La III (Z = 57) için Hesaplama Sonuçları - Bazı lantanit atomlarının atomik yapı hesaplamaları

İki kez iyonlaşmış lantan (La III), kapalı bir öz dışında bir dış değerlik elektronuna sahip olduğu için La I ve La II’ye göre basit bir atomik yapıya sahiptir. La III, nötral ve bir kez iyonlaşmış hallerine göre geçmişte daha az çalışılmıştır. La III’ün enerji seviyeleri, Landé g-çarpanları, zaman-çözünürlüklü lazer spektroskopisiyle yarı ömürleri, geçiş enerjileri ve dalga boyları incelenmiştir [29, 68, 79, 119, 129, 130, 133, 135]. Ayrıca salınıcı şiddetleri ve geçiş olasılıkları HFR+CP ve model potansiyel yöntemleriyle çalışılmıştır [48, 68, 129–131, 133–135]. 700-12000Å aralığındaki çizgileri çeşitli deneysel tekniklerle gözlenmiştir [131, 132].

İki kez iyonlaşmış lantanın (La III) bazı uyarılmış hallerine ait seviye enerjileri ve Landé g-çarpanları, elektrik dipol geçişleri için dalga boyları, ağırlıklı salınıcı şiddetleri ve geçiş olasılıkları çok konfigürasyonlu Hartree-Fock (MCHF) [412, 413] ve relativistik Hartree-Fock (HFR) [418] yöntemleri kullanılarak hesaplandı. La III’ün MCHF+BP ve HFR hesaplamaları için, hem değerlik-değerlik hem de öz-değerlik elektronları arasındaki karşılıklı etkileşmelere göre seçilen ve A, B, C ve D ile gösterilen konfigürasyon setleri Tablo 3.10’da verilmektedir.

Tablo 3.10. La III’e ait hesaplamalar için alınan konfigürasyon setleri

Seviyeler Konfigürasyonlar

A B C D

MCHF+BP hesaplamaları için: Çift parite nd, ng (n = 5−9),

ns (n = 6−9)

A hesabı ile aynı 5p6nd, 5p6ng (n = 5−9), 5p6ns (n = 6−9), 5p56snp (n=6, 7), 5p55d4f, 5p55d6p

C hesabı ile aynı

Tek parite nf (n = 4−9), np (n = 6−9)

5p6nf (n = 4−9), 5p6np (n = 6−9), 5p55dns (n = 6, 7)

B hesabı ile aynı 5p6nf (n = 4−9), 5p6np (n = 6−9), 5p55dns (n = 6, 7), 5p54f2, 5p56p2 HFR hesaplamaları için: Çift parite nd, ng (n = 5−10), ns (n = 6−10) 5p⁶nd, 5p⁶ng (n = 5− 10), 5p⁶ns (n = 6−10), 5p⁵6s6p, 5p⁵6s4f, 5p⁵5d6p nd, ng (n = 5−15), ns (n = 6−12) nd (n = 5−20), ns (n = 6−20), ng (n = 5−15) Tek parite nf (n = 4−10), np (n = 6−10) 5p⁶nf (n = 4−10), 5p⁶np (n = 6−10), 5p⁵4f², 5p⁵6p² nf (n = 4−15), np (n = 6−15) nf (n = 4−20), np (n = 6−20)

3.3.1. La III’ün bazı seviyelerinin enerjileri ve Landé g-çarpanları

İki kez iyonlaşmış lantanın [Xe] özü dışında nd (n = 5−20), ns (n = 6−20), ng (n = 5−15), nf (n = 4−20) ve np (n = 6−20) uyarılmış seviyelerinin enerjileri ve Landé g-çarpanları MCHF+BP ve HFR yöntemleriyle hesaplandı. Elde edilen sonuçlar Tablo 3.11 ve daha geniş şekli Tablo A.3’te taban hal seviyesi 5d²D3/2’ye göre cm-1

birim sistemine göre sunulmaktadır. Tablolarda farklı konfigürasyon setlerine göre elde edilen sonuçlar MCHF+BP ve HFR için A, B, C ve D üst indisleriyle ve sadece tek pariteli seviyeler “^o” indisiyle belirtilmektedir. Elde edilen sonuçlar için seviye enerjileri NIST verileri [63] ve Sugar ve Kaufman’ın çalışmaları [131]ile ve Landé g-çarpanları, Quinet ve Biémont tarafından HFR+CP yöntemiyle elde edilen hesaplama sonuçları [48] ve [63] ile karşılaştırılmaktadır.

