s.;C: Fen Bilimleri Enstitlisli Dcn?.isi 9.C'i lt. '.Sa\ I '005
~ - FarkiJ Ortamlar i ~in Jones Muellcr Matris llesaplamast S. Alptekin
FARKL
I
ORTAMLAR
i<;iN
JONES-MUELLER MATRiS HESAPLAMASI
Seba
haddin
ALPTEKiN
1,Haluk
SAFAK
2 1Ktr~ehir Anadolu Ogrcttncn Lisesi, e-tnail: sehalptekin(£i;vahoo.con1, 2Sel<;uk Oniversitesi Fen FakUltesi Fizik Bollin1U
••
OZET
l~ tg tn Kutuplann1a tcn1sili <;e$itli yonten1lcrle belirlenebi lir. I ~tk izotropik bir ortan1da ilerl erken kutuplann1a durumunda l1erhangi bir degi ~tne soz konusu degi ldir. Bu durun1da, t~tgtn sogurultnastndan dolayt sadece ~iddetinde bir azalma soz
~o nus udur. Fakat eger t~tk ani zotropik bir ortan1 boyunca ilerlerse kutuplanma durun1lan kayda deger bir bi<;imde degi~ ir. l3 u <;al1~ n1ada Ani7otropik ortan1 boyunca ilerleyen t~ tgn1 kutuplanrna ternsili 2x2'1ik Jones tnatrisi ile ter11 sil edildi [ l ]. Ancak ktstnen k.utuplann11~ l~ tgtn kutuplann1a gosterin1i 4x4 lUk Mueller rnatrisi ile temsil edilnli$tir. Mueller n1atrisi
1erhangi b ir ani zotropi k ortatnda i lerleyen ~~ 1gu1 temel ozelliklerin bel irler.
\ nahtar kelin1elcr: IV1ucller Matris· Jones Matris~ Kutuplann1a(pol arizasyo n)~ Stokes vektorleri; ( ift ktnctllk: iki renklilik
JON
ES-MUL
ER
MATRIX CALCULATION
FOR DIFFERENT MEDIUM
ABSTRACT
Polarization representation of light can be perforn1ed by various n1ethods. As the light propagates through any isotropical
n1cdiun1, there has been no changes in its polarization properties. In thi s case, onl y its intensity can be attenuated by the
absorption processes. But, if the light passes through an ani zotropical arnbient, its polarization situation tnay also be
~ hanged dratnatically. In this study, the polarization representation of totally polarized light has been given by a l x l Jones
tnatrix [ IJ . llowevcr, the polari zation scherna of partly polarized light has been presented by a 4x4 Mueller tnatrix. The
ivlueller n1 atri~ that characterizes the fundan1ental properties of any anizotropical n1ediutn which the light propagates inside
.
lt.
~cywords: Mueller Matrix, Jones matrix, Polarization, Stokes vectors, birefrigence, dichroisn1
• • l.GIRI~
l~ tgtn kutuplann1as rntn ter11silini saglayan yontetnlerin
hin;ogu 19.yliz) tlda ortaya crtkn1I$ttr. Fakat polarin1etrik
)ptigin ge li ~in1i, lazer ve fiber optik gibi
so fi st i k e t e k no I o j i k sist e n1l er in g e 1 i ~ i m in den it i bare n
ha$1ar. Vine bcnzer ~ekilde elektron1agnetizmadaki
polarin1etrik bilginin kullan unt; radar taran1ast,
tc I ckon1 lin i kasyon si stem leri( fi ber optik) [2] , astronon1 i, ttp [3], biyo loj i, biyokitnya, ve sualtt ara~ttrmast [4] gibi dcgi~ ik ara$t1rn1a alanlannda geni ~ olarak
ger<;ek I e$ti ri I 111 i$t i r.
I •
Bir elektron1agnetik dalga ve hon1ojen ortan1 arasrndaki
etkile~tne Jones formalizn1i ile ifade edilebilir. R. Clark
Jones, 194 1 ve 1948 ydlan arastnda optiksel sisten1l erin donU~Umti icrin yeni bir hesaplatna yo ntemi ge li~tinni$tir.
