Fotonükleer reaksiyonla elde edilen deneysel sonuçlar

Bu cal³mada aktivasyon i³lemleri icin kullanlan bremsstrahlung fotonlar, temelde tedavi amacl kullanlan bir Philips (Elekta TM Synergy) SLI-25 klinik elektron lineer hzlandrcdan (c-LINAC) elde edilmi³tir. Bu hzlandrc 4, 6 ve 18 MeV Bremsstrahlung enerji spektrumuna sahiptir. Bu cihazdaki elektron tabancas 400 Hz'lik bir puls tekrarlama frekansna sahiptir. Kullanlan Bremsstrahlung

BULGULAR Ramazan DA‡TA“ dönü³türücü materyali ise tungsten elementinden olu³maktadr. Deneyde bir Tantal numunesi klinik hzlandrcnn kayna§ndan (dönü³türücü tungsten hedeften) 58 cm uzakl§a yerle³tirmi³tir ve 18 MeV nihai enerjili Bremsstrahlung fotonlar ile ³nlanm³tr. Bu cal³ma kapsamnda radyoaktivite olcumleri p-tipi, koaksiyel, elektrik so§utuculu bir yüksek sakta germanyum dedektoru (HPGe) ile yaplm³tr. AMATEK ORTEC (GEM40P4-83) model HPGe detektörünün ba§l verimi % 40 olup 57_{Co radyoizotopunun 122 keV'deki piki için FWHM de§eri 768 eV,} 60_Co radyoizotopunun 1332 keV 'deki piki icin FWHM de§eri 1.85 keV'dir. HPGe detektoru yine ORTEC rmasna ait guc kayna§, spektroskopi yukselteci, analog dijital donu³turucuden olu³an NIM (Nuclear Instrumentation Module) kasaya ve bir bilgisayara ba§lanm³tr. HPGe detektoru 10 cm kalnl§ndaki kur³un bir zrh icerisinde bulunmaktadr. Ayrca zrhtan kaynaklanabilecek X ³nlarn ltrelemek icin kur³un zrhn iç ksm 2 mm bakrla kaplanm³tr. Enerji kalibrasyonu için Çekmece Nükleer Ara³trma ve E§itim Merkezinden (IAEA 1364-43-2) gama ³n enerjileri 47 ile 1837 keV arasnda de§i³en ce³itli nokta ve karma kalibrasyon kaynaklar temin edilmi³tir. Dedektör 16830 kanala ayarlanm³tr ve bir kanal için yakla³k olarak 0.18 keV/kanal de§eri söz konusudur. Numune ³nlama bitiminden yakla³k olarak 10 dakika sonra dedektörün önüne yerle³tirilmi³tir ve yakla³k olarak 3 günlük bir sayma braklm³tr. Saym esnasnda kaytlar, ilk olarak ksa yar ömürlü çekirdekleri izleyebilmek için ksa (yakla³k 9 saniyelik spektrum kaytlar) ve daha sonra ise daha uzun yar ömürlü çekirdeklere odaklanabilmek için daha uzun süreli kaytlardan olu³maktadr. Ayrca hem Magnezyum numunesi saym öncesi ve hem de sonrasnda yukarda bahsedilen kalibrasyon kaynaklar için dedektörde saymlar alnm³tr. Di§er yandan saym ile yakla³k olarak ayn süreyi kapsayan bir background ölçümü de alnm³tr. Deney esnasnda meydana geldikleri tespit edilen fotonükleer reaksiyonlar; çekirdekten bir nötron kopu³uyla sonuçlanan (γ, n) reaksiyonlardr (bu çal³mada 25_Mg(γ,p)24_Na).

Spektrum'da gözlenen nükleer reaksiyon denklem (4.3)'deki gibidir. Bu nükleer reaksiyon sonras çal³lan bozunum reaksiyonu ise denklem (4.4)'deki gibidir.

25_{Mg + γ →}24 _{Na + p, (4.3)}

24_{Na →}24_Mg∗_{+ e}−_{+ ¯ν. (4.4)}

Burada24_Mg∗_{uyarlm³ haldedir. Uyarlm³ olan}24_Mg∗_{çekirde§i gama yaynlayarak} taban hale geçer. Bu reaksiyon denklem (4.5)'de gösterilmi³tir.