MCHF+BP hesaplamaları için, Tablo 3.10’da verilen konfigürasyon setlerinde La III’ün özü olarak A hesabında [Xe], B, C ve D hesaplarında [Cd] alındı. A’nın tek ve çift pariteli ve B’nin çift pariteli seviyelerinde değerlik elektronları arasındaki karşılıklı etkileşme dikkate alınırken B’nin tek pariteli ve C ve D’nin tek ve çift pariteli seviyelerinde değerlik elektronları arasındaki karşılıklı etkileşmenin yanı sıra öz ve değerlik elektronları arasındaki karşılıklı etkileşme de hesaplamalara dahil edildi. MCHF yönteminde değerlik-değerlik ve öz-değerlik elektronları arasındaki karşılıklı etkileşmelere göre seçilen konfigürasyonlar için ilk olarak dalga fonksiyonları ve relativistik olmayan enerjiler hesaplandı. Elde edilen bu dalga fonksiyonlarında relativistik düzeltmeler dikkate alınarak, konfigürasyon etkileşme yöntemiyle seviye enerjileri elde edildi. Daha sonra MCHF dalga fonksiyonları ve seviye enerjileri kullanılarak Jönsson ve Gustafsson tarafından geliştirilen Zeeman programıyla [413] Landé g-çarpanları hesaplandı. MCHF+BP hesaplamalarında elde edilen nd (n = 5−9), ns (n = 6−9), ng (n = 5−9), nf (n = 4−9) ve np (n = 6−9) uyarılmış seviyelerinin enerjisi ve Landé g-çarpanları Tablo 3.11 ve Tablo A.3’te sunulmaktadır. Çift pariteli seviyeler için hesap sonuçları incelendiğinde 6s seviyesinin A ve C hesaplarında elde edilen sonuçların iyi olmadığı fakat B ve D sonuçlarının iyi olduğu görülmektedir. 8s seviyesi için C ve D sonuçları uyumluyken 7s ve 9s seviyelerinde uyum azdır. 6d seviyesinin uyumsuzluğu yapılan çeşitli hesap sonuçlarında düzeltilememiştir. 7d ve 8d seviyeleri için C ve D sonuçları iyi iken 9d

seviyesi için A ve B sonuçları iyidir. Tüm g alt tabakasını içeren seviyeler için A ve B hesap sonuçları oldukça uyumludur. Tek pariteli seviyelerde ise ilk 4f seviyesi için uyum az olmasına rağmen diğer f alt tabakasını içeren seviyelerde uyum oldukça iyidir. 7f ve 8f seviyeleri için A hesabı, 9f seviyesi için A ve B hesapları NIST değerleri ile uyumludur. 6p seviyesi için uyum iyi olmasına rağmen 7p seviyesi için uyum iyi değildir. Ayrıca, 8p ve 9p seviyeleri için B ve C hesapları uyumludur. Uyumsuzlukların giderilmesi için özden uyarılmalarla yapılan hesaplamalarda bazı seviyelerde iyileşme olmuşken bazı seviyelerde iyileşme olmamıştır. Elde edilen Landé g-çarpanlarının [63] ve [48] ile uyumu oldukça iyidir.

HFR hesaplamalarında konfigürasyonlar A, C ve D’de değerlik elektronları arasındaki ve B’de değerlik-değerlik ve öz-değerlik elektronları arasındaki karşılıklı etkileşme etkilerini dikkate alacak şekilde seçildi ve Hamiltonyenin hesaplanan özdeğerleri mevcut deneysel enerji seviyeleri kullanılarak en küçük kareler yöntemi ile gözlenen enerji seviyelerine uydurmayı yapmak için iyileştirildi. Spin-yörünge parametrelerinin ölçeklendirme faktörü temel kuantum mekaniksel hesaptaki değerlerinde bırakılırken Slater parametreleri (Fk

ve G^k) ve konfigürasyon etkileşme integralleri (R^k) için ölçeklendirme faktörlerinin iyileştirme yapılmamış değerleri A, B, C ve D hesaplarında 0,85 olarak seçildi. HFR hesaplamaları Tablo 3.10’da verilen konfigürasyon setleriyle HFR atomik yapı paketi [418] kullanılarak elde edildi. HFR sonuçlarının hem karşılaştırma değeri olanlar hem de yeni veriler sunmak amacıyla yüksekçe uyarılmış seviyeleri Tablo 3.11 ve Tablo A.3’te sunulmaktadır. La III’ün özü olarak A, C ve D hesaplarında [Xe], B hesaplarında [Cd] alınarak yapılan hesaplamaların nd (n = 5−20), ns (n = 6−20), ng (n = 5−15), nf (n = 4−20) ve np (n = 6−20) uyarılmış seviyelerinin enerjileri ve Landé g-çarpanları tablolarda verilmektedir. NIST verileri [63] ile karşılaştırıldığında A, B ve C sonuçları karşılaştırma değerleri ile bire bir uyumludur. D hesabında en küçük kareler yöntemi ile deneysel verilere uydurma bilgisayar kısıtlamalarından dolayı yapılamadığından bu sonuçlar ilk elde edilen şekli ile verilmektedir. D hesabında 4f seviyesinde uyum az iken diğer seviyelerinde uyum iyidir. Ayrıca, tüm hesaplamalarda Landé g-çarpanları, Quinet ve Biémont tarafından HFR+CP yöntemiyle elde edilen hesaplama sonuçları [48] ve [63] ile oldukça uyumludur.

