmek-tedir.
ekil2.1:Aynfazdaikiharmonikdalgannüst üste binmesiileolu³an duran
dalga-lar.
Açk birortamda çienimlisürü ü bir kuvvetin yaratt§ dalgalarailerleyen
dalgalar denir [26℄. Bu tür dalgalar kaynaktan uzakla³arak yaylrlar.lerleyen
dal-galarnenönemliözelliklerienerjivemomentumta³malardr.lerleyenbirdalgann
olu³turulabilmesiiçinsürü übirkuvvet tarafndanortamnharmonikolarak
titre³-tirilmesigerekir. Bu kararl durumda ortam içindebulunan tüm parça klarsürü ü
frekansnda harmoniksalnm yapar. Genel olarakilerleyen lineerbir dalga,
Ψ(z, t) = A cos(wt − kz)
(2.1)formundagösterilir.Burada
Ψ
dalgafonksiyonunu,w
açsalfrekans,k
dalgasaysn vez
konumugöstermektedir.2.3.2 Düzlemsel ve Küresel Dalgalar
Noktasal bir kaynaktan yaylan dalgalarn dalga epheleri kaynaktan yeteri
naktan yaylandalgalaradüzlemsel dalgalar denir.
Üçboyuttadüzlemseldalgalar,tepeveçukurnoktalarolmayanbirsinüzoidal
dalga olarak kabul edilebilir. Dalgann ön ksm sabit fazda noktalardan olu³ur ve
faz ifadesibasit e
φ =
−
→
k · −
→
r = sabit
³eklindedir.Küreselsimetriyesahipdalgalaraküresel dalgalardenir.Küreseldalgay,
kü-çük bir kaynaktan her yöne yaylan dalgalar olarak kabul edebiliriz. Genel olarak
transdu er tarafndan olu³turulan dalgalar küresel dalgalardr. Küresel dalgalarda
akustikbasnç(
p
),sade eradyalekseninbirparçasdr veaçsalkoordinatlara(φ, θ)
ba§l de§ildir. Küresel simetriye sahip akustik bir dalgann basnç alan için dalgadenklemi,
∂
2
p
∂r
2
+
2
r
∂p
∂r
=
1
c
2
∂
2
p
∂t
2
(2.2)³eklindeverilir.Denklem2.2'denküresel birdalgannsade eradyal eksen r'ye ba§l
olup, açsal koordinatlaraba§l olmad§açkçagörülmektedir.
2.3.3 Krnm ve Huygens Prensibi
Herhangibir dalganndalga boyuna yakn boyutta engellere yada yarklara
gelerek yön de§i³tirmesi olayna krnm denir. Di§er bir deyi³le dalgann do§rusal
yayl³ndansappküresel yaylmasolaydr.Kendidalga boyundan dahaküçükbir
yar§a gelen su dalgalar, yarktan geçtikten sonra dairesel olarak hareket ederler.
Bu,krnmolaynabirörnektir.Krnmmiktarengelegelendalganndalgaboyuile
engelinboyutlarnaba§ldr.Engelinboyutusabitise,dalgaboyunekadarküçülürse
krnmolay okadar fazlagözlenir.
Herhangibirengelegelendo§rusalbirdalga,buengeldengeçerkenbükülürve
dalga ephesiüzerindeki her nokta,yenidalgakayna§gibidavranr. Bu olaya
Huy-gens Prensibi denir. Bu dalgalar, çktklar noktadan itibaren ortamdaki dalgann
0
0
0
0
0
0
0
0
1
1
1
1
1
1
1
1
0
0
0
0
0
0
0
0
1
1
1
1
1
1
1
1
a
λ
ekil2.2: Akustik dalgannkrnm.
ekil 2.2'dedüzlemsel olarakgelen bir dalganngeni³li§i
a
olan bir yarktan geçtikten sonra küresel olarakyaylmas gösterilmektedir.Bu olay Huygensprensi-binin de bir sonu udur. Yark üzerinde her nokta yeni bir kaynak gibi davranr ve
bunun sonu unda dalga küresel olarakilerlemeyedevameder.
2.3.4 Giri³im ve Young Deneyi
Ayn ortamda aralarnda faz fark bulunan dalgalarn bir noktada üst üste
gelmeleri olayna giri³im denir. Giri³imle meydana gelen ³iddet fark bölgelerinin
görünümüne de giri³im deseni denir. Herhangi bir dalgann tepesi (ya da çukuru)
ötekidalganntepesi(yadaçukuru)ilebirnoktadakar³la³rsayap giri³im,dalga
ve( ) ³iddetindeki de§i³im.
ekil2.3'debirkaynaktangönderilendalgannçiftyarktangeçerekbirperde
üzerine dü³ürülmesi ile olu³an giri³im deseni gösterilmektedir. Giri³im deseni
üze-rinde gösterilen koyu ksmlaryap giri³imbölgelerini,bu noktalar arasndakalan
açk renkli ksmlar ise, yk giri³im bölgelerini göstermektedir. Giri³im olaynda
datpkkrnmolayndakigibidüzlemselolarakgelendalga,yar§geçtiktensonra
küresel olarakilerlemeyedevametmektedir.
2.3.5 Yansma ve Snell Yasas
Herhangibirdüzlemegelendalga,budüzlemegelmeaçsileyansr.Yansyan
dalganndo§rultusugelendalgayiçerenyanst yüzeyedikolandüzlemdedir.