24_Mg∗ _→24_{Mg + γ. (4.5)}

için fotonükleer reaksiyonlar ile Mg çekirde§inden proton koparma deneyi gerçekle³tirilmi³tir. Yaplan analizlerle 24Mg çekirde§ine ait enerji seviyeleri elde edilmi³tir. Elde edilen deneysel sonuçlar Çizelge 4.7'de verilmi³tir. Deneysel sonuçlar (Descouvemont ve Baye 1987)'den alnm³tr.

Çizelge 4.7. 24_{Mg çekirde§i dönme band uyarlm³ enerji seviyeleri. (a)} 12_{C +} 12_{C, (b)} 16_{O +}8_{Be, (c)}20_{Ne+ α}

Jπ _E∗

Den. (MeV) EBizim∗ (MeV) ET eo.∗ (MeV)(a) ET eo.∗ (MeV)(b) ET eo.∗ (MeV)(c)

0+ 0.00 0.00 0.00 0.00 0.00

2+ _{1.37 1.368± 0.060 1.35 0.87 1.29}

4+ 4.12 4.123± 0.163 4.07 2.91 3.79

6+ 8.11 - 8.06 6.15 6.48

8+ _{13.21 - 12.22 10.64 11.18}

Fotonükleer reaksiyonla deneysel olarak elde etti§imiz 24_{Mg çekirde§inin enerji} spektrumu “ekil 4.5.'de verilmi³tir.

101 102 103 104 105 0 1000 2000 3000 4000 5000 6000 7000 8000 Counts

Magnesium Spectrum with BG

1368 keV (Na-24) 101 102 103 8000 9000 10000 11000 12000 13000 14000 15000 16000 Counts channel 2754 keV (Na-24)

“ekil 4.5. 24_{Mg çekirde§inin enerji spektrumu}

BULGULAR Ramazan DA‡TA“ Literatür de§erleri ile kar³la³trld§nda elde edilen gama geçi³lerinin oldukça uyumlu oldu§u görülmektedir. Tespit edilen enerji de§erleri spektrum üzerinde belirtilmi³tir. Belirtilmeyen pikler ya arka plan ya da toplam veya kaç³ pikleridir. 4.3.2. Yarıömür

Yar ömür ölçümleri genellikle ölçümün aktiviteye tlenmesini içerir. Aktivite denklem (4.6) ile verilir.

A(t) = A0exp(−λt), (4.6)

Ayrca di§er bir yol ise direkt olarak saymlar ile temsil edilen aktivitenin integraline tlemeyi kapsar. Bununla birlikte, her bir admdaki hatalarn korele olmasndan ve korelasyonun bilinmemesinden dolay, her bir ard³k admdaki pikin ba§msz olarak tlenmesi ve sonrasnda da yar ömürün bu veriden elde edilmesi uygun de§ildir. Daha uygun bir yakla³m ise aktiviteyi e³it uzunluktaki zaman admlarnda integre etmektir:

C(T ) =

∫ T +∆T T−∆T

A(T )dT = C0e−λT(eλ∆T − e−λ∆T), (4.7) Burada C0 = A0/λ iken T ise saym zamandr. ∆T sabit oldu§u sürece fonksiyon eksponansiyel olarak sadece T 'ye ba§l olacaktr. Pratik anlamda bu ∆T uzunluklu ba§msz spektrumlarn alnmas ve her bir adm sonunda saymn yeniden ba³latlmasyla gerçekle³tirilebilir. Böylelikle, iki ard³k spektrumda elde edilen saymlar korele olmayacaktr ve elde edilen saym hatalar birbirinden ba§msz olacaktr. Dedektörün me³gul oldu§u süre boyunca numune bozunmaya devam etti§i için bir ölü zaman (dead time) söz konusudur ve bu nedenle saymlarda bir düzeltme yaplmas gerekir. Bizim durumumuzda ise bu küçük bir düzeltme pay demektir, çünkü sadece ba³langçta yakla³k % 2 kadarlk ufak bir ölü zaman gözlenmi³tir.

Fitleme i³leminin basitle³tirilmesi için e³itlik (4.7)'nin logaritmas kullanlm³tr. Bu durumda lineer bir tleme i³lemi söz konusudur ve bu sayede bozunma sabiti olan λ elde edilebilmektedir. Bozunma sabiti elde edildi§inde de yar ömür de§eri T1/2= ln2/λ e³itli§inden elde edilebilir.