Jones fo rn1alizn1i, kutuplanma durutnunun vektorel dogas1n1
te n1el alarak, gelen t~Ig111, elektrik alan vektorUne baglt kotnpleks vektorel uzayda, 2x?' lik bir n1atris ile kutuplann1a operatorUnU tantn1lami~tir. Jonesformaliztni I~tgtn tatnatnen
kutupland1gr durutnlarda uygul anabilir, ktsmen kutuplann1a durumlannda uygu lanamaz.
SAD Fen Bilimleri EnstitUsU Dergisi 9.Cilt. 2.Say1 2005
Fakat, bu hesaplatna tatnatnen kutuplantnt$ olan I$tgin
optik sistetnler taraftndan depolarize edilmesini
saglayamaz. Depolarize ortamlar, I$tgin kutuplantnastnt
enge lleyei1 veya kutuplu I$Igt kutupsuz I$tga donli$tilren
•
ortan1lardtr._ 8u ytizden bu tnetodun uygulatna alant
stntrltdtr.
•
2. MA TEMATIKSEL ME TOT
8ir I$tgtn kutuplantna durumu anizotropik ortatnda
yay lltna boyunca stirekli olarak degi$ir. l$tk tamamen kutup lan nl t$, ortan1 I ineer ve non-depolarize ise sadece
yay!ltna yo ntindek i kutup lann1 a bile$eni
d£(::) =NE(::)
d- (2.1)
birinci derece lineer diferansiyel denklem ile ifade
edebilir. Burada E 2x l ' lik rnatris I$tgtn Jones vektorU, z
yay lln1a yo ntind e altnan yo ldur ve N ortatntn optiksel oze lliklerini ifade eden 2x2, lik kon1pleks bir rnatristir.
Bununla birlikte ortan1 depolarize o ldugunda veya I$Ik
ktsrnen kutuplandtgtnda bu ifade uygulanamaz duruma
gel ir. 8 ir s istetll in J ones tnatri si b i l i ndiginde M ueller ve
Jones n1atrisleri aras tndak i genel ili$kiyi kullanarak
M u e 11 er tll at r i s i e Id e e de b i l i r [ 4, 5] . T e k b i r
non-depo larize optiksel ortarn i9in Mueller n1atrisi M, Jones
n1 atrisi J ile a$ag tdaki gibi ili$kilendirilir:
(2.2)
burada
®
dogrudan 9arp11111 gosterir. J*,kon1p leks e$ lenigidir.
2.1 . Dogrudan <;arp1m (Kronecker ~arp1m1)
Dogrud an <;arpttn, n1atrislerin 9arptn1t i9in geli$tirilen
b i r y on t e 111 d i r. 8 u y b n t e 111 e g b re e g er A b i r 111
x
Illn1 atri s ve 8 bir n x n n1atris ise bu iki 1natris aras1ndaki
dogrud an 9arp nn~
(2.3)
$eklinde ifade edilir. C bir mn x tnn matristir ve 1natris
e len1an I art
C0 p=Ar1 Bkt (2.4)
$eklinde verilir. Burada
a
ve ~ degerleria
=
n(i -1)+ k,fJ
=
n (j - 1) + l$ekl in de tan I m lan1r. Ornegin, eger A ve 8 her ikisi de
2x2 $ekl in de matris ise bu matrislerin dogrudan
~arp 1111t ~
A0B
=
a 11 b1 1A0B
=
all h21 a 21 b,, a 21 h21Farkl1 Ortamlar ic;in Jones- Mue ller Matri~
Hesaplamas1 . Alptekin a 11 B a12 B a 21 B a -n B a 11 b 11 a1 2b11 a 12 b1 2 all b22 al 2 h 21 a12b22 (2.5) a21 b12 a 22b11 a 22 b1 2 a 21 b-n a 22 b 21 0 22b?2
$eklinde olur. Yukanda verilen (2.2) denkle1nindeki
ve A-1 degerleri; 1 0 0 I 1
1
0 0 1 0 0 - 1 A- 1 = _1 0 0 1 IA=
0 1 1 0 , 2 0 0 I - [ . 0 I . - [ . 0 I - 1 0 0ve bu rnatri sler~ yani A-1=( 1/2)AT $eklinde tan1mlanan
1natrislerd ir.