Dal-ganndüzgün biryüzeydenyansmasolaynadüzgünyansma,pürüzlübiryüzeyden
yansmas olayna ise, da§nk yansma denir. Pürüzlü yüzeyden yansyan dalgalar
birbirine paralel olmaz. Yüzey üzerindeki pürüzler ya dade§i³imler gelen dalgann
dalga boyuna göre küçük ise, yüzey düzgün olarak kabul edilir ve bu yüzeylerde
θ
y
θ
g
(b)
(a)
ekil2.4: (a) Düzgün ve (b) pürüzlü yüzeyde yansma.
ekil 2.4'de düzgün ve pürüzlü yüzeye gelen dalgalarn yansmas
gösteril-mektedir.Düzgünyüzeydebütündalgalarbirbirineparalelolarakyansrkenpürüzlü
yüzeyde dalgalaryüzeyin durumuna ba§l olarakfarkl yönlerdeyansmaktadr.
lerleyen bir dalga bir ortamdan di§er ortama geçerken ortamlarn krlma
indislerine ve geli³ açsna ba§l olarakyönde§i³tirir.Bu olaya Snell yasas denir.
n
1
sin θ
1
= n
2
sin θ
2
(2.3)Burada
n
1
birin i ortamnkrlmaindisini,n
2
ikin iortamnkrlmaindisini göstermektedir.θ
1
n
1
Yansıyan Dalga
Gelen Dalga
2
θ
2
n
ekil 2.5: Krlma indisi
n
1
olan bir ortamdan krlma indisin
2
olan bir ortama geçerken dalgadameydana gelen krlma.Birortamiçindekiakustikbasn nparça khznaorannaakustikempedans
denir.
Z =
p
u
(2.4)Denklem2.4'de
Z
akustikempedans,p
akustikbasn veu
akustikdalgann parça k hzngöstermektedir. Düzlemseldalgalar içinbu oran,Z = ±ρ
0
c
(2.5)³eklinde verilir. Burada kullanlan art ve eksi i³aretleri dalgann yaylma yönünü
göstermektedir[27℄. S aklkEtkisi o
C
c
(m/s)ρ
(kg/m)Z
(Pa·
s/m) -10 325.4 1.341 436.5 -5 328.5 1.316 432.4 0 331.5 1.293 428.3 5 334.5 1.269 424.5 10 337.5 1.247 420.7 15 340.5 1.225 417. 20 343.4 1.204 413.5 25 346.3 1.184 410.0 30 349.2 1.164 406.6Tablo 2.2: S aklk etkisi ileakustik dalgannhava içinde ilerlerken hznda,
yo§un-lu§undaveempedansnda meydana gelen de§i³im.
Tablo2.2'de farkls aklkde§erleriiçinhavaortamndayaylanakustik
dal-gann yaylma hz, ortamn yo§unlu§u ve empedans verilmi³tir. Dikkat edile ek
olursa s aklkarttkçadalgann yaylmahzartmaktadr. Bunun sebebiise,
rarlar. Bunun sebebi, empedans uyumsuzlu§u nedeniyle olu³an ortamn tepkisidir.
Akustik yansma katsays birin i ve ikin iortamn empedanslarna ba§l olarak,
R =
Z
1
− Z
2
Z
1
+ Z
2
(2.6)
³eklinde ifadeedilir.
Akustik empedansn bilinmesi, farkl empedanslara sahip iki ortamn
snr-larndaki yansma ve geçi³lerin belirlenmesinde, akustik transdu er tasarmnda ve
ortam içindeakustik dalgannso§rulmamekanizmasnnaçklanmasnda önemlirol
oynamaktadr.
2.3.7 Akustik iddet ve Desibel Ölçe§i
Akustik bir dalgann ³iddeti, yaylma yönünde birim alanda ölçülen enerji
ak³ ile belirlenir ve en temel birimi W/m 2
'dir. Ayr a akustik ³iddet, birim alan
ba³na dü³en akustikgüç miktar ile de ifade edilir. lerleyen harmonik akustik bir
dalga için akustik ³iddet, dalgann olu³turdu§u basn a ve parça k hzna ba§l
olarak,
I =
1
2
p · u
(2.7)³eklinde verilir. Burada p akustikbasn , u akustik dalgannparça k hzn
göste-mektedir.Akustik basnç,
p =ρ
0
cu
³eklinde verildi§inden, akustik³iddet ifadesi,I =
p
2
2ρ
0
c
(2.8)
olarakbulunur.
Ses düzeyleri genel olarak logaritmik desibel ölçe§i ile belirlenir. Desibel
öl-çe§i, iki akustik basnç ya da ³iddet seviyesi arasndaki ba§l ili³kiyi ifade etmek
§nn çok geni³ olmasndan kaynaklanmaktadr. Bir insan kula§10 -12 W/m 2 ile 10 W/m 2
arasndaki³iddetleriduyabilmektedir.
I
³iddetindeki birsesinakustik ³iddet seviyesi,I
dB
= 10 log
10
(I/I
ref
)
(2.9)³eklinde verilir. Burada
I
herhangi bir andaki çk³ akustik ³iddeti,I
ref
duyma s-nrndaki akustik ³iddeti ifade eder. Hava ortamnda bir insan kula§nn duymasnrnn standart akustik ³iddet de§eri 10 -12
W/m 2
'dir. Akustik basnç ile akustik
³iddet arasnda
I = P
2
e
/ρ
0
c
³eklinde birili³ki vardr. Akustik basnçseviyesiise;SP L = 20 log
10
(P
e
/P
ref
)
(2.10)³eklinde yazlr. Burada
P
e
ölçülmekistenilen basn n etkinde§erini,P
ref
referans basnçde§erini göstermektedir.Bu durumda,P =
p
2ρ
0
c · I = 2.89 · 10
−5
P a
(2.11)olarakbulunur. Denklem2.11'den,
P
ref
= P/
√
2 = 2 · 10
−5
P a
(2.12)sonu u eldeedilir. 2.12'deelde edilensonuç, havaortamnda ses basnçseviyesiiçin
2.4.1 Frekansna Göre Akustik Dalgalar
Frekansna göreakustik dalgalarüç temelgrupta in elenebilir [28℄.