Çizelge 4.8. 24_{Na için yar ömür de§erleri. NUDAT de§eri 14.997 ± 0.12 saat ³eklindedir.} Gama geçi³ enerjisi (keV) T1/2saat σT1/2

Kombinasyon de§eri 14.7355 0.172

1368 14.7768 0.132

Na izotopunun yar ömür de§eri için literatürde verilen 14.997 ± 0.12 saat de§eri ile kar³la³trld§nda sonuçlarn oldukça iyi oldu§u görülmektedir. Çizelge 4.8'de 24_{Na izotopunun yar ömrü için elde edilen de§erler görülmektedir.}

24_{Mg çekirde§i B(E2↓) geçi³ ³iddetleri deneysel ve teorik sonuçlar Çizelge} 4.9'da verilmi³tir. Deneysel ve teorik sonuçlardaki birim Weisskopf units (W.u.) dir. Deneysel sonuçlar (Buck vd 1990)'den alnm³tr.

Çizelge 4.9. 24_{Mg çekirde§i B(E2↓) geçi³ ³iddeti. (a)} 12_{C +}12_{C, (b)} 16_{O +}8_Be,

(c) 20_{Ne+ α.} Jπ _B(E2↓)

Den. B(E2↓)T eo.(a) B(E2 ↓)T eo.(b) B(E2 ↓)T eo.(c)

2+ −→ 0+ 20.9± 0.4 12 13 10

4+ _{−→ 2}+ _{38± 3 18 18 15}

6+ −→ 4+ ₃₈± 13 19 20 16

8+ −→ 6+ 30± 14 20 22 17

24_{Mg çekirde§i alfa bozunma geni³li§i deneysel ve teorik sonuçlar Çizelge} 4.10'da verilmi³tir. Deneysel sonuçlar (Xu vd 2010)'dan alnm³tr.

Çizelge 4.10. 20_{Ne + α sistemi alfa bozunma geni³li§i.} Jπ _ΓDen.

α (keV) ΓT eo.α (keV)

8+ 200 340

10+ _{300 162}

TARTI“MA Ramazan DA‡TA“

5. TARTI ¸SMA

Kümelenme modeli son yllarda nükleer yap ve reaksiyon mekanizmalarn açklamadaki ba³ars ile oldukça popüler bir konu haline gelmi³tir. kili kümelenme modeline göre, alfa ve kor çekirdek arasndaki etkile³me potansiyelinden hareketle ana çekirde§in nükleer yap ve reaksiyon gözlenebilirlerini açklamak mümkündür. Buradaki etkile³me potansiyeli merkezcil, Coulomb ve nükleer potansiyellerinin toplamdr. Merkezcil ve Coulomb potansiyeli iyi bilinmekle birlikte nükleer potansiyel ile ilgili analitik bir ifade yoktur. Bu da nükleer potansiyel ile ilgili bir belirsizlik yaratmaktadr. Igo belirsizli§i olarak bilinen bu belirsizlik nükleer zi§in ba³lca problemlerinden biridir. Nükleer potansiyeldeki bu belirsizlik çekirdeklerin nükleer yap ve reaksiyon gözlenirlerini e³ zamanl olarak açklanmasna engel te³kil etmektedir. Bu belirsizli§i ortadan kaldrabilmek ve global bir potansiyel seti ortaya çkarabilmek için literatürdeki birçok çal³mada nükleer potansiyel fenomonolojik ve mikroskobik olarak modellenmekte ve buradan hareketle çekirdeklerin nükleer yap ve reaksiyon gözlenirleri incelenmektedir. Bu çal³mada mikroskobik yakla³m olan α − α çift katl ve n − n çift katl potansiyel modeliyle 20_{Ne ve} 24_Mg haf çekirdeklerinin nükleer yap ve rezonant gözlenirleri incelenmi³tir. α − α çift katl potansiyel modeli haf çekirdeklerin nükleer reaksiyon mekanizmalar d³nda ³imdiye dek kullanlmam³tr. Bu sebeple bu çal³ma bu alanda çal³an deneysel ve teorik zikçilere bir katk sa§layacaktr. 20Ne ve 24Mg haf çekirdekleri kararl yapda olan çekirdeklerdir. Ayrca haf çift-çift çekirdekler üzerine yaplan deneysel çal³malar ile alfa kümelenme yapsnn varl§ hakknda güçlü kantlar elde edilmi³tir. Bu sebepten bu çal³mada söz konusu iki çekirde§in nükleer yap ve rezonant gözlenirleri incelenmi³tir.