Tablo 3.11. La III’ün E seviye enerjileri (cm^-1) ve Landé g-çarpanları*

Seviyeler E g-çarpanı

Konf. Terim Bu çalışma Diğer

çalışmalar

Bu çalışma Diğer

çalışmalar

MCHF+BP HFR MCHF+BP HFR

Çift parite için:

5d ²D_3/2 0,00^A,B,C,D 0,00^A,B,C,D 0,00^a 0,800^A,B,C,D 0,800^A,B,C,D 0,800^b 2

D_5/2 1623,73^A 1603,23^A,B,C 1603,23^a,c 1,200^A,B,C,D 1,200^A,B,C,D 1,200^b

1652,04^B 1686,00^D

1729,42^C 1755,92^D

6s ²S_1/2 125488,13^A 13591,140^A,C 13591,14^a 2,002^A,B,C,D 2,002^A,B,C,D 2,10^a

16931,68^B 13591,10^B 13590,76^c 2,002^b

120670,31^C 14367,30^D 22012,63^D

7s ²S_1/2 132410,66^A 82347,280^A,B,C 82347,28^a 2,002^A,B 2,002^A,B,C,D 2,002^b

133755,22^B 82150,50^D 82345,0^c

8s 2S_1/2 136917,44A 110209,57A,B,C 110209,57a 2,002A,B,C,D 2,002A,B,C,D 2,002b

138328,55^B 109529,60^D 110207,6^c

113546,09^C 116566,98D

9s ²S_1/2 140188,88^A 124504,10^A,B,C 124504,10^a 2,002^A,B,C,D 2,002^A,B,C,D 2,002^b

141758,61^B 123616,10^D 124503,8^c

142101,27C 140412,16^D

10s ²S_1/2 132840,41^A,B,C 132840,41^b 2,002^A,B,C,D 2,002^b

131856,70D

6d ²D_3/2 122595,38^A 82380,76^A,B,C 82380,76^a 0,800^A,B 0,800^A,B,C,D 0,800^b

123862,14^B 82050,50^D 82378,75^c

2D_5/2 122624,36A 82814,27A,B,C 82814,27a 1,200A,B 1,200A,B,C,D 1,200b

123890,23^B 82415,20^D 82812,51^c

7d ²D_3/2 130584,95^A 110534,20^A,B,C 110534,20^a 0,800^A,B,C,D 0,800^A,B,C,D 0,800^b

131854,34B 109894,00D 110532,0c

106332,06^C 107582,55^D

2D_5/2 130598,53A 110738,31A,B,C 110738,31a 1,200A,B,C,D 1,200A,B,C,D 1,200b

131867,55^B 110058,50^D 110736,1^c

106334,02^C 107584,50D

8d ²D_3/2 135616,77^A 124742,24^A,B,C 124742,24^a 0,800^A,B,C,D 0,800^A,B,C,D 0,800^b

136887,56^B 123908,10^D 124741,8^c

126663,66C 127914,64^D 2

D_5/2 135624,45^A 124856,08^A,B,C 124856,08^a 1,200^A,B,C,D 1,200^A,B,C,D 1,200^b

136895,05B 123998,10D 124855,9c

126665,31^C 127916,29^D

9d 2D_3/2 139029,45A 133006,65A,B,C 133006,65a 0,800A,B,C,D 0,800A,B,C,D 0,800b 140301,17^B 132063,20^D

159747,58^C 160985,81D

2D_5/2 139033,81A 133076,90A,B,C 133076,90a 1,200A,B,C,D 1,200A,B,C,D 1,200b 140305,42^B 132118,50^D

159752,22C 160990,48D

5g ²G_7/2 111957,39^A 114754,90^A,B,C 114754,90^a 0,889^A,B 0,889^A,B,C,D 0,889^b