a. Duyulabilir (Audible) Akustik Dalgalar
nsankula§nnalglayabile e§isnrolan20Hz-20kHz arasfrekansasahip
akustikdalgalardr. Tüm duyabildi§imizakustikdalgalar bu grup içinde yer alr.
b.Ses Alt (Infrasoni ) Akustik Dalgalar
Duyma e³i§i altndaki frekansa sahip akustik dalgalardr. Ses alt akustik
dalgalarn frekans aral§ 0.001 Hz ile 20 Hz arasnda de§i³mektedir. Bu dalgalara
sismikdalgalar denilmektedir.Bu tür dalgalar,okyanus dalgalarnda,depremlerde,
ç§, volkan ve meteor hareketlerinde gözlenmektedir. Ayr a hem kimyasal hem de
nükleer reaksiyonlar sonu u olu³an patlamalarda da bu tür dalgalar olu³maktadr.
Ayn zamanda balinalarn, llerin, gergedanlarn, zürafalarn ve afrika timsah gibi
birksmhayvanlarn bu frekansta kilometreler euzaktaki di§erhayvanlarla
haber-le³tikleri bilinmektedir. Bu tür dalgalarn di§er bir özelli§i ise, insan üzerinde bir
korkuve deh³ethissi uyandrmalardr[29℄.
.Ses Üstü (Ultrasoni ) Akustik Dalgalar
Duymae³i§ininüstündekifrekanslarasahip akustikdalgalardr.Günümüzde
ba³ta medikal uygulamalarolmakla beraberbir çok bilimselve sanayi
uygulamala-rnda bu tür dalgalar sklkla kullanlmaktadr. Piezoelektirik maddelere alternetif
elektriksel sinyal verilmesi ile istenilen frekanslarda ses üstü (ultrasoni )
dalgala-rnüretilmesimümkündür. Dördün übölümdebu tür dalgalarnuygulamaalanlar
a. Boyuna Akustik Dalgalar
Bu tür dalgalar en genel akustik dalgalardr. Boyuna akustik dalgalar,
ya-ylrken ortam içinde bulunan yerel parça klar dalgann ilerleme yönüne paralel
olarak titre³tirler. Bu tür dalgalar hava, sv ya da kat ortamlarnda olu³abilirler.
Sk³trma ve basnç kuvvetleri bu dalgalarda etkili oldu§undan bu dalgalara
ba-snç dalgalar da denir. Bu tür dalgalar ortam içinde ilerlerken yerel olarak basnç
de§i³imine nedenolduklarndan yo§unluk dalgalarolarakdabilinir.
ekil 2.6: Boyuna akustikdalgann hareketi.
b.Enine Akustik Dalgalar
Enine akustik dalgalar ilerlerken, ortam içinde bulunan yerel parça klar
dalgannilerleme yönüne dik olaraktitre³irler. Bu tür dalgalar, birip üzerinde, bir
svnnyüzeyindeyadabirkatnniçindeolu³abilirler.Enineakustikdalgalar,ortam
.Rayleigh Akustik Dalgalar
Rayleighakustikdalgalar,yüzeydalgalarolarakdabilinirveyüzeyboyun a
hareket ederler. Bu tür dalgalar ilerlerken yerel parça klar, dalgann ilerleme
yö-nüne göredairesel ya daeliptikolarakhareketettirirler.Rayleighdalgalarözellikle
depremara³trmalarndave yüzeyyaptestlerindekullanlr. Depremden sonra
olu-³an bu tür dalgalaryardmile,depremin ³iddeti,olu³ummerkezi ve yüzeydenolan
derinli§ihesaplanabilir. Ayr a NDT uygulamalarnda çatlak ya dadefonun
bulun-mas ama yla kullanlr. Rayleigh dalgalarnda yerel parça k titre³imleri eliptik
olduklar içinyerel parça klar, eliptikparçann üst tarafnda dalgannilerleme
yö-nüne ters, alt tarafnda ise ayn yönde hareket ederler. ekil 2.8'de bu olay açkça
görülmektedir.Rayleighdalgalarnn da§nmözelli§ivardrve farklhzlarda farkl
dalga boylarnda yaylrlar. Bu ise, derinlik ile hz de§i³imi arasndaki ili³kinin
de-§erlendirilebilmesini mümkün klar. Bu nedenle yer hareketlerinde bu tür dalgalar
d. Plate Akustik Dalgalar
Plateakustikdalgalarsade eçokin emetalleriniçindeolu³abilirler.kifarkl
Plate akustikdalga türü vardr.
1. LovePlateAkustikDalgas:Butürakustikdalgalarilerlerken,yerelparça klar
düzlemplakaya paraleldalgannilerleme yönüne dikolarak titre³irler.
2. LambPlate AkustikDalgas: Butürdalgalarkomplekstitre³imlidalgalardrve
parça k titre³imleri simetrik ve asimetrik moddadr. NDT uygulamalarnda
en çok kullanlanakustik dalga türüdür. Lamb plate akustik dalgalarnn
ya-ylmasyo§unlu§a ve maddenin elastik özelliklerineba§ldr ve maddenin
ka-ln§nagöre seçilen uygun frekansta en iyi³ekilde yaylrlar.