Türkiye'de ara³trma amaçl kullanma açk bir lineer elektron hzlandrc Akdeniz Üniversitesi Fizik Bölümünde mevcuttur. Bölümün bünyesindeki klinik lineer elektron hzlandrcda elektronlar, cihazn donanmnda mevcut olan bir tungsten hedefe çarptrlp 18 MeV uç nokta enerjili frenleme ³nm üretilebilmektedir. Bir çekirdekten nötron ve proton koparmak için gereken optimum enerji yakla³k olarak 8 MeV'dir. Yani bu enerji de§eri ile enerji seviyeleri tespiti için gerekli en önemli reaksiyonlar olan (γ, n) ve (γ, p) reaksiyonlar gerçekle³tirilebilmektedir. Dahas, Bremsstrahlung dönü³türücüsünden koparlan nötronlar sayesinde çok miktarda nötron aksna sahip olunmaktadr. Fotonükleer reaksiyonlarda hedef çekirdeklere gönderilen fotonlar lineer hzlandrclar tarafndan Bremsstrahlung yöntemiyle elde edilmektedir. Bu çal³mada yukarda bahsedilen iki model ile elde edilen nükleer potansiyelden hareketle24_{Mg çekirde§inin teorik olarak} hesaplanan dönme band uyarlma enerjilerinin deneysel olarak test edilebilmesi için gerçekle³tirilen fotonükleer reaksiyonlarla bu çekirde§in enerji seviyeleri ara³trlm³tr. Burada yaplan analizler sonucu elde edilen enerji spektrumunda L = 0+_{, 2}+_ve4+ _{pikleri gözlenmi³tir. Ayrca 1368 keV ve 2754 keV'deki iki pikten} elde edilen yar ömür sonuçlar da ayr ayr oldukça iyidir. Elde edilen sonuçlar

literatürdeki deneysel sonuçlarla hemen hemen uyumlu çkm³tr.

Yaplan tüm hesaplamalarda literatüre uyumlu sonuçlar elde edebilmek için hesaplanan nükleer potansiyellerin derinlikleri normalizasyon katsays tanmlanarak arttrlabilir yada azaltlabilir. Gamow koduyla yaplan pozitif pariteli seviyelerin uyarlma enerjisi hesaplarnda elde edilen sonuçlar ³öyledir:

20_{Ne çekirde§i; elde edilen enerji de§erleri literatür sonuçlaryle hemen hemen} uyumlu fakat daha dü³üktür. Bunun sebebi elde edilen nükleer potansiyelin derinli§inin optimum seviyede bulunamamasndandr. Uygun normalizasyon parametresi belirlenerek taban durumu için enerji de§eri yakalanrken bir sonraki yada daha üst seviyelerdeki enerji seviyesinin deneysel de§erine yakn de§eri elde edilemeyebilmektedir. Elde edilen sonuçlar daha iyi görebilmek için uyarlma enerjilerine kar³lk J(J+1) gra§i “ekil 5.1'de gösterilmi³tir. Gra§in e§imi eylemsizlik momentine kar³lk gelmektedir. Burada α − α çift katl model ile elde edilen sonuçlar literatürle hemen hemen uyumludur ancak n − n çift katl (DF) modelle elde edilen sonuçlar α − α çift katl (DF) modele göre daha uyumludur.

0 20 40 60 80 J(J+1) 0 5 10 15 Ex (MeV) exp 12 C+8Be (α−α DF) 16 O+α (n-n DF) h2/2I exp = 0.166 MeV α−α DF = 0.153 MeV n-n DF = 0.179 MeV G=12, pozitif pariteli durumlar

“ekil 5.1. 20_{Ne çekirde§inin pozitif pariteli durumlar için enerji e§imi}

Grakten görüldü§ü üzere deneysel ve teorik e§im de§erleri birbirine yakndr. B(E2) geçi³ ³iddetinde L;4+ _{→ 2}+ _{ve L;6}+ _{→ 4}+ _{geçi³lerinde deneysel sonuçlar} yakalanm³tr. Di§er geçi³lerde de deneysel sonuçlara yakn sonuçlar elde edilmi³tir. Burada α − α çift katl model daha iyi sonuç üretmi³tir. Alfa bozunma geni³li§inde 20_{Ne çekirde§inin L = 0}+_{, 2}+_{, 4}+ _{enerji seviyeleri ba§l durum enerjileridir.} Dolaysyla ana çekirdekten alfa bozunumu gerçekle³memektedir. Deneysel olarak gözlenen 6+ _{ve 8}+ _{seviyelerinde gerçekle³en alfa bozunum geni³likleri WKB} metoduyla hesaplanm³tr. Sonuçlar literatürle uyumludur.