113227,32B 113598,10D 114753,4c

2G_9/2 111957,59A 114755,34A,B,C 114755,34a 1,111A,B 1,111A,B,C,D 1,111b

113227,50^B 113599,70^D 114753,4^c

6g 2G_7/2 124028,46A 126952,47A,B,C 126952,47a 0,889A,B 0,889A,B,C,D 0,889b

125298,62B 125790,20D 126950,2c

G_9/2 124028,57^A 126953,16^A,B,C 126953,16^a 1,111^A,B 1,111^A,B,C,D 1,111^b

125298,73B 125791,10D 126950,2c

7g 2G_7/2 131313,86A 134318,02A,B,C 134318,02a 0,889A,B,C,D 0,889A,B,C,D 0,889b

132584,70^B 133162,00^D 134316,4^c

118378,81C 119632,94D

Tablo 3.11. Devam

Seviyeler E g-çarpanı

Konf. Terim Bu çalışma Diğer

çalışmalar ^{Bu çalışma} çalışmalar ^Diğer

MCHF+BP HFR MCHF+BP HFR

G_9/2 131313,92^A 134319,39^A,B,C 134319,39^a 1,111^A,B,C,D 1,111^A,B,C,D 1,111^b

132584,77^B 133162,50^D 134316,4^c

118379,35^C 119633,48^D

8g ²G_7/2 136044,56^A 139100,48^A,B,C 139100,48^a 0,889^A,B,C,D 0,889^A,B,C,D 0,889^b 137315,97^B 137948,60^D

133348,66^C 134598,81^D 2

G_9/2 136044,61^A 139101,70^A,B,C 139101,70^a 1,111^A,B,C,D 1,111^A,B,C,D 1,111^b 137316,02^B 137948,90^D

133349,58^C 134599,75D

Tek parite için:

4f ²F^o_5/2 11875,50^A 7195,14^A,B,C 7195,14^a 0,857^A,B,C 0,857^A,B,C,D 0,857^b

11874,53^B 14522,06^D 7193,4^c

11831,40^C 2

F^o_7/2 13549,56^A 8695,41^A,B,C 8695,41^a 1,143^A,B,C 1,143^A,B,C,D 1,143^b

13540,91^B 16218,56^D 8693,6^c

13544,79^C

6p ²P^o_1/2 43454,17^A 42015,04^A,B,C 42015,04^a 0,666^A,B,C 0,666^A,B,C,D 0,63^a

43384,77^B 42306,96^D 42014,92^c 0,666^b

43391,80^C 2

P^o_3/2 45540,70^A 45110,94^A,B,C 45110,94^a 1,334^A,B,C 1,334^A,B,C,D 1,37^a

45525,89^B 44801,76^D 45110,64^c 1,334^b 45533,23^C 7p ²P^o_1/2 132426,11^A 93232,39^A,B,C 93232,39^a 0,666^A 0,666^A,B,C,D 0,666^b 93037,26^D 93232,4^c 2 P^o3/2 132639,00^A 94461,44^A,B,C 94461,44^a 1,334^A 1,334^A,B,C,D 1,334^b 94040,46^D 94461,5^c

8p ²P^o_1/2 137060,08^A 115602,26^A,B,C 115602,26^a 0,666^A,B,C 0,666^A,B,C,D 0,666^b

110535,08^B 115010,10^D 115601,6^c

110535,09^C 2

P^o_3/2 137243,34^A 116225,92^A,B,C 116225,92^a 1,334^A,B,C 1,334^A,B,C,D 1,334^b 110577,74^B,C 115523,80^D 116225,3^c

9p ²P^o_1/2 140245,12^A 127548,93^A,B,C 127548,93^a 0,666^A,B,C 0,666^A,B,C,D 0,666^b 134640,09^B 126788,60^D

134640,05^C 2

P^o_3/2 140430,97^A 127935,04^A,B,C 127935,04^a 1,334^A,B,C 1,334^A,B,C,D 1,334^b 134699,70^B 127088,10^D 134699,64^C 5f ²F^o_5/2 113330,40^A 92454,54^A,B,C 92454,54^a 0,857^A 0,857^A,B,C,D 92659,86^D 92454,6^c 2 F^o7/2 113359,79^A 92534,73^A,B,C 92534,73^a 1,143^A 1,143^A,B,C,D 92769,56^D 92534,4^c

6f ²F^o_5/2 125138,22^A 114889,80^A,B,C 114889,80^a,c 0,857^A,B 0,857^A,B,C,D 0,857^b

96416,81^B 114679,40^D

F^o_7/2 125156,56^A 114938,90^A,B,C 114938,90^a 1,143^A,B 1,143^A,B,C,D 1,143^b

96418,07^B 114731,70^D 114938,8^c

7f ²F^o_5/2 132277,92^A 127042,58^A,B,C 127042,58^a 0,857^A,C 0,857^A,B,C,D 0,857^b

106805,03^C 126536,40^D 127042,6^c

F^o_7/2 132290,12^A 127075,60^A,B,C 127075,60^a 1,143^A,C 1,143^A,B,C,D 1,143^b

106813,72^C 126566,00^D 127074,7^c

8f ²F^o_5/2 136924,41^A 134373,83^A,B,C 134373,83^a 0,857^A,B,C 0,857^A,B,C,D 0,857^b

116902,98^B 133689,50^D 134371,8^c

125556,48^C 2

F^o_7/2 136933,11^A 134399,63^A,B,C 134399,63^a 1,143^A,B,C 1,143^A,B,C,D 1,143^b

116903,48^B 133708,00^D 134397,0^c

125559,39^C

aNIST Atomic Spectra Database [63], bQuinet ve Biémont [48], cSugar ve Kaufman [131], *Tablonun daha geniş hali Tablo A.3’te verilmektedir.