Asimetrik Mod
Simetrik Mod
Stoneley akustik dalgalar iki elastik ortam snrnda olu³an ok gibi düz
ha-reket eden yüzey dalgalardr [30℄. Bu tür dalgalar hzlar, her iki ortamn da bulk
3.1 Giri³
Akustik çal³malarngenel olarak iki temel kategoride in elemek
mümkün-dür.Birin ikategori,ortamiçindeyaylandalgannfazhznnsabit kald§,içindeki
molekülerin birbiri ile etkile³melerin ve s transferinin hesaba katlmakszn
i³lem-lerin yapld§ lineer akustik alandr. Genel olarak bu çal³ma alan, lineer akustik
problemleri kapsamaktadr. Günümüzde bu problemlerin büyük bir ksmnn kesin
çözümlerine ula³lm³tr.kin i kategori ise, lineer olmayan akustik alandr. Lineer
olmayanortamlarda fazhzfrekansnfonksiyonu olarakde§i³ir.Bu etkikaçnlmaz
olarakakustikdispersiyonanedenolurvealtharmoniklerinolu³masanlamnagelir.
Bu nedenle lineer olmayanproblemlerin çözümlerindebu etkilerin hesaba katlmas
gerekir. Bu ise, problemlerin çözümlerini zorla³trr. Günümüzde bir çok lineer
ol-mayan akustik problemlerin analitik veya nümerik çözümlerinin bulunamay³nn
altndabu etkiler yatar [18, 21℄.
3.2 Lineer Akustik
Lineer akustik ile ilgili çal³malar daha çok sv ortamnda uygulama alan
bulmaktadr. Svlar, denge konumunda iken ortalama basnçlar ve moleküllerin
konumlar yakla³k olarak sabittir. Akustik dalgann hareketi tamamen bu denge
konumundaki basnçalanlarnnbozulmas³eklindegerçekle³ir.Lineerakustikdalga
denklemleri, gravitasyon kuvvetlerinin etkisinin ihmal edildi§i, akustik basn n ve
yo§unlu§un denge konumunda iken her noktada sabit oldu§u durumlarda çözüme
kavu³turulabilmektedir [27℄.Çünkübu denklemler,svnnhomojen,isotropik,ideal
elastiközellikleresahip, viskozite ves aklketkile³imlerinin olmad§durumlargöz
önüne alnarak olu³turulmaktadr.
Durum Denklemi
Akustikdalgalarortamiçindeyaylrkenortamiçindebulunanmoleküleri
tit-re³tirirler.Butitre³imler, yerel parça klarn yerde§i³tirmesianlamnageldi§inden,
dalga ilerlerken yerel olarak basnç alannn ve yo§unlu§un de§i³imine neden olur.
Durum Denklemi, akustik dalgann ortam içindeki yayl³ boyun a basnç ve
yo-§unlukde§i³imiarasndakiili³kiyiifadeeder. Verilenifadeler do§rultusundaDurum
Denklemi,
P = P (ρ)
(3.1)³eklindeyo§unlu§a ba§l olarakyazlabilir.Budenklem, svlarvegazlar için
geçer-lidir ve akustik basn n yo§unlu§a ba§l oldu§unu gösterir. Ayr a akustik basnç
s akl§n da birfonksiyonudur ve s aklk de§i³imine ba§l olarakakustik basnçta
birde§i³imgözlenir.Fakatlineerakustikdenklemlerolu³turulurkenbuetkiler ihmal
edilir [18℄. Lineer akustik denklemlerin büyük bölümü bir ksm ihmaller ve
yakla-³klklaryaplarak elde edilir [28℄. Durum Denklemi, akustikyo§unlukta çok küçük
de§i³imlerininoldu§ukabuledilerek,akustikbasn nakustikyo§unlu§agöreTaylor
serisineaçlmas ileelde edilir ve
P = P
0
+
∂P
∂ρ
ρ
0
(ρ − ρ
0
) +
1
2!
∂
2
P
∂ρ
2
ρ
0
(ρ − ρ
0
)
2
+ · · ·
(3.2)³eklinde verilir. Denklem3.2'de,
P
akustik basnçtakide§i³imi,P
0
denge durumun-daki akustik basn ,ρ
herhangi bir andaki yo§unlu§u veρ
0
denge durumundaki yo§unlu§u ifade etmektedir. Bu denklem, akustik basnç ile akustik yo§unlukara-sndaki ili³kiyi göstermektedir. Denklem olu³turulurken yo§unluktaki de§i³im çok
küçükoldu§uyanidü³ükgenliktekidalgalariçingeçerlioldu§uifadeedilmi³ti.Buna
görebu küçükde§i³imlerelealnd§ndaikin ivedahaüst dere eden gelenterimler
p = P − P
0
≈ B
ρ − ρ
0
ρ
0
= c
2
(ρ − ρ
0
)
(3.3)³eklinialr.Burada
B = ρ
0
∂P
∂ρ
ρ
0
olarakverilirveBulk Modülünü ifadeeder.Bulk
modülü katlarn ve svlarn sk³trlabilirli§inin bir ölçüsüdür ve de§i³en basn a
kar³lk yo§unluktaki de§i³imin bulunmas ile hesaplanr. Net akustik basnç
p =
P − P
0
ve yo§unla³trmaterimis =
ρ−ρ
0
ρ
0
olarak alnrsa,Denklem3.3,
p = B · s
(3.4)³eklinde bulunur. Denklem 3.4, Durum Denklemi olarakadlandrlrve akustik
ba-snçtaki de§i³imin sk³trlabilirli§inölçüsü olan Bulk modülüne ve yo§unluk
de§i-³imine ba§loldu§unu gösterir.Burada,
s ≪ 1
ko³ulu sa§lanmaldr.Süreklilik Denklemi
SüreklilikDenklemi, akustikdalgannyaylmassrasndaolu³an akustik
ba-sn n sv içinde bulunan moleküllerin hareketine nasl ba§l oldu§unu açklayan
denklemdir.
y
z
x
Giren Kütle Miktarı
Çıkan Kütle Miktarı
dx
dy
dz
ekil3.1: Birim ha imden geçen kütleaks.