TARTI“MA Ramazan DA‡TA“ 24_{Mg çekirde§i;} 20_{Ne çekirde§ine göre elde edilen enerji de§erleri daha iyi} uyumludur. Burada nükleer potansiyel derinli§i en optiumum ³ekilde elde edilerek tüm enerji seviyelerinde literatürle uyumlu sonuçlar bulunmu³tur. Elde edilen sonuçlar daha iyi görebilmek için uyarlma enerjilerine kar³lk J(J+1) gra§i “ekil 5.2'de gösterilmi³tir. Gra§in e§imi eylemsizlik momentine kar³lk gelmektedir.

Grakten görüldü§ü üzere deneysel ve teorik e§im de§erleri birbirine uyumludur. Burada α − α çift katl model içerisinde 12_C+12_{C sistemi n − n çift} katl modele göre daha iyi sonuç üretmi³tir. B(E2) geçi³ ³iddetinde L; 6+ → 4+ ve L; 8+ → 6+ geçi³lerinde deneysel sonuçlar yakalanm³tr. Di§er geçi³lerde de teorik sonuçlar deneysel sonuçlarla hemen hemen yakndr. Alfa bozunma geni³li§inde 24Mg çekirde§inin L = 0+_{, 2}+_{, 4}+_{, 6}+ enerji sevileri ba§l durum enerjileridir. Yani alfa parçac§ ba§l durumda kuyunun içine hapsedilmi³tir. Dolaysyla alfa bozunumu gerçekle³memektedir. Deneysel olarak gözlenen 8+ _{ve 10}+ _seviyeleri yar ba§l durumda gerçekle³en alfa bozunum gerçekle³mektedir. Sonuçlar deneysel sonuçlara çok yakn olmasada hemen hemen uyumludur.

0 20 40 60 80 J(J+1) 0 5 10 15 Ex (MeV) exp. 12 C+12C (α−α DF) 16 O+8Be (α−α DF) 12 C+α (n-n DF) h2/2I exp = 0.184 MeV α−α DF = 0.171 MeV n-n DF = 0.152 MeV G=12, pozitif pariteli durumlar

α−α DF = 0.149 MeV

6. SONUÇ

Literatürde yer alan makalelere bakld§nda ya yap ya da reaksiyon gözlenirlerini açklayan bir potansiyel modeli sistematik olarak incelenmi³tir. Nükleer zik mekanizmalarn açklayabilecek tek potansiyel modelin olmamas nükleer zi§in ba³lca problemleri arasndadr. Nükleer potansiyeldeki bu belirsizli§i en aza indirmek için nükleer yap, rezonant ve reaksiyon gözlenirlerini e³ zamanl olarak açklayan bir potansiyel modeli olmaldr. Bu çal³madaki amaç α − α çift katl ve n − n çift katl potansiyel modellerini kullanarak 20Ne ve 24Mg haf çekirdeklerinin nükleer potansiyellerinin elde edilip nükleer yap ve rezonant gözlenirlerini sistematik olarak ara³trarak nükleer potansiyeldeki belirsizli§i asgari düzeye indirmektir. Ayrca bu iki modelin üretece§i sonuçlar hem literatür hem de birbiriyle kar³la³trmaktr. Ayrca bugüne kadar literatürde olan birçok çal³mada alfa-kor arasndaki nükleer potansiyeli elde etmek için ya fenomonolojik yakla³mlar kullanlm³tr ya da nükleon-nükleon etkile³imi kullanlarak hesaplama yaplm³tr. Bu çal³mada ise n − n çift katl model ile birlikte mikroskobik yakla³m olan α − α çift katl küme yo§unluklar alnarak ve alfa-alfa etkile³imi kullanlarak nükleer potansiyel elde edilip teorik sonuçlara yapaca§ katk incelenmi³tir. Elde edilen sonuçlar neticesinde 24_{Mg çekirde§i için α − α çift katl} 12_C+12_{C sisteminin n − n} çift katl modele gör daha iyi sonuçlar üretti§i görülmektedir. Burada α−α çift katl potansiyel modelinde kullanlan alfa-alfa etkile³me terimi kümelenme içerdi§inden daha ziksel oldu§u sonucu ortaya çkmaktadr. Bununla birlikte bu çal³ma ayn potansiyel modeli kullanlarak ileride orta-a§r ve a§r çekirdeklerin nükleer yap ve rezonant gözlenirlerinin hesaplanmasnda öncü bir rol oynayacaktr. Bu çal³mayla elde edilen sonuçlar deneysel nükleer zik çal³an zikçilere yardmc veri olarak katk sa§layacaktr.