Tamamen kutuplanrnt$ l$tgtn, homojen ve lineer ortam
i9in i lerlernes in i tetns i I eden (2. 1) d iferansiyel denk le m i, E(z) = exp(Nz).E(O) $eklinde bir Ustel ~oztime sahiptir. Burada E(O), z = O'da Jones vektortin ba~langt~ degerine
kar~11I k gel ir. Opt iksel si stem in J ones matrisi gene l
olarak J=exp(Nz) ~ekli nde Ustel bir operator ile verilir. N rnatrisini tanunlarnak ic; in Jones taraftndan onerilen
terns i le gore yed i ten1e I optiksel paran1etreler di kkate
allntr [6-11] .
Bu optiksel pararnetreler a izotropik sogunna, 11 lineer
ktnciiik, ~ lineer iki renklilik,
y
lineer iki renklilikx
yeksenleri aras1nda 45°' lik a91 yapan eksen boyunca~
8
d a i res e I i k i re n k I i I i k, ~t d a i res e I 9 i ft k 1 n c tit k, v I i nee r 9 i ftktncii1k x y eksenlcri aras1nda 45° lik a91 yapan eksen
boyunca, burada izotrop ik ktnc11Ik s1ftr Mueller
111atrisine kar~tltk geldi ginden dikkate a1Inn1ad1. Bu paran1etreleri kullanarak en genel diferansiye l Jones
matrisi
ll
2J
3]N
=_!_
2
(2.7)i I e te 111 si I e d i I e b i l i r. 8 u r ad a k 1
=
fJ
+ 7J i, k 2=
r -
v i v ek3
=
5+
f-l i ortatntn net c;ift krncrhgini ve net ikirenkliligini temsi l eden x= {~,y,8} ve y = {11,-v, ~L}
$ekl in de tannnlanan tiy boyutlu iki vektordUr. B u
vektorlerin
x.y
skaler 9arp11n1 c;ift ktncdtk ve ikirenklilik arastndaki ili$kiyi karakterize eder. Eger bu 9arp1m 111 degcri srf1ra e~ it ise
x
vey
vektorleri birbirinediktirler ve sonuc;ta bu vektorler arasrnda ili$ki yoktur.
SAU Fen Bilitnleri EnstitUsi.i Dergisi 9.Cilt_ 2.Sayt 2005 Farkli Ortan1lar f~in Joncs- Mucller Matris
I Iesaplan1ast
S. Alptekin
c; ift k t ne d tg111a ve sanal k tsrn 1 ortarn1n ik i renk I i I igine
kJr~tlik ge lir. Jones tnatrisini hesap larnak i9in yaygtn t ~ i <; 1 111 de S y Ives t er i n tn et o d u k u 11 an lit r [ 1 4 , l 5 , 1 6] . 8 u
1_,.1etotta J=exp(Nz) denklen1in, Sylvesterin
ci etcnn inant1 na gore <;ozlitnli,
~eklinde olur. Burada I birim rnatris, A1 ve A.2 N' nin
oz degerleridir. N ' nin oz degerleri det
I
N -
A.
l
1=0
karakteristik denklernden bu I unab i I i r. Den k lern(2. 7)den N degerini yerine koyup, gerekli i~letnleri
yap tld tgl nda I A, exp( ) .. 1 )
detl 1 A.') exp(A.~) =0 (2.8)
-I
t
Y
exp(N.:) 1 det - a+k1 - 2it 2 k 1 + ik '}. k2 - ik3=
0
a-k1 - 2A. (2.9) (2. I 0) (2. 11 ) (2. 12)a+k
cnklcn1 (2. 12),A
1 -; a - k ve i t ) = -- 2formudur ve k =
I
K. Kl 1 1~ ile veri I ir. Denkletn (2. 8)<;ozUIUrse Jones rnatri si elde edilebilir:
-okc sahiptir. Burada k K' n1n kotnpleks
(A.
1 -A
2 )
exp(Nz)
=
exp(A
1)(N-
A-
21)
+
exp(A.