3.3.2. La III’ün elektrik dipol geçişleri için dalga boyları, ağırlıklı salınıcı şiddetleri ve geçiş olasılıkları

MCHF ve HFR yöntemleriyle La III’ün elektrik dipol geçişleri için ışıma parametreleri (dalga boyları, salınıcı şiddetleri ve geçiş olasılıkları) hesaplandı. nd (n = 5−9)−nf (n = 4−8), nd−np (n =5−9), np (n = 6−9)−ns (n = 6−10) ve ng (n = 5−8)−nf (n = 4−8) geçişlerinin λ (Å) dalga boyları, gf ağırlıklı salınıcı şiddetleri ve gAki (sn^-1) ağırlıklı geçiş olasılıkları Tablo 3.12’de verilmektedir. Ayrıca daha çok sayıda sonuçlar Ekler kısmındaki Tablo A.4’te yer almaktadır. Tablolarda sadece tek pariteli seviyeler “^o” indisiyle belirtilirken geçiş olasılığı için 10’un kuvvetleri parantez içinde yazıldı.

MCHF+BP hesaplamalarında Tablo 3.10’da verilen B konfigürasyon setindeki çift pariteli ve A’nın tek pariteli seviyeleri arasında yapılan geçişler A hesabı ve A konfigürasyon setindeki çift ve tek pariteli seviyeleri arasındaki geçişler B hesabı olarak MCHF program paketi [412] ile 272 mümkün elektrik dipol geçişleri elde edildi. Bu geçişler için elde edilen veriler Tablo 3.12 ve Tablo A.4’te sunulmaktadır. Tablolarda geçiş olasılıkları üst seviyenin istatistiksel ağırlığıyla çarpılarak ağırlıklı geçiş olasılıklarına (gAki) çevrildi. Tablo 3.12 ve Tablo A.4’te hesaplanan geçişler için dalga boyları, ağırlıklı salınıcı şiddetleri ve ağırlıklı geçiş olasılıklarının farklı konfigürasyon setlerine ait hesaplamaları A ve B üst indisiyle verilmektedir. Hesap sonuçları incelendiğinde birçok geçiş için karşılaştırma değerleri [119, 132–135] ile uyumun olduğu görülmektedir. 6s−6p, 6s−8p ve 6s−9p geçişlerinde A hesabı iyi olmasına rağmen B hesabının sonuçları kötüdür. 5f−6g, 5f−7g, 5f−8g ve 6d−9p geçişlerinde hem A hem de B hesap sonuçlarıyla karşılaştırma değerleri arasında uyum yoktur. 6f−7g, 6f−8g 7d−9p geçişlerinde dalga boyu ve gf sonuçları kötü olmasına rağmen gAki değerleri uyumludur. 5d−4f geçişlerinin dalga boyu uyumsuzken, 6d−5f geçişlerinin dalga boyu iyi olmasına rağmen diğer ışıma parametrelerinde uyum azdır. Bu uyumsuzlukların giderilmesi için öz ve değerlik elektronları arasındaki karşılıklı etkileşmenin dikkate alındığı konfigürasyon setleriyle yapılan geçişlerde de düzelme olmadığı görüldüğünden tablolarda verilmedi. Kapalı alt tabakaların dışında bir dış elektron olduğu için diğer alt tabakalardaki elektronlar arasındaki etkileşim oldukça azdır. Konfigürasyon

setindeki konfigürasyonların artırılması da sonuçlarda herhangi bir değişiklik yapmamıştır.