ekil 3.1'de
dV
birim ha imde,+x
yönündeki kütle aksndaki de§i³im gös-terilmi³tir. Giren kütle aksρ ~
u
x
, çkan kütle aksρ ~
u
x
+
∂(ρ ~
u
x
)
∂x
dx
³eklinde ise,dV
ha iminden+x
yönündeki net ak de§i³imi,ρ ~
u
x
−
ρ ~
u
x
+
∂ (ρ ~
u
x
)
∂x
dx
= −
∂ (ρ ~
∂x
u
x
)
dx
(3.5)³eklinde olur. Kütle ak³her yönde oldu§u kabul edilirse,üç boyutlunet kütle ak
de§i³imi;
−
∂ (ρ ~
u
x
)
∂x
+
∂ (ρ ~
u
y
)
∂y
+
∂ (ρ ~
u
z
)
∂z
dV = −
h
∇· (ρ~u)
~
i
dV
(3.6)³eklindeyazlabilir.Seçilenbirimha imelemanndangeçentoplamkütlemiktarise,
M =
Z
ρdV
(3.7)³eklindedir.Denklem3.7'yegörebirimzamandabirimha imdengeçenkütlemiktar
ise,
dM
dt
=
∂
∂t
Z
ρdV
(3.8)³eklindeolur.Denklem3.6'ninha imintegraliveDenklem3.8,birimha imdengeçen
kütle miktarn ifade ettiklerine göre,
dV
birim ha im eleman için bu iki denklem birbirinee³ittir. Bu iki denkleme³itli§inden,∂
∂t
Z
ρdV = −
Z h
∇· (ρ~u)
~
i
dV
(3.9) yazlabilir.Buradan,Z
[
∂ρ
∂t
+ ~
∇· (ρ~u)]dV = 0
(3.10)elde edilir. Denklem3.10 yardmile de,
∂ρ
∂t
+ ~
∇· (ρ~u) = 0
(3.11)sonu u bulunur. Denklem 3.11'i Süreklilik Denklemi olarak bilinir ve sabit bir
oldu§unuifadeeder.Dengekonumundakiyo§unluk
ρ
0
,zamanavekonumagöresabit alnp,ortamiçindeküçükyo§unlukde§i³imlerigözönüne alnd§nda,ρ = ρ
0
(1 + s)
³eklinde yazlabilir.s
'nin ihmal edilebile ek kadar küçük olmas durumuiçin Denk-lem3.11,∂s
∂t
+ −
→
▽
· −
→
u = 0
(3.12)³eklini alr. Denklem 3.12, lineer ortamda Süreklilik Denklemi olarak bilinir.
Li-neer ortamda süreklilik denklemi olarak ifade edilmesinin sebebi ise, ortam içinde
yo§unluk de§i³iminçok küçük olmas yani ortamn lineer bir ortam olarak
alnabi-le e§inden kaynaklanmaktadr.
Euler Denklemi
Euler Denklemi, hareket eden bir svnn basn ve yo§unlu§u ile hz
ara-sndaki ili³kiyi ifade eder. Temel olarak svlar, belli bir viskoziteye sahiptirler ve
sv içindetermal etkile³imlermev uttur.Euler Denklemi olu³turulurken bu termal
etkile³melerin olmad§, sk³trlabilir, hareket eden ve viskozite etkilerinin ihmal
edildi§isvlar göz önüne alnr.
Sviçindehareketeden
dV = dx · dy · dz
ha minde vedm
kütlesindebirsv göz önüne alalm. Newton'un ikin i yasasd ~
f
x
= ~a · dm
³eklindedir. Bu yasay +x yönündehareket edendm
kütlelivedV
ha imli svya uygulanannet kuvvetolarak yazlrsa,df
x
=
P −
P +
∂P
∂x
dx
dy · dz = −
∂P
∂x
dV
(3.13)sonu unu elde edilir. Bu net kuvvete her yönden katk gele e§i dü³ünülürse toplam
net kuvvet,
d
−
→
f = df
x
x + df
b
y
y + df
b
z
z = −~
b
∇P · dV
(3.14)konu-munbirfonksiyonuolarakkabuledilirse,parça khz
~u(x, y, z, t)
³eklindeyazlabilir.−
→
u
hzileilerleyen birha im elemannndt
süre sonunda hz~u(x + dx, y + dy, z +
dz, t + dt)
³eklinde olur. Bu durumda seçilen ha imelemannivmesi,~a = lim
dt→o
~u(x + dx, y + dy, z + dz, t + dt) − ~u(x, y, z, t)
dt
(3.15)³eklinde olur. Burada
dx = u
x
dt
,dy = u
y
dt
,dz = u
z
dt
³eklindedir. Sv içinde küçük yer de§i³tirmelergöz önüne alnd§nda,~u
hzifadesi Taylor serineaçlabilir. Üst dere edenterimler ihmal edildi§indehz ifadesi,~u(x + u
x
dt, y + u
y
dt, z + u
z
dt, t + dt) =
−
→
u (x, y, z, t) +
∂~
u
∂x
u
x
dt +
∂~
u
∂y
u
y
dt +
∂~
u
∂z
u
z
dt +
∂~
u
∂t
dt
(3.16)³eklinde olur ve seçilen ha im elemannnivmesi,
~a =
∂~u
∂t
+
∂~u
∂x
u
x
+
∂~u
∂y
u
y
+
∂~u
∂z
u
z
(3.17)³eklindebulunur.