2)(A-
1 -N)
cxp(
N.:: ) = AI _1
A2
(
exp(A
1)(N
-
A.2 I )+ exp(it ., )(A.1 - N) ]~rlcrini ye rine yazJi d1gtnda
a
exp(- z) 2 (iV. : ) = - - -ka
exp(- z) ')\.:) =
-k kz exp(- ) 2 2 (k + k,) (k2 + ik3) k k p( .: ) exp(- - .: ) 2 (k+k,)+ 2 (k - k,) I-
2k
k
(k, - - ik?,) -(k- k,) kz exp(- -) +2
2 (k - k,) - (k2 + ik3) k k (k2 - ik:J (k + k,) exp(- :) exp(- - 7) - -2- (k , -ik
~
)
-
2 (k,- ik1) J - .) 2 - -k k ~\p( :) exp(- - z) - -2- (k,+ ik, )- 2 (k,+ ik3) L 2 - ~) 2 - . exp(- .:) exp(- - z) - -2-(k-kl)+ 2 (k+kl) 2 2k
k
1
-
k
exp( .:)+ expt-- z) exp .:) -expf-- .:)
k( 2 2 ) + k ( 2 2 1 2 }< k expt-z)-expE-- .:) (k,-ik3)( 2 2 - 2
k
k expt-.:) -exp(-- z) (k2 + ik3)( 2 2 2 k k k ' exp .:)-expf-- .:) expt:- .:) - expE--.:)( 2 ) -k, ( 2 2
2
2
27 (2. I 3)'
(2 .14)SAC! Fen Bilimlcri Enstitlisli Dcr!!i~i 9.Cill. 1 .Sa:t ~005
Farkl1 Ortarnlar
ivin
.Joncs rvtucl ler l'vtatnHesaplan1a S. Alptek1 exp( a:: 12) exp(N z)= -k k cosh( - -k:: ) + k . s tnh( k:: ) I . 7
--(k o +ik
~
) sinh( k::.) I ex p (a.:I
2).!
1 J=exp(Nz)= -k .! -1.!
3
.!
I
b ul u n u r. B u r ad a J e I e 111 an I a n ~ ( k 1 - ik~
) sin h (k~
) - - I -I h( k:: I -/(COS - ) - I( Stllh( I (2. 15) (2. 16) k- k- k- k-.1 1 == k C 0 S h ( - ) 1- k S j 11 h ( :_ ) . .J "' -- k C 0 S h ( - ) - k S i 11 h ( _: ) . I I - I I-
-
~k-ik' ) si 11 h ( - ) ' ')
k-.J , == ( k 1 + ik 1 ) sin h ( - ) .... - I $ e k I i n de d i r. ( 2 . 2 ) den k I e 111 in i k uii an a r a k M M u e ll er 111 at r is i c Id c e d i I i r se * * * * .}1.}1 .J,.J:, ./3.} I .J_,) J " _) * * * J :, J ; * .J I .J~
J,.J
,
.1:. .!-t (./ ® ./ ) == * * * * .J.f.JI }4.}3 J,
J,
J , J 3 * * * * .J ~ ./4 .] ,, .J :. .J , .J", JIJ, - -* /Yf I = A.(.J ® .! ).A , * * * * I 0 0 I .J,JI .J I J~ }3.}1 .)·.,' J ~ ' I I 0 0 * * .}3}: ~ I 1 0 0 - I JIJ .f J IJ , J,.J ~ 0 0 l I 1\1 = -I 0 I I 0 * .J.f.JI·'-~
J .; J ,J, * } 1} 3 * 0 () l - I 0 I . - { . 0 * * * * I - I 0 0 J.f.J~ J.fj~ J ,J4.}).!
)
-I 0 0 1 .J,J, * + 1 :, 1 :, * J,.J, * - } 3.}3 * .}1}3 * + .!;. .!, * 0 0 - 1 * * * * * * 1 1 J,J~ +J;.J~ J,.J4 - .}3} 2 .]1.]2 + .!, .!~ A/ == -.}4Jt +1 :. 1 ; * * * * '} 01
I 0 J 4 } 1 - .!1.13 .}4.]3 +.!:. .!, -0 I - I . 0 j Li j..'f * + J 2J) * J-t.J.f * - ./2.]2 * .}4}1 * +.1:. .1-t * 1 -* * * * J I.Jl +.! 3.}3 - .!4.!4 - .} 2.] 2 .} I.} I * -J
:.