HFR program paketiyle [418] Tablo 3.10’da verilen konfigürasyon setlerindeki tek ve çift pariteli seviyeler arasında yapılan A, B, C ve D hesaplamaları için sırasıyla 383, 7785, 1235 ve 2499 tane mümkün elektrik dipol geçişleri elde edildi. Geçiş verileri fazla olduğu için sadece nd (n = 5−9)−nf (n =4−8), nd−np (n =5−9), np (n = 6−9)−ns (n =6−10) ve ng (n = 5−8)−nf (n =4−8) geçişlerinin dalga boyları, ağırlıklı salınıcı şiddetleri ve ağırlıklı geçiş olasılıkları A, B, C ve D üst indisiyle Tablo 3.12 ve Tablo A.4’te verilmektedir. A, B ve C hesaplarında en küçük kareler yöntemiyle elde edilen enerji değerleri deneysel verilere uydurma yapılarak elde edilen parametrelerle geçişler tekrar hesaplanarak daha iyi sonuçlar elde edildi. D hesabında en küçük kareler yöntemi kullanılmadı. Birçok geçiş için diğer çalışmalarla karşılaştırıldığında elde edilen sonuçların uyumlu olduğu görülmektedir. Dalga boylarında uyum çok iyi olmasına rağmen bazı ağırlıklı salınıcı şiddetleri ve ağırlıklı geçiş olasılıklarında uyum azdır. Özellikle 6s−8p, 6s−9p, 4f−6d ve 7s−9p geçişlerinde dalga boyundaki uyum iyi olduğu halde diğer geçiş parametrelerinde uyum oldukça azdır. 5d−4f geçişinin D hesabında dalga boylu sonuçları uyumsuzdur. Ağırlıklı salınıcı şiddetleri ve ağırlıklı geçiş olasılıkları için karşılaştırma verileri birkaç geçiş hariç sadece Biémont ve çalışma arkadaşları tarafından HFR+CP yöntemiyle yapılan çalışmadır [135]. Bu çalışma ile karşılaştırıldığında sadece HFR yöntemiyle elde edilen bazı geçişler için uyum daha az gözükmektedir. Ağırlıklı salınıcı şiddetleri ve ağırlıklı geçiş olasılıklarındaki uyumsuzlukların iyileştirilmesi için özden uyarılmaların yapıldığı B hesabındaki sonuçlarda da iyileştirme olmadığı görülmektedir.

130

Tablo 3.12. La III’ün elektrik dipol (E1) geçişleri için λ dalga boyları (Å), gf ağırlıklı salınıcı şiddetleri ve gA_kiağırlıklı geçiş olasılıkları (sn-1)*

Geçişler λ gf gA_ki

Alt seviye Üst seviye Bu çalışma Diğer

çalışmalar ^{Bu çalışma} çalışmalar ^Diğer ^{Bu çalışma} çalışmalar ^Diğer

MCHF+BP HFR MCHF+BP HFR MCHF+BP HFR

5d ²D3/2 8f ²F^o5/2 729,95^A 744,192^A,C 744,19^a 0,102^A,B 0,17566^A,C 0,110^a 1,28(9)^A,B 2,12(9)^A,B,C 1,33(9)^a

727,90^B 744,193^B 0,17605^B 2,08(9)^D

748,504^D 0,17465^D

5d ²D5/2 8f ²F^o7/2 738,81^A 753,032^A,B,C 753,03^a 0,153^A,B 0,24800^A,C 0,155^a 1,87(9)^A 2,92(9)^A,B,C 1,83(9)^a

736,57^B 757,964^D 0,24857^B 1,89(9)^B 2,86(9)^D

0,24638^D

5d ²D5/2 8f ²F^o5/2 738,86^A 753,179^A,B,C 753,18^a 0,008^A,B 0,01240^A,C 0,008^a 9,33(7)^A 1,46(8)^A,B,C 9,14(7)^a

736,60^B 758,070^D 0,01243^B 9,42(7)^B 1,43(8)^B

0,01232^D

4f ²F^o5/2 8g ²G7/2 797,65^A 758,120^A,C 758,12^a 0,027^A,B 0,02434^A,C 0,014^a 2,86(8)^A 2,82(8)^A 1,67(8)^a

808,30^B 758,119^B 0,02349^B 2,75(8)^B 2,73(8)^B

809,611^D 0,02279^D 2,83(8)^C

4f ²F^o7/2 8g ²G9/2 808,44^A 766,833^A,C 766,83^a 0,035^A 0,03120^A,C 0,018^a 3,53(8)^A 3,54(8)^A,C 2,09(8)^a

819,40^B 766,834^B 0,034^B 0,03005^B 3,39(8)^B 3,41(8)^B

820,884^D 0,02914^D 2,89(8)^D

5d ²D3/2 9p ²P^o3/2 711,73^A 781,647^A,B,C 781,65^a 0,002^A,B 0,00240^A,C 0,001^a 2,20(7)^A,B 2,62(7)^A 1,54(7)^a

709,80^B 787,411^D 0,00231^B 2,52(7)^B

0,00239^D 2,63(7)^C

5d ²D3/2 9p ²P^o1/2 712,67^A 784,013^A,B,C 784,01^a 0,006^A,B 0,01199^A,C 0,007^a 7,58(7)^A 13,01(7)^A,C 7,61(7)^a

710,70^B 789,272^D 0,01153^B 7,56(7)^B 12,50(7)^B

0,01191^D 12,80(7)^D

4f ²F^o5/2 7g ²G7/2 828,93^A 786,641^A,C 786,64^a 0,039^A 0,03412^A,C 0,021^a 3,74(8)^A 3,68(8)^A,C 2,23(8)^a

808,30^B 786,640^B 0,027^B 0,03300^B 2,75(8)^B 3,56(8)^B

842,250^D 0,03186^D 3,00(8)^D

5d ²D3/2 7f ²F^o5/2 755,57^A 787,137^A,C 787,14^a 0,156^A,B 0,30476^A,C 0,203^a 1,82(9)^A 3,28(9)^A,B,C 2,18(9)^a