(~u · ∇) = u
x
∂
∂x
+ u
y
∂
∂y
+ u
z
∂
∂z
³eklindebiroperatörseçilerek,ha imelemannivmesiyenidenyazlrsa,
~a =
∂~u
∂t
+ (~u · ∇) ~u
(3.18)ifadesibulunur.
d ~
f = ~a · dm
vedm = ρdV
oldu§undan,−∇P = ρ
∂~u
∂t
+ (~u · ∇) ~u
(3.19)³eklinde elde edilir. Denklem 3.19, Euler Denklemi olarak bilinir. Denklem 3.19'u
lineer biçimde yazabilmek için
s
terimi,|s| ≪ 1
³eklinde oldu§u kabul edilir ve|(~u · ∇) ~u| ≪
∂~u
∂t
yakla³myaplr. Böyle e∂~
u
∂t
+ (~u · ∇) ~u
terimi∂~u
∂t
³ekline sade-le³mi³ olur. Ayr a denge durumundaρ
yerineρ
0
yazlabilir ve basnç de§eri olanP
0
'n konuma göre sabit oldu§u dü³ünülürse,∇P
yerine net basnç insinden∇p
~
∇p = −ρ
0
∂~u
∂t
(3.20)haline dönü³ür. Bu denklem lineer yakla³mlar kullanlarak elde edildi§inden
Li-neer Invis id Denklemi olarakifade edilir ve küçük genlikteki akustik dalgalariçin
geçerlidir[27℄.
Lineer Dalga Denklemi
Bu denklem lineer akustikdeki en temel dalga denklemidir. Lineer Dalga
Denklemi, uzayda ve zamanda akustik dalgann özelliklerini ve bu özelliklerin
na-sl de§i³ti§ini ifade eder. Lineer Dalga Denklemi, üç temel denklem olan Durum
Denklemi, Süreklilik Denklemi ve Euler Denkleminin tek bir denklem halinde
bir-le³tirilmesi ile elde edilir. Denklem 3.20 ile verilen Euler Denkleminin diverjans
alnd§nda,
~
∇(~
∇P ) = ∇
2
P = −ρ
0
∇
~
∂~u
∂t
=
(3.21)ifadesibulunur. Denklem3.12 ile verilensüreklilik denkleminin zamanagöre türevi
alnrsave
∂
∂t
~
∇~u
= ~
∇
∂~
u
∂t
e³itli§i kullanlrsa,∂
2
s
∂t
2
+ ~
∇
∂~u
∂t
= 0
(3.22)denklemielde edilir.Denklem 3.22 içinde,Denklem 3.21 kullanlrsa,
∇
2
p = ρ
0
∂
2
s
∂t
2
(3.23)sonu u bulunur. Denklem3.23'de
s
terimielendi§inde ise,∇
2
p =
1
c
2
∂
2
p
∂t
2
(3.24)ifadesielde edilir. Denklem3.24, svlariçin klasikdalga denklemini ifadeeder.
hzdrve Denklem 3.3'de tanmland§gibi
c
2
=
B
ρ
0
³eklindedir.
Akustik dalgann yayld§ ortamn sk³maz, içinde türbülans ve kenardan
yansmalardankaynaklananetkilerinolmad§invis id birsvgözönünealnd§nda
~
▽
× ~u = 0
yakla³kl§kullanlabilir.Budurumda parça khz,~u = ~
∇Φ
(3.25)³eklinde skaler birfonksiyona ba§lolarakyazlabilir.Burada tanmlanan
Φ
büyük-lü§ü,skalerhzpotansiyeliniifadeeder.Denklem3.25'dehzterimi,Denklem3.20'deyerine yazld§nda,
−
→
∇ ·
ρ
0
∂Φ
∂t
+ p
= 0
(3.26)sonu u bulunur. Bu denklemin sfra e³it olabilmesiparantez içindeki ifadenin sfr
olmasngerektirir. Bu durumda,
p = −ρ
0
∂Φ
∂t
(3.27)³eklindeelde edilir. Denklem3.27'dehz potansiyeline ba§l olarakbulunan akustik
basnç,Denklem 3.24'dekullanlrsa,
∇
2
Φ =
1
c
2
∂
2
Φ
∂t
2
(3.28)e³itli§ielde edilir.Denklem3.28,hzpotansiyeliiçinLineer DalgaDenklemini ifade
eder.
3.3 Lineer Olmayan Akustik
Lineeryakla³mlar,ço§uakustikproblemlerinçözümündeyeterliolmaktadr.
Fakat, do§adaki akustik olaylarn büyük bir ksm lineer olmayan olaylardr. Bu
nedenle lineer olmayan akustik problemleri ve çözümleri önem kazanmaktadr. Bu
Akustikdalgalar,periyodikde§i³ikliklerikoordinatayadazamanaba§lolan
mekanikseltitre³imlerdir.Yaylabilmekiçinbirortamaihtiyaçduyarlar.Bunedenle,
yaylmahzlarortamagörede§i³imgösterir.Butürdalgalar,ortamdayaylrken
or-tamiçindekimolekülleri,dalgannhareketiboyun atitre³tirirler[28℄.Bu titre³imler
ise, ortam içinde basnç veyo§unluk de§i³imine neden olur. Lineer olmayanortam,
akustik basn n akustik yo§unlu§a ba§l oldu§u ortamdr. Bu durum faz hznn
sabit olmay³ ile kendini gösterir ve faz hzn frekansn fonksiyonu haline getirir.
Bu ise,altharmonik olu³umuna nedenolur ve bu olu³umun analiziayrntlFourier
dönü³ümünü gerekli klar.
3.3.1 Lineer Olmayan Ortamda Akustik Dalgann Yaylmas
Akustikdalgalarlineerolmayanortamlardayayld§ndabozulmayau§rarlar.
Bubozulmaortamnsüreksizli§indenkaynaklanmaktadr.Ortamiçindeyaylan
dal-gannbozulmasnniki temelsebebivardr. Birin isi,ortamiçindeki stransferidir.