.J 3 * - .J -I.! * I + .} I .J :2 * 2 .}1}4 * +.1:. .!:. +* )4.}1 * + .1 2.}3 * .} I J "* I -.J
3 .J ~ * + .J ,~ .J I * -.J
2 .J:. * * * * * i(J ,.J-t +1 :. .! 2 - .J4.Jl - .1 2.}3) i( J 1.} 4 * - .} 3 .J 1 -* .J tl.J I * +.J
2 .J ~ * ) -(2. 17) (2.1 8) ' * * i(J,.JJ - } 3}1) * * i( j I j 2 - j 3 j 4) * * ' i(J41:. - J 2Jl) * * i(J4J, - } 2.}-t) * * * * .J I J 3 + J J J I + .} ~ ./ ~ 1 .J ~ .J -I i(.} I.} 3 * - .} 3 J I * + .J ~.} 2 * - j 2.} 4 * ) * * * * j I .] J + j 3 J I -- ./.1 .} 2 -.J
2 ./ l i(.JI J ~ * - J :, J, * - }4.} 2 * + } 2 }~ * * * * * J ,J 2 + 1 :. .!-l + .!4./1 + .!2.}1 i( J I J 2 -* .} 3 j -l * + j 4 j 3 -* J 2 j I * * * * * i(JIJ 2 + } 3} -l - ./ 4./3 - } 2}1) - J,J , +* } 3} 4 +* }4}3 -* J , JI *28
SAC' r~n Bilin1kri En~titU~l'I Dcruisi 9.Cilt. 7 .Sa\t 1 005
~ .
ve uerek... li dlizen letncler sonucu
1 I
-
2
(£
+£2 +E:,+E I)?
(El - £ 2 - E:. + E-t)1
-_I (£ I
!VI= 7 I - 1:2 + £3 - E-t)
2
(El + £ 2 - £ 3 - £_.)...
Fl-+ + F:.2 FI-t - F:.2 G 11 +G12 Gt-+ - G32 * * (!, 1 =- (i 1,=
ln1(.l,./1
) =- ln1(J1
.J, )~ . I I .... 4 L ,L. ,_),I ri~i eldc cd ilir. Bu rada
ro
(Jy
(5 0'7
I
fl 0 Jl \ Ic
-1 -- I'7
0 y-
•u
0 IJ zQ - \15
/) - \''7
0 f...l-y
islerdir Q > 0 ve -r > 0 l$tgtn yaytldtgtt ktnc tJtk ve iki renklilik vektorlerini ternsil
._1 I 1 I - l '
-8
0f3
•
F13 + F.r:. F1:. - F4.., F11 + F-:,4 Gp + GJ-tI'
y
- /3 0 I I 1 f- () - ) - ( 77 - + f...l - + V - ) 2 ') +(f3r7
-
vy + p8) p8) p8) p8) -2 I I 2 J I "l _'1 I I I ( (3 -+
y -+
<) - ) - ( lJ -+
JL - + V - ) 2+
(/377 -v
r
+
;...t8)
2 "> "~ ~ 1 I I I jl- + y- -! c)- ) - ( lJ- + fl - + V- ) 2farklt Ortatnlar ic;in Jonc~ iV1ucllcr \1 ;.t tri~
llcsaplamast S. 1\lptckin
-
G
13 - G4, - G13 +G42 (2.19) - Gl 2 + GJ_. Fl1 - F.,._. (2.20) (2 .21) (2.22)·o~ 11 (2.2 1) ve (2.22) kuJlantlarak (2 .19) deki
L \.( n1atr isi yen iden yaztllrsa
IQ
7cosh( z::) + r 7 cos(D..:)} + [cosh( z::) - cos(
D.:-)}::
2(2 .23)
+
(
r s i n h ( r.::) + Q s in ( 0.:)~
+ ( rQ) [n
sin h ( r.::) - r s in ( Q.:)J=
'
- Ic cdi lir. 1-lotnojen, lineer ve depolarize oltnayan bir ~~ n 1 b o) u n c a y ay ll an ta m a tn en k ut up la n 1111 $ 1 $1
g
1 inceletnek l((ln Jones vektorli ve uygunluk fo nn a I i z 111 i k ull an 11 ab i I i r [ 1 7] .29
. n1atn sS,\C' 1:~11 Bilitllleri l:nstitlisli D~rgi si 9.CiiL /.Say1 2005
KAYNAKLAR
[I]. Alptekin S. (2003 ), ~·Farklt dielektrik ve an izotropik
ortan1lann Mueller n1 atrisleri tayini ~', Doktora te-:::i
. Selr; uk Un iver.,· ilesi
(2]. Shute, M. W and. 8 rown, C. S ( 1997), -~po larization
1nodel for
a
helica lly wound optical fiber ' . .J Opt. Soc.An1. A 14: 325 1-326 1.