753,40^B 787,138^B 0,30501^B 1,84(9)^B 3,24(9)^D

790,847^D 0,30333^D

5d ²D5/2 9p ²P^o3/2 720,20^A 791,566^A,B,C 791,57^a 0,009^A,B 0,02137^A,C 0,013^a 1,14(8)^A 2,28(8)^A,C 1,33(8)^a

718,10^B 798,005^D 0,02054^B 1,13(8)^B 2,19(8)^B

0,02120^D 2,22(8)^D

4f ²F^o5/2 9d ²D3/2 779,10^A 794,840^A,B 794,84^a 0,001^A,B 0,00030^A,C 0,004^a 0,95(7)^A,B 3,20(6)^A 4,35(7)^a

789,30^B 794,397^C 0,00021^B 2,17(6)^B

850,118^D 0,00002^C 2,29(5)^C

131

Tablo 3.12. Devam

Geçişler λ gf gA_ki

Alt seviye Üst seviye Bu çalışma Diğer

çalışmalar ^{Bu çalışma} çalışmalar ^Diğer ^{Bu çalışma} çalışmalar ^Diğer

MCHF+BP HFR MCHF+BP HFR MCHF+BP HFR

4f ²F^o7/2 7g ²G9/2 840,60^A 796,034^A 796,03^a 0,049^A,B 0,00125^A,C 0,026^a 4,67(8)^A 0,13(8)^A 2,78(8)^a

852,44^B 796,027^B 0,04222^B 4,48(8)^B 4,44(8)^B

796,026^C 0,04370^C 4,60(8)^C

854,456^D 0,04071^D 3,72(8)^D

5d ²D5/2 7f ²F^o7/2 765,05^A 796,989^A,B,C 796,99^a 0,231^A 0,42998^A,C 0,286^a 2,64(9)^A 4,52(9)^A,B,C 3,00(9)^a

762,66^B 801,343^D 0,233^B 0,43038^B 2,69(9)^B 4,44(9)^D

0,42765^D

5d ²D5/2 7f ²F^o5/2 765,12^A 797,198^A,C 797,20^a 0,012^A,B 0,02149^A,C 0,014^a 1,32(8)^A 2,26(8)^A,B,C 1,50(8)^a

762,70^B 797,197^B 0,02151^B 1,34(8)^B 2,22(8)^D

801,534^D 0,02138^D

4f ²F^o7/2 9d ²D5/2 789,37^A 803,977^A,C 803,98^a 0,0001^A 0,00043^A,C 0,006^a 0,18(7)^A 0,442(7)^A,C 6,00(7)^a

799,80^B 803,978^B 0,00^B 0,00028^B 0,20(7)^B 0,289(7)^B

862,147^D 0,358(7)^D

4f ²F^o5/2 6g ²G7/2 882,21^A 835,023^A,C 835,02^a 0,058^A 0,04789^A,C 0,030^a 4,98(8)^A 4,58(8)^A,C 2,87(8)^a

895,30^B 835,022^B 0,057^B 0,04643^B 4,73(8)^B 4,44(8)^B

898,006^D 0,04453^D 3,68(8)^D

4f ²F^o_7/2 6g ²G_9/2 895,44^A 845,609^A,C 845,61^a 0,073^A 0,06130^A,C 0,038^a 6,06(8)^A 5,72(8)^A,C 3,58(8)

908,89^B 845,610^B 0,072^B 0,05938^B 5,79(8)^B 5,54(8)^B

911,892^D 0,05685^D 4,56(8)^D

4f ²F^o_7/2 6g ²G_7/2 895,44^A 845,615^A,C 845,62^a 0,002^A,B 0,00175^A,C 0,001^a 1,73(7)^A 1,63(7)^A,C 1,02(7)^a

908,89^B 845,616^B 0,00171^B 1,65(7)^B 1,59(7)^B

911,899^D 0,00162^D 1,30(7)^D

4f ²F^o_5/2 8d ²D_3/2 800,38^A 850,723^A,C 850,72^a 0,0003^A 0,00044^A,C 0,007^a 0,29(7)^A 0,409(7)^A,C 6,16(7)^a

845,60^B 850,722^B 0,000^B 0,00032^B 0,12(7)^B 0,297(7)^B

913,446^D 0,00041^D 0,330(7)^D

5d ²D_3/2 8p ²P^o_3/2 728,25^A 860,393^A,C 860,39^a 0,001^A,B 0,00484^A,C 0,003^a 1,27(7)^A 4,36(7)^A,C 2,76(7)^a