Parça k titre³imleriile ifade edilen dalga hareketi, ortam içinde bulunan
molekül-lerin birbirleri ile etkile³melerine yani aralarnda bir s transferi olu³masna neden
olur. kin isi ise, dalgann hareket yolu boyun a basnç ve yo§unluk de§i³iklikleri
yaratarakyaylmasdr.
c+ u
β
β
c− u
c
ekil 3.2: Akustik dalgannlineer olmayan ortamdabozulmasnedeniye olu³an
akustikdalgannyaylmahznaetkisigösterilmektedir.Pozitifgenlikteki
titre³imle-rinyönüakustikdalgannilerlemeyönüileaynyöndeoldu§undanakustikdalgann
hzna eklenmi³, negatif genlikte ise, ters yönde oldu§undan çkarlm³tr [28℄.
Par-ça k titre³imleridalgann tüm hareketi boyun a devam ede e§inden pozitif genlik
ksm negatif genli§e göre daha fazla yol ala aktr. Sonuç olarak, gerekli ko³ullar
olu³tu§u zaman³ok olu³umu ba³laya aktr. ok dalgasnnson durumu ise, testere
di³libirdalgadr. Akustik ³ok dalgas,sonlu genlikte birakustik dalgannlineer
ol-mayanortamdayaylmassonu u olu³ur. Kesim3.3.4'de ³okdalgasnnolu³umuile
ilgiliayrntl bilgiverile ektir.
3.3.2 Akustik Nonlineerlik ve Nonlineer Parametre (
β
)Svlariçinço§u problemler,belirliyakla³mlaraltndaDurum Denklemi
ifa-desinde bulunan ikin i ve üçün ü dere eden terimlerinkullanlmas ile çözüme
ka-vu³turulabilmektedir [34℄. Durum Denklemi içindeki ikin i ve daha üst dere eden
terimlerinkullanlmas,çözümlerin artklineer olmamasanlamnagelir.
Lineer olmayan durumu tam olarak görebilmek için, akustik basn denge
konumundaki akustik yo§unluk etrafnda Taylor serisine açmak al³la gelmi³ bir
yöntemdir [1, 7℄. Serinin ikin i dere eden katsaylar, akustik parametrelerin
çarp-mn içerir ve akustik nonlineerli§i temsil eder. Durum Denklemi, Taylor serisine
açld§nda,
p = P − P
0
= (
∂P
∂ρ
)
ρ
0
(ρ − ρ
0
) +
1
2
(
∂
2
P
∂ρ
2
)
ρ
0
(ρ − ρ
0
)
2
+ · · ·
= ρ
0
(
∂P
∂ρ
)
ρ
0
(
ρ−ρ
0
ρ
0
) +
1
2
ρ
2
0
(
∂
2
P
∂ρ
2
)
ρ
0
(
ρ−ρ
0
ρ
0
)
2
+ · · ·
(3.29)³eklinde bulunur. Nonlineer parametre ise,
β = 1 +
B
2A
(3.30)A = ρ
0
(
∂P
∂ρ
)
ρ
0
= ρ
0
c
2
veB = ρ
2
0
(
∂
2
P
∂ρ
2
)
ρ
0
³eklindedir.Nonlineer parametre
β
, boyutsuz bir sabittir. Bu parametre ortamn lineer olmamasnn bir göstergesidir ve ortam içinde yaylan sonlu genlikteki akustikdal-gann lineer olmayan özelliklerini açklar. Akustik dalgann yaylma hz nonlineer
parametreyedirek olarakba§ldr.Bu ba§llk,
dx
dt
= c = c
0
+ βu
(3.31)³eklindedir. Burada,
c
akustik dalgann yaylma hzn,c
0
denge durumundaki dal-gann yaylma hzn veu
yerel parça klarn hzn ifadeeder.Nonlineeer parametre, lineer olmayan akustik içinde oldukça önemli bir yer
tutmaktadrveba³tamedikaluygulamalarolmaküzeretümakustikuygulamalarda
sklkla kullanlmaktadr [35, 36, 37℄. Nonlineeer parametre, akustik bozulma,
har-monikolu³umu, akustik doyumgibilineer olmayanetkilerin açklanmasnda ve
he-saplanlmasndakullanllr.
3.3.3 Akustik Dalgann Zayamas
Akustikdalga,kaynaktan uzakla³tkçaenerjisindebirazalmameydana gelir.
Buolayaakustik zayama denir.Akustikdalgannsahipoldu§uenerji ortamiçinde
bulunanmolekülleresenerjisi olarakaktarlrvesonundabellibirmesafe
ilerledik-ten sonra dalgada sönüm meydana gelir. Bu olay, akustik dalgann ortam içindeki
molekülleremomentum transferininbir sonu udur.
Akustik dalgannenerjisindekiazalmay etkileyen be³temel mekanizma
var-dr.
a. Geometrik Faktörler
Akustik dalgann enerjisindeki zayama, kayna§n boyutuna, gönderilen
manda noktasal kaynaktan çkan tüm akustik dalgalar küresel olarak yaylmaya
devam ederler. Bu ise, dalgann kaynaktan uzakla³mas ile birlikte enerjisinde bir
azalmaanlamnagelir.
b.Akustik So§rulma
Akustikdalga,ortamiçindeilerlerkenortamdabulunanmoleküllerile
etkile-³ir.Bu etkile³im dalgannmoleküllerdensaçlmasya damolekülleremomentum ve
enerjiaktarmas³eklindedir.Yaniortam,yaylmaboyun aakustikdalgann
enerjisi-nin bir ksmnso§urur. So§rulma mekanizmas viskoziteden, s aklk ve moleküller
aras elastik etkile³imlerden kaynaklanmaktadr. So§rulma mekanizmasndan
kay-naklananakustik dalgannenerjisindeki azalmaüstel bir azalmadrve
I = I
0
exp (−α∆x)
(3.32)³eklindeverilir.Burada
I
0
akustikdalgannba³langç³iddetde§eri,I
akustik dalga-nn∆x
mesafesinialdktansonraki ³iddetde§eri,α
ise, akustik³iddetiçinso§rulma katsaysdrve m-1
boyutundadr.