[31. Bucno, Juan . M. (2001), ·· indices of linear
polarization for an optical systen1 '' ~ .J. Opt. A: Pure
App/. ()pt., 3:470 476.
f4l.
Born , M and Wo lf_ E ( 1965), Priniciplesqf
optics,pergan1on Press, N cw-York.
Cariou, J., Le Jeune,B, Lotrian~ J. , and Guern
"
Y .( 1990). Polari.. zation effects of sea water and under \Vat c r tar g
c
ts ,
A pp I i e d ()pI i c s. 2 9 ~ I 6 8 9- I 6 9 5[5]. Andcrson, O.G.M and Barakat, R ( 1994), ''Necessary
and sufficient co nditions for a Mueller matrix to be
der ivab le fron1 a Jones n1atrix'', .J. ()pt. Soc. An1.
A11 :2305 23 19
[6 ]. Jones, R.C. ( 194 1 ), "'A ne\V calculus for the treatn1ent
of optical syste n1s" . ./. ()pi. Soc. An1., 31: 500-503,.
f7]. Jones. R.C. ( 1942). " !\ new calculus for the treatment
of optical S)'~lt: rns" . .f. ()pi. Soc. An1. , 32: 486-493.
[8]. Jones, R.C. ( 1947 ). "A nc\v ca lculus for the treatment
of optical "'ysten1s" . . /. ()pt. Soc. A n1 .. 37: 107-110.
l9
1
.
J ones. R . C. ( I 9 4 7). " 1\ ne"" c a 1 c u I us for the treat 111 en tof optical systc1ns".
J
.
Opt. Soc. An1. , 37: 110-112.[ I
Ol
Jones, R.C. ( 1948), "A new calculus for thetreatrnent of optical systen1s. Properties of the
N-Matrix", .J ( )JJI. Soc. An1. 38: 671-685.
l l I
J.
Jones, R.C. ( 1941L
'·A new calculus for thetreat 111 en t 0
r
()
p t i c a 1 s y steIns". .f. 0 pI.s
0c
.
A In . 3 1 ,493-499.
f'arkll ()rtan11ar ic;in Jon~s rviucller 1\~ntris
llesaplamas1 S. /\lptckin
[12]. Azzarn R.M.A (1978), "Propagation of partially
light through an izotrop ic n1edia with or without
depolarization: A differential 4 x 4 rn atrix ca lculus",
J. Opt . Soc. Am. 68: 17 56- 1 76 7, December 1978
[13]. Azzarn, R.M . A and Bashara, N.M. (1989).
Elipsonlell)' and Polari~ed Light. North- Holland
[ 14]. Ogata, K. ( 1970) , 1\tfodern C~ontrol Engineering
.(New York: Prentice-Hall)
Olivard, P. Gerligand , P.Y.,Lotrian. J. ( 1999). ··M casuren1en t of optica I fibre paran1cters using an optical polarirneter and Stokes- Mucller forn1alisn1" .
. J. P hys. D: A
pp/.
P hys. 32: 161 8-1625[15]. Mosino, J.F. Starodutnov, A- Barbosa-Garcia, 0
and Filippov~ V.N. (2001), 'Propagation of partially polarized light in dichroic and birefringent 1ned ia".
J.
Opt. B: Quantun1 and Sen7iclassica/ Optics, 3:159-165 .
[16]. Mosino, J.F., Barbosa-Garcia. 0., Starodu1nov~A.,
Diaz-Torres. L.A., Meneses-Nava :M.A. ,
Vega-Duran, Jose.T. (2000), ''Evolution of partially
polarized light through non- depolarizing anisotropic rnedia ", Optic Conununacations, 173:
57-7 1
[17]. l(itn, H.Y., Lee. E. I-I and. Kim. B.Y.( 1997),
~' Po larization properties of fiber lasers with
twist-induce~c ircular birefringcnce" . App/. Opt., 36:
6764-6769.
[18].
Elies,P.
,
Car
i
o
u
,
J
.,
L
e
J
e
une.B,
Lotrian.J
.,
and
Guern Y Roy-Brehonnet, F: Le. and Le Jeune. 8( 1997), -~Experin1ental investigation of the speckle p o I a r i za t ion for a p o I ish e d a ILun i n i u 111 sa 111 p I e"
J.Phys. D: Appi.Phys: 30. 29-39