726,20^B 860,394^B 0,00470^B 1,26(7)^B 4,24(7)^B

866,294^D 0,00481^D 4,28(7)^D

4f ²F^o_7/2 8d ²D_5/2 811,20^A 860,876^A,C 860,88^a 0,00003^A 0,00063^A,C 0,009^a 0,35(6)^A 0,564(7)^A,C 8,49(7)^a

822,20^B 860,877^B 0,000^B 0,00044^B 0,45(6)^B 0,399(7)^B

927,049^D 0,00058^D 0,451(7)^D

5d ²D_3/2 8p ²P^o_1/2 729,22^A 865,035^A,C 865,04^a 0,004^A,B 0,02409^A,C 0,015^a 0,50(8)^A 2,15(8)^A,C 1,36(8)^a

727,20^B 865,036^B 0,02338^B 0,49(8)^B 2,08(8)^B

132

Tablo 3.12. Devam

Geçişler λ gf gAki

Alt seviye Üst seviye Bu çalışma Diğer

çalışmalar ^{Bu çalışma} çalışmalar ^Diğer ^{Bu çalışma} çalışmalar ^Diğer

MCHF+BP HFR MCHF+BP HFR MCHF+BP HFR 5d 2D_3/2 6f 2Fo 5/2 798,66A 870,398A,C 870,40a 0,256A 0,61357A 0,446a 2,68(9)A 5,402(9)A 3,93(9)a 796,20^B 870,399^B 0,258^B 0,61441^B 2,71(9)^B 5,41(9)^B 4,21(9)^b 872,678D 0,61357C 5,40(9)C 0,61196D 5,36(9)D 5d 2D_5/2 8p 2Po

3/2 737,12A 872,428A,B,C 872,43a 0,007A,B 0,04299A,C 0,027a 0,82(8)A 3,77(8)A,C 2,38(8)a

734,90B 879,134D 0,04170B 0,81(8)B 3,65(8)B

0,04266D 3,68(8)D

6s 2S_1/2 9p 2Po

3/2 809,25A 874,555A,B,C 874,56a 0,058A 0,00017A,C,D 0,005a 5,88(8)A 1,50(6)A,C 3,89(7)a

6492,90B 887,8532D 0,649B 0,00004B 1,03(8)B 3,10(5)B

1,43(6)D 6s 2S_1/2 9p 2Po

1/2 810,47A 877,518A,B,C 877,52a 0,029A 0,00009A,C 0,002a 2,95(8)A 7,41(5)A,C 1,93(7)a

6572,20B 890,220D 0,238B 0,00002B 0,37(8)B 1,52(5)B

0,00008D 7,10(5)D

5d 2D_5/2 6f 2Fo

7/2 809,22A 882,334A,B,C 882,34a 0,386A 0,86466A,C 0,629a 3,93(9)A 7,41(9)A,C 5,39(9)a

806,53B 885,300D 0,389B 0,86593B 3,99(9)B 7,42(9)B 5,95(9)b 0,86177D 7,33(9)D 5d 2D_5/2 6f 2Fo 5/2 809,34A 882,712A 882,72a 0,019A 0,04321A,C 0,031a 1,98(8)A 3,69(8)A 2,69(8)a 806,70^B 882,716^B,C 0,020^B 0,04328^B 2,00(8)^B 3,71(8)^B 2,99(8)^b 885,709D 0,04307D 3,70(8)C 3,66(8)D 4f ²F^o5/2 5g ²G7/2 987,36^A 929,717^A,C 929,72^a 0,093^A 0,06003^A 0,040^a 6,35(8)^A 4,63(8)^A,C 3,06(8)^a 1003,70B 929,714B 0,091B 0,05824B 6,05(8)B 4,49(8)B 1008,41D 0,06004C 3,63(8)D 0,05535^D 4f 2Fo

7/2 5g 2G_9/2 1003,96A 942,862A,C 942,86a 0,106A 0,07674A,C 0,051a 6,99(8)A 5,76(8)A,C 3,81(8)a

1020,89B 942,863B 0,104B 0,07440B 6,64(8)B 5,58(8)B

1025,949^D 0,07052^D 4,47(8)^D

4f 2Fo

7/2 5g 2G_7/2 1003,96A 942,867A,C 942,87a 0,003A,B 0,00219A,C 0,001a 2,00(7)A 1,65(7)A,C 1,09(7)a

1020,89B 942,866B 0,00213B 1,89(7) B 1,60(7)B

1025,966^D 0,00201^D 1,28(7)^D

4f ²F^o5/2 7d ²D3/2 833,98^A 967,688^A,B,C 967,69^a 0,0001^A 0,00067^A,C 0,012^a 1,48(6)^A 0,474(7)^A,C 8,53(7)^a

845,60B 1047,542D 0,000B 0,00054B 1,17(6)B 0,381(7)B

0,00062^D 0,374(7)^D

Belgede Bazı lantanit atomlarının atomik yapı hesaplamaları (sayfa 139-149)