So§rulma mekanizmasndan kaynaklanan akustik enerjideki zayama kat,
sv ve gaz ortamlarnda moleküllerin ortam içinde dizili³ durumuna ba§l olarak
farkllk gösterir. Kat içindeki akustik enerjideki zayama svlar ve gazlara göre
daha fazlave komplekstir [38℄.
.Akustik Saçlma
Dalgaortam içindeki süreksizliklerden dolayyansmaya ve saçlmaya u§rar.
Bu nedenle ortam içinde farklbölgeleredo§ru yaylandalganngenli§inde ve
Akustikda§nm,frekansileakustikdalgannhzndameydanagelende§i³imi
(u=u(f)) ifade eder. Akustik dalga, lineer olmayan ortamdailerledikçe ana
harmo-ni§in frekansnda bir da§nm olur ve ana harmoni§in frekansna ba§l olarak alt
harmoniklerolu³ur.Anaharmoni§inenerjisininbirksmaltharmoniklereaktarlr.
Bu nedenle, ana harmoni§in genli§inde birazalma olur.
ekil3.3'debozulmam³vebozulmu³sinüzoidaldalgalarvebudalgalarnF
o-urier dönü³ümlerinin (FT) alnm³ ³ekilleri verilmi³tir. Bozulmam³ sinüzoidal
dal-gann FT'sinde tek birpik varken, bozulmu³ sinüzoidaldalgann FT'sinde (testere
di³lidalga halinealm³) birdenfazla pikgörülmektedir. Alt harmoniklerinfrekans,
ana harmoni§intam katlar
f
n
= n · f
1
³eklindedir. Genlikleri ise, ortama,kayna§n frekansna ve ölçüm yaplanyerin kayna§a olan uzakl§naba§l olarak de§i³ir.ekil3.3: Sinüzoidal dalgannbozulmasyla ortaya çkanaltharmonikler.
e.Dalgann Yaylma ekli
Kaynaktan gönderilen akustikdalga hiçbir zamando§rusalolarakyaylmaz.
Akustikzayamannbilinmesidokuözelliklerininbelirlenmesindevehasarsz
muayenetestiuygulamalarndaoldukçaönemlidir[39℄vedokuyüzeylerinin
karaket-ristiközelliklerinibelirlemede kullanlr[40℄.Akustik zayamabiyolojikorganlarda
s akl§a ba§l olarakde§i³imgösterir [41℄.
3.3.4 Akustik ok Olu³umu
Akustik ³ok dalgalar, yüksek basnçlara (10-100 MPa) sahip akustik
dalga-lardr.Butürdalgalarnenönemliözellikleriyüksekbasnçde§erlerineçokksasüre
(5-10
ns
) içinde ula³malarve tekrar normal basnç de§erlerinedü³meleridir [42℄.ekil 3.4: Tipikbirakustik ³ok dalgasnnbasn ve olu³umsüresi.
ekil 3.4'de, bir ³ok dalgasnda meydana gelen ani basnç de§i³imi
gösteril-mektedir. Bir kaç nano saniye içinde dalgann basn yakla³k sfrdan 100 MPa
de§erine kadar çkmakta ve tekrar ani olarakdü³mektedir. Bu dü³ü³, ekil 3.4'den
degörüldü§ügibinegatifbasnçde§eriiçin-10MPa'lakadarazalmagöstermektedir.
Dikkat edile ek olursa, nano saniyelik bir zaman dilimde olu³an bu yüksek basnç
de§i³imidalgannyüksek birgradyentolu³turdu§u anlamnagelir.Bu ise, ortamlar
Yumu³akdokudaolu³turulan akustikdalga böbre§iniçinde bulunan böbrek ta³ile
kar³la³t§nda(yumu³akdokunun empedasdü³ükböbrekta³nnempedasbüyük)
empedans fark nedeniye ta³ üzerinde grandyent fark olu³turur ve ta³n krlmas
sa§lanr.
3.3.5 Lineer Olmayan Akustik Dalga Denklemleri
Burger Denklemi
Burger Denklemi, lineer olmayan ortam içinde ilerleyen düzlem bir
dalga-nn ortam içindeki kayplarn ve lineer olmayan etkileri birlikte açklayan tek
bo-yutludalgadenklemidir[28, 43℄. Budenklemintam çözümü yapld§nda, denklem,
akustikdalgannhareketini, akustikenerji transferini,türbülansveçe³itli lineer
ol-mayan dalga problemlerini açklamaktadr. Ayr a viskozite, s de§i³imi, kimyasal
reaksiyonlar, kat difüzyonu ve termalyaylmadan kaynaklanan da§nmart³n da
açklamak içinkullanlmaktadr[44℄. Burger Denklemi,
∂p
∂x
−
β
ρ
0
c
3
0
p
∂p
∂τ
−
δ
2c
3
0
∂
2
p
∂τ
2
= 0
(3.33)³eklindedir. Bu denklemde,
β
nonlineer parametreyi,δ
ise, akustik dalgann yay-lm sabitini [45℄ ifade etmektedir. Denklem 3.33'de birin i terim akustik basn nkonuma göre bir de§i³im içinde oldu§unu,ikin i terim ortamn lineer olmay³nve
son terim viskoziteden kaynaklanan kayb göstermektedir [46℄. kin i terim içinde
bulunan
β
de§erisfrae³itlendi§indeartkBurger Denklemilineer birdenklemolur vedenklemin çözümü,p = p
0
exp[jwτ − δ(w
2
/ρ
0
c
3
0
)x]
(3.34)³eklinde harmonik bir çözüm halini alr. Burada,