7. KAYNAKLAR Ramazan DA‡TA“

7. KAYNAKLAR

AKANKAN, O. 2000. Kuantum kuyularnda potansiyel engel problemleri. Yüksek lisans Tezi, Trakya Üniversitesi Fen Bilimleri Enstitüsü, ss. 19-20, Edirne.

AKKOYUN, S. 2006. Uzayda gama ³n ölçümleri-bir geant simülasyonu. Yüksek lisans Tezi, Ankara Üniversitesi Fen Bilimleri Enstitüsü, ss. 1-2, Ankara.

AKYILDIRIM, H. 2011. A§r betonlarn nükleer radyasyon zrhlama özelliklerinin ara³trlmas, Doktora Tezi, Süleyman Demirel Üniversitesi, Fen Bilimleri Enstitüsü, ss. 6-11, Isparta.

ATMACA, G. 2013. "Kuantum tünelleme nedir?", Kuark, http://www.kuark.org./2013/01/kuantum-tünelleme-nedir, Son Eri³im: 27 Eylül 2015.

AYTEKN, H. 2010. Çekirdek Fizi§i Ders Notlar. Zonguldak Karaelmas Üniversitesi, Zonguldak.

BOHR, A. and MOTTELSON, B.R. 1975. Nuclear structure. Vol. 2, Benjamin, New York.

BOZKURT, A. 2012. Nükleer Fizik I Ders Notlar. Gama bozunumu, Harran Üni., Fen-Edebiyat Fak., Fizik Böl., “anlurfa.

BOZTOSUN, I., Dapo, H., Karakoç, M., Özmen, S.F., Çeçen, Y., Çoban, A., Caner, T., Bayram, E., Saito, T.R., Akdo§an, T., Bozkurt, V., Küçük, Y., Kaya, D. and Harakeh M.N. 2015. Photonuclear reactions with zinc: A case for clinical linacs. Eur. Phys. J. Plus, 130: 185.

BRINK, D.M. 1966. Proc. Int. School of Physics, Enrico Fremi Course 36, Varenna, ed C. Bloch Academic Press, pp. 246-248, New York.

BUCK, B., Dover, C.B. and Vary, J.P. 1975. Simple potential model for cluster states in light nuclei. Phys. Rev. C, 11: 1803-1821.

BUCK, B., Hopkins, P.D.B. and Merchant, A.C. 1990. A C+ C cluster model of 24Mg. Nucl. Phys. A, 513: 75-114.

BUCK, B., Merchant, A.C. and Perez, S.M. 1991. Ground state to ground state alpha decays of heavy even-even nuclei. J. Phys. G:Nucl. Part. Phys, 17: 1223.

BUCK, B., Merchant, A.C. and Perez, S.M. 1992. α decay calculations with a realistic potential. Phys. Rev. C, 45: 2247.

BUCK, B., Merchant, A.C. and Perez, S.M. 1994. Alpha-cluster structure in 212_Po. Phys. Rev. Lett., 72: 1326.

BUCK, B., Merchant, A.C. and Perez, S.M. 1995. Systematics of alpha-cluster states above double shell closures. Phys. Rev. C, 51: 559.

BUCK, B., Johnston, J.C., Merchant, A.C. and Perez, S.M. 1995. Unied Treatment of Scattering Cluster Structure in α+closed Shell Nuclei: 20_{Ne and} 44_{Ti. Phys.} Rev. C, 52: 1842.

BUCK, B., Johnston, J.C., Merchant, A.C. and Perez, S.M. 1996. Cluster model of α decay and 212_{Po. Phys. Rev. C, 53: 2841.}

COOK, J. 1982. DFPOT: a program for the calculation of double folded potentials. Comput. Phys. Commun., 25: 125.

ÇOBAN, A., Bayrak, O., Soylu, A. and Boztosun, I. 2012. Eect of nuclear deformation on α-decay half-lives. Phys. Rev. C, 85: 044324.

ÇOBAN, A. 2013. A§r çekirdeklerin alfa ve egzotik çekirdek bozunum mekanizmalarnn incelenmesi. Yüksek Lisans Tezi, Erciyes Üniversitesi Fen Bilimleri Enstitüsü, ss 8-43, Kayseri.

DE VAULT, D. 1984. Quantum Mechanical Tunneling In Biological Systems. Cambridge University Press., Cambridge.

7. KAYNAKLAR Ramazan DA‡TA“ DESCOUVEMONT, P. and Baye D. 1987. The α+20_{Ne cluster structure of} 24_Mg

in a microscopic three-cluster model. Nucl. Phys. A, 475: 219-232.

ERB, K.A. and Betts, R.R. 1980. Resonant and average behavior of the 12_C+12_C total reaction cross section: 5.6-Ecm-10.0 MeV. Phys. Rev. C, 22: 507-514.

FARID, M. El Azab, Mahmoud, Z.M.M. and Hassan, G.S. 2001. Analysis of heavy ions elastic scattering using the double folding cluster model. Nuclear Physics A, 691: 671-690.

FREER, M. and Clarke N.M. 1995. 8Be and α decay of 16O. Phys. Rev. C, 51: 1682-1692.

FUJIWARA, Y. 1979. Cluster-structure study of 20_{Ne by "(}16_O-α)+(12_C-8_Be)" coupled channel orthogonality condition model. III. Prog. Theor. Phys. 62: 138-152.

FUKADA, M., Takimoto, M.K., Ogino, K. and Ohkubo, S. 2009. α cluster states in44,46,52_{Ti. Phys. Rev. C, 80: 064613.}

GAMOW, G. 1930. Mass defect curve and nuclear constitution. Proc. Roy. Soc. A, 126: 632-644.

GRIFFITHS, D.J. 2010. Introduction to Quantum Mechanics, çeviri Haluk Özbek, Sondan Durukano§lu Feyiz, 2. Baskdan çeviri, Nobel Yayn, Ankara.

HOLBERT, K.E. 2006. Radioactive decay. http://holbert.faculty.asu.edu/eee460/ RadioactiveDecay.pdf, 2006, 18.12.2015.

IBRAHIM, T.T. 2009. A cluster study of the nuclei 212_{Po and} 218_{Rn, PhD Thesis,} Stellenbosch University pp.. 8-43, Cape Town.

IBRAHIM, T.T., Perez, S.M. and Wyngaardt, S.M. 2010. Hybrid potential model of the α-cluster structure of 212Po. Phys. Rev. C, 82: 034302.

IKEDA, K., Tagikawa, N. and Horiuchi, H. 1968. The systematic structure-change into the molecule-like structures in the self-conjugate 4n nuclei. Prog. Theor. Phys. (Suppl.) E68: 464-475.

KANADA-EN'YO, Y. 2014. Description of an α-cluster tail in 8Be and 20Ne: Delocalization of the α cluster by Quantum Penetration. Prog. Theor. Exp. Phys. 103D03: 21.

KARAKOÇ, M. 2005. Folding potansiyelin elde edilmesi ve12_C+24_{Mg reaksiyonuna} uygulanmas, Yüksek lisans Tezi, Erciyes Üniversitesi Fen Bilimleri Enstitüsü, ss. 22-24, Kayseri.

KOÇAK, G. 2005. Nükleer kümelenme: nükleer reaksiyon ve yap formalizmine uygulanmas, Yüksek Lisans Tezi, Erciyes Üniversitesi Fen Bilimleri Enstitüsü, ss. 12-39, Kayseri.

KRANE, K.S. 1987. Introductory Nuclear Physics, John Wiley and Sons press.

LOVAS, R.G., Liotta, R.J., Insolia, A., Varga, K. and Delion, D.S. 1998. Microscopic theory of cluster radioactivity. Phys. Rep. 294: 265.

NUDAT, 2013. National Nuclear Data Center, IAEA,

http://www.nndc.bnl.gov/nudat2/, Son Eri³im: 20.02.2016.

OHKUBO, S. 1995. Alpha clustering and structure of 94Mo and 212Po. Phys. Rev. Lett. 74: 2176.

OKUR, A. 2011. Tokat ili içme ve yüzey sularnda radon gaz konsantrasyonu ölçümü, Yüksek Lisans Tezi, Gaziosmanpa³a Üniversitesi Fen Bilimleri Enstitüsü, Tokat, s 21-23.

ÖZDEMR, F. 2013. Konya'nn termal sularnda 222_{Rn konsantrasyonu} de§i³imlerinin incelenmesi, Yüksek Lisans Tezi, Selçuk Üniversitesi Fen Bilimleri Enstitüsü, ss 9-11, Konya.

7. KAYNAKLAR Ramazan DA‡TA“ Radioactivity, 2005. https://en.wikibooks.org/wiki/FHSST-Physics/Atomic-Nucleus/

Radioactivity.

RIPL-3, 2009. Nuclear Matter Densities, IAEA, https://www-nds.iaea.org/RIPL-3/, Son Eri³im: 20.02.2016.

SAHU, B. 2008. Analytical expression for the α-decay half-life and understanding the data including very long life-times and superheavy nuclei. Phys. Rev. C 78: 044608.

SAMANTA, C., Chowdhury, P.R. and Basu, D.N. 2007. Predictions of alpha decay half lives of heavy and superheavy elements. Nucl. Phys. A 789: 142.

SANTHOSH, K.P., Sahadevan, S. and Biju, R.K. 2009. Alpha radioactivity in heavy and superheavy elements. Nucl. Phys. A 825: 159.

SOYLU, A., Sert, Y., Bayrak, O. and Boztosun, I. 2012. Role of the cluster deformations in explaining the exotic decay half-lives. Eur. Phys. J. A 48: 128.

SOYLU, A. 2016. Haf, orta ve a§r çekirdeklerin nükleer yap ve reaksiyon gözlenirlerinin kümelenme modeli kullanarak teorik olarak incelenmesi, Ni§de Üniversitesi, Fen-Edebiyat Fakültesi, Ni§de 3 s.

TOHSAKI, A., Horiuchi, H., Schuck, P. and Röpke, G. 2001. Alpha cluster condensation in 12C and 16O. Phys. Rev. Lett. 87: 192501.

ÜNLÜ, P., ngeç, “., Budak, M. and Avc, D.E. 2006. Fizik IV Modern Fizik. An Yaynclk, Ankara, s 182.

VERTSE, T., Pal, K. F. and Balogh, Z. 1982. A program for calculating the resonant state solution of the Schrödinger equation in an arbitrary optical model. Comput. Phys. Commun. 27: 309.

WHEELER, J. 1937. On the mathematical description of light nuclei by the method of resonating group structure. Phys. Rev. 52: 1107-1122.

WILLIAMS, W.S.C. 1991. Nuclear and Particle Physics. Oxford University Press. Oxford.

XU, C. and Ren, Z. 2004. α decay of nuclei in extreme cases. Phys. Rev. C 69: 024614.

XU, C. and Ren, Z. 2006. New deformed model of α decay half-lives with a microscopic potential. Phys. Rev. C 73: 041301.

XU, C., Qi, C., Liotta, R.J, Wyss, R., Wang, S.M., Xu, F.R, and Jiang, D.X. 2010. Moleculer structure of highly excited resonant states in 24Mg and the corresponding 8_Be+16_{O and} 12_C+12_{C decays. Phys. Rev. C 81: 054319.}

YÜKSEL, M. 2013. Do§al ve katklanm³ bor minerallerinin dozimetre geli³timek amacyla termolüminesans (tl) yöntemi kullanlarak çal³lmas, Doktora Tezi, Çukurova Üniversitesi Fen Bilimleri Enstitüsü, ss. 19-20, Adana.

ÖZGEÇM˙I ¸S 1. Ad Soyad: Ramazan DA‡TA“

2. Do§um Tarihi: 28.08.1987

3. Ünvan:

4. Ö§renim Durumu:

Derece Alan Üniversite Yl

Lisans Fen Fakültesi Ege Üniversitesi 2011 Fizik Bölümü

Y. Lisans Fen Bilimleri Enstitüsü Akdeniz Üniversitesi 2016 Nükleer Fizik A.B.D.

Doktora 5. Projeler:

5.1. A.Ü.B.A.P.- - Tamamland

"Alfa Kümelenme Potansiyeli Kullanlarak 24_{Mg Çekirde§inin Nükleer Yap ve} Rezonans Gözlenirlerinin ncelenmesi", Antalya, 2015.

5.2. TÜBTAK -113F225- Tamamland

"Haf, Orta ve A§r Çekirdeklerin Nükleer Yap ve Reaksiyon Gözlenirlerinin Kümelenme Modeli Kullanarak Teorik Olarak ncelenmesi", Antalya, 2016.

6. Yaynlar:

Belgede Alfa kümelenme potansiyeliyle hafif çekirdeklerin nükleer yapı ve rezonant gözlenirlerinin incelenmesi (sayfa 55-70)